分类: 电磁学代写

澳洲代写|ETC3250|Introduction to machine learning机器学习入门 蒙纳士大学

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课程介绍:

Business analytics involves uncovering the hidden information in masses of business data using statistical graphics, models and algorithms. The most widely used prediction and classification models will be covered. Practical skills in applying techniques to different problems will be developed using a suitable software environment that involves doing reproducible analyses. Topics to be covered include dimension reduction with methods such as principal component analysis, supervised learning with methods such as linear models, discriminant analysis, decision trees and forests, support vector machines, neural networks, and unsupervised methods such as k-means clustering. Techniques for numerical optimisation, Monte Carlo simulation, and resampling methods including bootstrap, cross-validation, and bagging will be discussed. Modelling will include nonlinear relationships and nonparametric methods.

澳洲代写|ETC3250|Introduction to machine learning机器学习入门 蒙纳士大学

Introduction to machine learning机器学习入门案例

问题 1.

Problem 1. Rademacher Complexities and beyond
Let $\mathcal{F}$ be a class of functions from $\mathcal{X}$ to $\mathbb{R}$ and let $X_1, \ldots, X_n$ be iid copies of a random variable $X \in \mathcal{X}$. Moreover, let $\sigma_1, \ldots, \sigma_n$ be $n$ i.i.d. $\operatorname{Rad}(1 / 2)$ random variables and let $g_1, \ldots, g_n$ be $n$ i.i.d. $N(0,1)$. Assume that all these random variables are mutually independent.

  1. Prove the desymmetrization inequality:
    $$
    \mathbb{E}\left[\sup {f \in \mathcal{F}}\left|\frac{1}{n} \sum{i=1}^n \sigma_i\left[f\left(X_i\right)-\mathbb{E}[f(X)]\right]\right|\right] \leq 2 \mathbb{E}\left[\sup {f \in \mathcal{F}}\left|\frac{1}{n} \sum{i=1}^n\left[f\left(X_i\right)-\mathbb{E}[f(X)]\right]\right|\right]
    $$

(1) Let $Y_1, \ldots, Y_n$ be ghost copies of $X_1, \ldots, X_n$. Then we have
$$
\begin{aligned}
\mathbb{E}\left[\sup {f \in \mathcal{F}}\left|\frac{1}{n} \sum{i=1}^n \sigma_i\left[f\left(X_i\right)-\mathbb{E}[f(X)]\right]\right|\right] & =\mathbb{E}\left[\sup {f \in \mathcal{F}}\left|\frac{1}{n} \sum{i=1}^n \sigma_i\left[f\left(X_i\right)-\mathbb{E}\left[f\left(Y_i\right)\right]\right]\right|\right] \
& \leq \mathbb{E}\left[\sup {f \in \mathcal{F}}\left|\frac{1}{n} \sum{i=1}^n \sigma_i\left[f\left(X_i\right)-f\left(Y_i\right)\right]\right|\right]
\end{aligned}
$$
by Jensen’s inequality,
$$
=\mathbb{E}\left[\sup {f \in \mathcal{F}}\left|\frac{1}{n} \sum{i=1}^n\left[f\left(X_i\right)-f\left(Y_i\right)\right]\right|\right],
$$
as $\sigma_i\left[f\left(X_i\right)-f\left(Y_i\right)\right]$ and $f\left(X_i\right)-f\left(Y_i\right)$ have the same distribution,
$$
\begin{aligned}
& =\mathbb{E}\left[\sup {f \in \mathcal{F}}\left|\frac{1}{n} \sum{i=1}^n\left[\left(f\left(X_i\right)-\mathbb{E}\left[f\left(X_i\right)\right]\right)-\left(f\left(Y_i\right)-\mathbb{E}\left[f\left(Y_i\right)\right]\right)\right]\right|\right] \
& \leq 2 \mathbb{E}\left[\sup {f \in \mathcal{F}}\left|\frac{1}{n} \sum{i=1}^n\left[f\left(X_i\right)-\mathbb{E}\left[f\left(X_i\right)\right]\right]\right|\right]
\end{aligned}
$$
by the triangle inequality.

问题 2.

