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电磁学是电荷、磁矩和电磁场之间的物理互动。电磁场可以是静态的，缓慢变化的，或形成波。电磁波一般被称为光，遵守光学定律。
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物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|Physical Framework and Models
The aim of this first chapter is to present the physics framework of electromagnetism, in relation to the main sets of equations, that is, Maxwell’s equations and some related approximations. In that sense, it is neither a purely physical nor a purely mathematical point of view. The term model might be more appropriate: sometimes, it will be necessary to refer to specific applications in order to clarify our purpose, presented in a selective and biased way, as it leans on the authors’ personal view. This being stated, this chapter remains a fairly general introduction, including the foremost models in electromagnetics. Although the choice of such applications is guided by our own experience, the presentation follows a natural structure.
Consequently, in the first section, we introduce the electromagnetic fields and the set of equations that governs them, namely Maxwell’s equations. Among others, we present their integral and differential forms. Next, we define a class of constitutive relations, which provide additional relations between electromagnetic fields and are needed to close Maxwell’s equations. Then, we briefly review the solvability of Maxwell’s equations, that is, the existence of electromagnetic fields, in the presence of source terms. We then investigate how they can be reformulated as potential problems. Finally, we relate some notions on conducting media.
In Sect. 1.2, we address the special case of stationary equations, which have timeperiodic solutions, the so-called time-harmonic fields. The useful notion of plane waves is also introduced, as a particular case of the time-harmonic solutions.
Maxwell’s equations are related to electrically charged particles. Hence, there exists a strong correlation between Maxwell’s equations and models that describe the motion of particles. This correlation is at the core of most models in which Maxwell’s equations are coupled with other sets of equations: two of them-the Vlasov-Maxwell model and an example of a magnetohydrodynamics model (or MHD)—will be detailed in Sect. 1.3.
物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|Integral Maxwell Equations
The propagation of the electromagnetic fields in continuum media is described using four space- and time-dependent functions. If we respectively denote by $\boldsymbol{x}=\left(x_1, x_2, x_3\right)$ and $t$ the space and time variables, these four $\mathbb{R}^3$-valued, or vectorvalued, functions defined in time-space $\mathbb{R} \times \mathbb{R}^3$ are
- the electric field $\boldsymbol{E}$,
- the magnetic induction $\boldsymbol{B}$,
- the magnetic field ${ }^2 \boldsymbol{H}$,
- the electric displacement $\boldsymbol{D}$.
These vector functions are governed by the integral Maxwell equations below. These four equations are respectively called Ampère’s law, Faraday’s law, Gauss’s law and the absence of magnetic monopoles. They read as (system of units SI)
$$
\begin{aligned}
\frac{d}{d t}\left(\int_S \boldsymbol{D} \cdot \boldsymbol{d} \boldsymbol{S}\right)-\int_{\partial S} \boldsymbol{H} \cdot d \boldsymbol{l} &=-\int_S \boldsymbol{J} \cdot \boldsymbol{d} \boldsymbol{S} \
\frac{d}{d t}\left(\int_{S^{\prime}} \boldsymbol{B} \cdot \boldsymbol{d} \boldsymbol{S}\right)+& \int_{\partial S^{\prime}} \boldsymbol{E} \cdot d \boldsymbol{l}=0 \
& \int_{\partial V} \boldsymbol{D} \cdot \boldsymbol{d} \boldsymbol{S}=\int_V \varrho d V \
\int_{\partial V^{\prime}} \boldsymbol{B} \cdot \boldsymbol{d} \boldsymbol{S} &=0
\end{aligned}
$$
Above, $S, S^{\prime}$ are any surface of $\mathbb{R}^3$, and $V, V^{\prime}$ are any volume of $\mathbb{R}^3$. One can write elements $d S$ and $d l$ as $d S=n d S$ and $d l=\tau d l$, where $n$ and $\tau$ are, respectively, the unit outward normal vector to $S$ and the unit tangent vector to the curve $\partial S$. When $S$ is the closed surface bounding a volume, then $\boldsymbol{n}$ is pointing outward from the enclosed volume. Similarly, the unit tangent vector to $\partial S$ is pointing in the direction given by the right-hand rule.
电磁学代考
物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|Physical Framework and Models
第一章的目的是介绍电磁学的物理框架，与主要的方程组有关，即麦克斯韦方程组和一些相关的近似。从这个意义上说，它既不是纯粹的物理观点，也不是纯粹的数学观点。术语模型可能更合适：有时，为了阐明我们的目的，有必要引用特定的应用程序，以选择性和有偏见的方式呈现，因为它依赖于作者的个人观点。话虽如此，本章仍然是一个相当笼统的介绍，包括电磁学中最重要的模型。尽管这些应用程序的选择是由我们自己的经验指导的，但演示文稿遵循自然结构。
因此，在第一部分中，我们介绍了电磁场和控制它们的一组方程，即麦克斯韦方程组。其中，我们介绍了它们的积分形式和微分形式。接下来，我们定义了一类本构关系，它提供了电磁场之间的附加关系，并且是闭合麦克斯韦方程所必需的。然后，我们简要回顾了麦克斯韦方程组的可解性，即电磁场的存在，在源项存在的情况下。然后，我们研究如何将它们重新表述为潜在问题。最后，我们将介绍一些关于传导媒体的概念。
昆虫。1.2，我们解决了具有时间周期解的平稳方程的特殊情况，即所谓的时间谐波场。还介绍了平面波的有用概念，作为时谐解的一个特例。
麦克斯韦方程与带电粒子有关。因此，麦克斯韦方程与描述粒子运动的模型之间存在很强的相关性。这种相关性是大多数模型的核心，在这些模型中，麦克斯韦方程组与其他方程组相结合：其中两个——Vlasov-Maxwell 模型和一个磁流体动力学模型（或 MHD）的例子——将在第 3 节中详细介绍。1.3.