Prove the Rademacher/Gaussian process comparison inequality
$$
\mathbb{E}\left[\sup {f \in \mathcal{F}} \sum{i=1}^n \sigma_i f\left(X_i\right)\right] \leq \sqrt{\frac{\pi}{2}} \mathbb{E}\left[\sup {f \in \mathcal{F}} \sum{i=1}^n g_i f\left(X_i\right)\right]
$$
Define $R_n(\mathcal{F})=\mathbb{E}\left[\sup {f \in \mathcal{F}} \frac{1}{n}\left|\sum{i=1}^n \sigma_i f\left(X_i\right)\right|\right]$. Let $\mathcal{F}$ and $\mathcal{G}$ be two set of functions from $\mathcal{X}$ to $\mathbb{R}$ and recall that $\mathcal{F}+\mathcal{G}={f+g: f \in \mathcal{F}, g \in \mathcal{G}}$.

(2) The distribution of $g_i$ is the same as that of $\left|g_i\right| \sigma_i$, so we can write
$$
\begin{aligned}
\mathbb{E}\left[\sup {f \in \mathcal{F}} \sum{i=1}^n g_i f\left(X_i\right)\right] & =\mathbb{E}{X_i, \sigma_i}\left[\mathbb{E}{g_i}\left[\sup {f \in \mathcal{F}} \sum{i=1}^n\left|g_i\right| \sigma_i f\left(X_i\right) \mid X_i, \sigma_i\right]\right] \
& \geq \mathbb{E}{X_i, \sigma_i}\left[\sup {f \in \mathcal{F}} \sum_{i=1}^n \mathbb{E}\left[\left|g_i\right|\right] \sigma_i f\left(X_i\right)\right],
\end{aligned}
$$
by Jensen’s inequality,
$$
=\sqrt{\frac{2}{\pi}} \mathbb{E}\left[\sup {f \in \mathcal{F}} \sum{i=1}^n \sigma_i f\left(X_i\right)\right],
$$
using the first absolute moment of the standard Gaussian.

问题 3.

  1. Let $h \in \mathbb{R}^{\mathcal{X}}$ be a given function and define $\mathcal{F}+h={f+h: f \in \mathcal{F}}$. Show that
    $$
    R_n(\mathcal{F}+{h}) \leq R_n(\mathcal{F})+\frac{|h|_{\infty}}{\sqrt{n}},
    $$
    where $|h|_{\infty}=\sup _{x \in \mathcal{X}}|h(x)|$.

(3) We compute:
$$
\begin{aligned}
R_n(\mathcal{F}+h) & =\mathbb{E}\left[\sup {f \in \mathcal{F}} \frac{1}{n}\left|\sum{i=1}^n \sigma_i\left(f\left(X_i\right)+h\left(X_i\right)\right)\right|\right] \
& \leq \mathbb{E}\left[\sup {f \in \mathcal{F}} \frac{1}{n}\left|\sum{i=1}^n \sigma_i f\left(X_i\right)\right|\right]+\mathbb{E}\left[\frac{1}{n}\left|\sum_{i=1}^n h\left(X_i\right)\right|\right],
\end{aligned}
$$
by the triangle inequality,
$$
\begin{aligned}
& =R_n(\mathcal{F})+\mathbb{E}\left[\frac{1}{n}\left|\sum_{i=1}^n h\left(X_i\right)\right|\right], \
& \leq R_n(\mathcal{F})+\frac{1}{n} \sqrt{\mathbb{E}\left[\left(\sum_{i=1}^n \sigma_i h\left(X_i\right)\right)^2\right]},
\end{aligned}
$$
by Jensen’s inequality,
$$
\begin{aligned}
& =R_n(\mathcal{F})+\frac{1}{n} \sqrt{\sum_{i=1}^n \mathbb{E}\left[h\left(X_i\right)^2\right]+2 \sum_{i<j} \mathbb{E}\left[\sigma_i \sigma_j h\left(X_i\right) h\left(X_j\right)\right]} \
& =R_n(\mathcal{F})+\frac{1}{n} \sqrt{\sum_{i=1}^n \mathbb{E}\left[h\left(X_i\right)^2\right]}
\end{aligned}
$$
by symmetry,
$$
\begin{aligned}
& \leq R_n(\mathcal{F})+\frac{1}{n} \sqrt{n|h|_{\infty}^2} \
& =R_n(\mathcal{F})+\frac{|h|_{\infty}}{n}
\end{aligned}
$$

澳洲代写|ETC3250|Introduction to machine learning机器学习入门 蒙纳士大学
AttributeDetail
Course CodeECC2610
Course TitleGame theory and strategic thinking
Coordinating UnitIntroductory microeconomics
SemesterSecond semester
ModeOn-campus
Delivery LocationClayton
Number of UnitsNot provided in the text
Pre-RequisitesECB1101, ECC1000, ECF1100, ECS1101, ECW1101
LecturersAssociate Professor Paola Labrecciosa

统计代写请认准statistics-lab™. statistics-lab™为您的留学生涯保驾护航。

金融工程代写

金融工程是使用数学技术来解决金融问题。金融工程使用计算机科学、统计学、经济学和应用数学领域的工具和知识来解决当前的金融问题,以及设计新的和创新的金融产品。

非参数统计代写

非参数统计指的是一种统计方法,其中不假设数据来自于由少数参数决定的规定模型;这种模型的例子包括正态分布模型和线性回归模型。

广义线性模型代考

广义线性模型(GLM)归属统计学领域,是一种应用灵活的线性回归模型。该模型允许因变量的偏差分布有除了正态分布之外的其它分布。

术语 广义线性模型(GLM)通常是指给定连续和/或分类预测因素的连续响应变量的常规线性回归模型。它包括多元线性回归,以及方差分析和方差分析(仅含固定效应)。

有限元方法代写

有限元方法(FEM)是一种流行的方法,用于数值解决工程和数学建模中出现的微分方程。典型的问题领域包括结构分析、传热、流体流动、质量运输和电磁势等传统领域。

有限元是一种通用的数值方法,用于解决两个或三个空间变量的偏微分方程(即一些边界值问题)。为了解决一个问题,有限元将一个大系统细分为更小、更简单的部分,称为有限元。这是通过在空间维度上的特定空间离散化来实现的,它是通过构建对象的网格来实现的:用于求解的数值域,它有有限数量的点。边界值问题的有限元方法表述最终导致一个代数方程组。该方法在域上对未知函数进行逼近。[1] 然后将模拟这些有限元的简单方程组合成一个更大的方程系统,以模拟整个问题。然后,有限元通过变化微积分使相关的误差函数最小化来逼近一个解决方案。

tatistics-lab作为专业的留学生服务机构,多年来已为美国、英国、加拿大、澳洲等留学热门地的学生提供专业的学术服务,包括但不限于Essay代写,Assignment代写,Dissertation代写,Report代写,小组作业代写,Proposal代写,Paper代写,Presentation代写,计算机作业代写,论文修改和润色,网课代做,exam代考等等。写作范围涵盖高中,本科,研究生等海外留学全阶段,辐射金融,经济学,会计学,审计学,管理学等全球99%专业科目。写作团队既有专业英语母语作者,也有海外名校硕博留学生,每位写作老师都拥有过硬的语言能力,专业的学科背景和学术写作经验。我们承诺100%原创,100%专业,100%准时,100%满意。

随机分析代写


随机微积分是数学的一个分支,对随机过程进行操作。它允许为随机过程的积分定义一个关于随机过程的一致的积分理论。这个领域是由日本数学家伊藤清在第二次世界大战期间创建并开始的。

时间序列分析代写

随机过程,是依赖于参数的一组随机变量的全体,参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现,其时间序列是一组按照时间发生先后顺序进行排列的数据点序列。通常一组时间序列的时间间隔为一恒定值(如1秒,5分钟,12小时,7天,1年),因此时间序列可以作为离散时间数据进行分析处理。研究时间序列数据的意义在于现实中,往往需要研究某个事物其随时间发展变化的规律。这就需要通过研究该事物过去发展的历史记录,以得到其自身发展的规律。

回归分析代写

多元回归分析渐进(Multiple Regression Analysis Asymptotics)属于计量经济学领域,主要是一种数学上的统计分析方法,可以分析复杂情况下各影响因素的数学关系,在自然科学、社会和经济学等多个领域内应用广泛。