物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|Integral Maxwell Equations
使用四个空间和时间相关函数来描述电磁场在连续介质中的传播。如果我们分别表示为 $\boldsymbol{x}=\left(x_1, x_2, x_3\right)$ 和 $t$ 空 间和时间变量， 这四个 $\mathbb{R}^3$ 时空中定义的-valued 或 vectorvalued 函数 $\mathbb{R} \times \mathbb{R}^3$ 是
- 电场 $\boldsymbol{E}$,
- 磁感应 $\boldsymbol{B}$,
- 磁场 ${ }^2 \boldsymbol{H}$,
- 电位移 $\boldsymbol{D}$.
这些向量函数由下面的积分麦克斯韦方程控制。这四个方程分别称为安培定律、法拉第定律、高斯定律和不 存在磁单极子。它们读作（单位制 SI)
$$
\frac{d}{d t}\left(\int_S \boldsymbol{D} \cdot \boldsymbol{d} \boldsymbol{S}\right)-\int_{\partial S} \boldsymbol{H} \cdot d \boldsymbol{l}=-\int_S \boldsymbol{J} \cdot \boldsymbol{d} \boldsymbol{S} \frac{d}{d t}\left(\int_{S^{\prime}} \boldsymbol{B} \cdot \boldsymbol{d} \boldsymbol{S}\right)+\int_{\partial S^{\prime}} \boldsymbol{E} \cdot d \boldsymbol{l}=0 \int_{\partial V} \boldsymbol{D}
$$
以上，S, $S^{\prime}$ 是任何表面 $\mathbb{R}^3$ ，和 $V, V^{\prime}$ 是任何体积 $\mathbb{R}^3$. 一个可以写元素 $d S$ 和 $d l$ 作为 $d S=n d S$ 和 $d l=\tau d l$ ，在哪里 $n$ 和 $\tau$ 分别是单位外向法向量 $S$ 和曲线的单位切向量 $\partial S$. 什么时候 $S$ 是包围一个体积的封闭曲面，那 么 $\boldsymbol{n}$ 从封闭的体积向外指向。类似地，单位切向量为 $\partial S$ 指向右手定则给出的方向。
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金融工程代写
金融工程是使用数学技术来解决金融问题。金融工程使用计算机科学、统计学、经济学和应用数学领域的工具和知识来解决当前的金融问题，以及设计新的和创新的金融产品。
非参数统计代写
非参数统计指的是一种统计方法，其中不假设数据来自于由少数参数决定的规定模型；这种模型的例子包括正态分布模型和线性回归模型。
广义线性模型代考
广义线性模型（GLM）归属统计学领域，是一种应用灵活的线性回归模型。该模型允许因变量的偏差分布有除了正态分布之外的其它分布。
术语 广义线性模型（GLM）通常是指给定连续和/或分类预测因素的连续响应变量的常规线性回归模型。它包括多元线性回归，以及方差分析和方差分析（仅含固定效应）。
有限元方法代写
有限元方法（FEM）是一种流行的方法，用于数值解决工程和数学建模中出现的微分方程。典型的问题领域包括结构分析、传热、流体流动、质量运输和电磁势等传统领域。
有限元是一种通用的数值方法，用于解决两个或三个空间变量的偏微分方程（即一些边界值问题）。为了解决一个问题，有限元将一个大系统细分为更小、更简单的部分，称为有限元。这是通过在空间维度上的特定空间离散化来实现的，它是通过构建对象的网格来实现的：用于求解的数值域，它有有限数量的点。边界值问题的有限元方法表述最终导致一个代数方程组。该方法在域上对未知函数进行逼近。[1] 然后将模拟这些有限元的简单方程组合成一个更大的方程系统，以模拟整个问题。然后，有限元通过变化微积分使相关的误差函数最小化来逼近一个解决方案。
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随机分析代写
随机微积分是数学的一个分支，对随机过程进行操作。它允许为随机过程的积分定义一个关于随机过程的一致的积分理论。这个领域是由日本数学家伊藤清在第二次世界大战期间创建并开始的。
时间序列分析代写
随机过程，是依赖于参数的一组随机变量的全体，参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现，其时间序列是一组按照时间发生先后顺序进行排列的数据点序列。通常一组时间序列的时间间隔为一恒定值（如1秒，5分钟，12小时，7天，1年），因此时间序列可以作为离散时间数据进行分析处理。研究时间序列数据的意义在于现实中，往往需要研究某个事物其随时间发展变化的规律。这就需要通过研究该事物过去发展的历史记录，以得到其自身发展的规律。
回归分析代写
多元回归分析渐进（Multiple Regression Analysis Asymptotics）属于计量经济学领域，主要是一种数学上的统计分析方法，可以分析复杂情况下各影响因素的数学关系，在自然科学、社会和经济学等多个领域内应用广泛。
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MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。