MATLAB代写

MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中,其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括:数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发,包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统,其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题,尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题,而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问,这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展,得到了许多用户的投入。在大学环境中,它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域,MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要,工具箱允许您学习应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数(M 文件)的综合集合,可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。

R语言代写问卷设计与分析代写
PYTHON代写回归分析与线性模型代写
MATLAB代写方差分析与试验设计代写
STATA代写机器学习/统计学习代写
SPSS代写计量经济学代写
EVIEWS代写时间序列分析代写
EXCEL代写深度学习代写
SQL代写各种数据建模与可视化代写

澳洲代写|MTH3340 |Numerical methods for partial differential equations偏微分方程的数值方法 蒙纳士大学

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课程介绍:

Partial differential equations are ubiquitous in many domains of sciences and industry, as they model phenomena with spatial and temporal variations. Most of these models are too complex to be exactly solved, and numerical methods are the only way to gather quantitative behaviour on the solutions. This unit covers the design, analysis and implementation of numerical methods for partial differential equations. Topics covered can include finite difference methods, finite element methods, finite volume methods, error analysis, elliptic equations, parabolic equations, implementation in dynamic languages (such as Python or Julia). The focus will be on the design of the methods, their mathematical analysis, and their implementation and numerical testing.

澳洲代写|MTH3340 |Numerical methods for partial differential equations偏微分方程的数值方法 蒙纳士大学
AttributeDetail
Course CodeMTH3340
Course TitleNumerical methods for partial differential equations
Academic UnitApplied mathematics, Pure mathematics, Mathematics, Mathematical statistics
SessionSecond semester, 2022
Attendance ModeOn-campus
LocationClayton
Number of UnitsInformation not provided in the given text
Course Coordinators/ExaminerProfessor Santiago Badia
Pre-RequisitesMTH2032 and MTH2051, or MTH2032 and MTH3051, or MTH2040, or ENG2005

Numerical methods for partial differential equations偏微分方程的数值方法案例

问题 1.

Solve $(z-y) p+(x-z) q=y-x$

Solution: The given equation is of the form $P p+Q q=R$.
Where, $P=z-y, Q=x-z$, and $R=y-x$
Now, the Langrage auxiliary equations are
$$
\begin{gathered}
\frac{d x}{P}=\frac{d y}{Q}=\frac{d z}{R} \
\frac{d x}{z-y}=\frac{d y}{x-z}=\frac{d z}{y-x}
\end{gathered}
$$
Add each fraction and compare with the last fraction, we can write
$$
\begin{gathered}
\frac{d x+d y+d z}{z-y+x-z+y-x}=\frac{d z}{y-x} \
\therefore \frac{d x+d y+d z}{0}=\frac{d z}{y-x} \
\therefore d x+d y+d z=0
\end{gathered}
$$
Taking integration on both the sides
$$
\therefore x+y+z=c_1
$$
Hence, $u(x, y, z)=x+y+z=c_1$
For the second solution using $x, y$, and $z$ as multipliers and comparing with the last fraction, we get

$$
\begin{gathered}
\frac{x d x+y d y+z d z}{z x-y x+x y-z y+y z-x z}=\frac{d z}{y-x} \
\therefore \frac{x d x+y d y+z d z}{0}=\frac{d z}{y-x} \
\therefore x d x+y d y+z d z=0
\end{gathered}
$$
Taking integration on both the sides
$$
\therefore x^2+y^2+z^2=c_2
$$
Hence, $v(x, y, z)=x^2+y^2+z^2=c_2$
Hence, the complete solution is given by
$$
F\left[x+y+z, x^2+y^2+z^2\right]=0
$$

问题 2.

Solve $\frac{\partial^2 z}{\partial x \partial y}=\sin x \sin y$, given that $\frac{\partial z}{\partial y}=-2 \sin y$, when $x=0$ and $z=0$, when $y$ is an odd multiple of $\frac{\pi}{2}$.

Solution: Given a partial differential equation is $\frac{\partial}{\partial x}\left(\frac{\partial z}{\partial y}\right)=\sin x \sin y$. Take integration on both the sides w.r.t., $x$ and consider $y$ as a constant.
$$
\frac{\partial z}{\partial y}=-\cos x \sin y+f(y)
$$
Now given that when $x=0 \Rightarrow \frac{\partial z}{\partial y}=-2 \sin y$

$$
\begin{aligned}
\therefore-2 \sin y & =-\cos 0 \sin y+f(y) \
\Rightarrow-2 \sin y & =-\sin y+f(y) \
\Rightarrow f(y) \quad & =-\sin y \
\therefore \frac{\partial z}{\partial y}= & -\cos x \sin y-\sin y
\end{aligned}
$$
Now, integrating both the sides w.r.t., $y$ and consider $x$ as a constant.
$$
\therefore z=\cos x \cos y+\cos y+g(x)
$$
Now, it is given that when $y$ is an odd multiple of $\frac{\pi}{2}$ then $z=0$.
That means if $y=(2 k+1) \frac{\pi}{2}, k=0, \pm 1, \pm 2 \ldots$ then $z=0$
$$
\begin{aligned}
& \therefore 0=\cos x \cos (2 k+1) \frac{\pi}{2}+\cos (2 k+1) \frac{\pi}{2}+g(x) \
& \Rightarrow g(x)=0
\end{aligned}
$$
$\therefore z=\cos x \cos y+\cos y$ is the required solution.

澳洲代写|MTH3340 |Numerical methods for partial differential equations偏微分方程的数值方法 蒙纳士大学
AttributeDetail
Course CodeECC2610
Course TitleGame theory and strategic thinking
Coordinating UnitIntroductory microeconomics
SemesterSecond semester
ModeOn-campus
Delivery LocationClayton
Number of UnitsNot provided in the text
Pre-RequisitesECB1101, ECC1000, ECF1100, ECS1101, ECW1101
LecturersAssociate Professor Paola Labrecciosa

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金融工程代写

金融工程是使用数学技术来解决金融问题。金融工程使用计算机科学、统计学、经济学和应用数学领域的工具和知识来解决当前的金融问题,以及设计新的和创新的金融产品。

非参数统计代写

非参数统计指的是一种统计方法,其中不假设数据来自于由少数参数决定的规定模型;这种模型的例子包括正态分布模型和线性回归模型。

广义线性模型代考

广义线性模型(GLM)归属统计学领域,是一种应用灵活的线性回归模型。该模型允许因变量的偏差分布有除了正态分布之外的其它分布。

术语 广义线性模型(GLM)通常是指给定连续和/或分类预测因素的连续响应变量的常规线性回归模型。它包括多元线性回归,以及方差分析和方差分析(仅含固定效应)。

有限元方法代写

有限元方法(FEM)是一种流行的方法,用于数值解决工程和数学建模中出现的微分方程。典型的问题领域包括结构分析、传热、流体流动、质量运输和电磁势等传统领域。

有限元是一种通用的数值方法,用于解决两个或三个空间变量的偏微分方程(即一些边界值问题)。为了解决一个问题,有限元将一个大系统细分为更小、更简单的部分,称为有限元。这是通过在空间维度上的特定空间离散化来实现的,它是通过构建对象的网格来实现的:用于求解的数值域,它有有限数量的点。边界值问题的有限元方法表述最终导致一个代数方程组。该方法在域上对未知函数进行逼近。[1] 然后将模拟这些有限元的简单方程组合成一个更大的方程系统,以模拟整个问题。然后,有限元通过变化微积分使相关的误差函数最小化来逼近一个解决方案。

tatistics-lab作为专业的留学生服务机构,多年来已为美国、英国、加拿大、澳洲等留学热门地的学生提供专业的学术服务,包括但不限于Essay代写,Assignment代写,Dissertation代写,Report代写,小组作业代写,Proposal代写,Paper代写,Presentation代写,计算机作业代写,论文修改和润色,网课代做,exam代考等等。写作范围涵盖高中,本科,研究生等海外留学全阶段,辐射金融,经济学,会计学,审计学,管理学等全球99%专业科目。写作团队既有专业英语母语作者,也有海外名校硕博留学生,每位写作老师都拥有过硬的语言能力,专业的学科背景和学术写作经验。我们承诺100%原创,100%专业,100%准时,100%满意。

随机分析代写


随机微积分是数学的一个分支,对随机过程进行操作。它允许为随机过程的积分定义一个关于随机过程的一致的积分理论。这个领域是由日本数学家伊藤清在第二次世界大战期间创建并开始的。

时间序列分析代写

随机过程,是依赖于参数的一组随机变量的全体,参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现,其时间序列是一组按照时间发生先后顺序进行排列的数据点序列。通常一组时间序列的时间间隔为一恒定值(如1秒,5分钟,12小时,7天,1年),因此时间序列可以作为离散时间数据进行分析处理。研究时间序列数据的意义在于现实中,往往需要研究某个事物其随时间发展变化的规律。这就需要通过研究该事物过去发展的历史记录,以得到其自身发展的规律。

回归分析代写

多元回归分析渐进(Multiple Regression Analysis Asymptotics)属于计量经济学领域,主要是一种数学上的统计分析方法,可以分析复杂情况下各影响因素的数学关系,在自然科学、社会和经济学等多个领域内应用广泛。

MATLAB代写

MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中,其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括:数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发,包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统,其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题,尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题,而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问,这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展,得到了许多用户的投入。在大学环境中,它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域,MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要,工具箱允许您学习应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数(M 文件)的综合集合,可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。

R语言代写问卷设计与分析代写
PYTHON代写回归分析与线性模型代写
MATLAB代写方差分析与试验设计代写
STATA代写机器学习/统计学习代写
SPSS代写计量经济学代写
EVIEWS代写时间序列分析代写
EXCEL代写深度学习代写
SQL代写各种数据建模与可视化代写

澳洲代写|MTH3360|Fluid dynamics流体动力学 蒙纳士大学

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课程介绍:

The continuum hypothesis; notion of a fluid particle; pathlines and streamlines. Eulerian and Lagrangian frameworks; the material derivative. Conservation of mass; incompressibility; streamfunctions. Forces acting on a fluid; the stress tensor; conservation of momentum; the constitutive relation; the incompressible Navier-Stokes equations. Boundary conditions. Exact solutions of Navier-Stokes equations. Non-dimensionalization and dimensional analysis; Reynolds number. Low Reynolds number flows. Vorticity; circulation; Helmholtz’ vorticity equation; properties of vorticity; Kelvin’s circulation theorem. Lubrication theory. Inviscid flows; potential flows. Boundary layer equations and flows.

澳洲代写|MTH3360|Fluid dynamics流体动力学 蒙纳士大学

Fluid dynamics流体动力学案例

问题 1.

A body weighs $1000 \mathrm{lbf}$ when exposed to a standard earth gravity $g=32.174 \mathrm{ft} / \mathrm{s}^2$. (a) What is its mass in $\mathrm{kg}$ ? (b) What will the weight of this body be in $\mathrm{N}$ if it is exposed to the moon’s standard acceleration $g_{\text {moon }}=1.62 \mathrm{~m} / \mathrm{s}^2$ ? (c) How fast will the body accelerate if a net force of $400 \mathrm{lbf}$ is applied to it on the moon or on the earth?

Solution
We need to find the (a) mass; $(b)$ weight on the moon; and (c) acceleration of this body. This is a fairly simple example of conversion factors for differing unit systems. No property data is needed. The example is too low-level for a sketch.

Newton’s law (1.2) holds with known weight and gravitational acceleration. Solve for $m$ :
$$
F=W=1000 \mathrm{lbf}=m g=(m)\left(32.174 \mathrm{ft} / \mathrm{s}^2\right), \quad \text { or } \quad m=\frac{1000 \mathrm{lbf}}{32.174 \mathrm{ft} / \mathrm{s}^2}=31.08 \mathrm{slugs}
$$
Convert this to kilograms:
$$
m=31.08 \text { slugs }=(31.08 \text { slugs })(14.5939 \mathrm{~kg} / \mathrm{slug})=454 \mathrm{~kg} \quad \text { Ans. }(\text { a })
$$
The mass of the body remains $454 \mathrm{~kg}$ regardless of its location. Equation (1.2) applies with a new gravitational acceleration and hence a new weight:
$$
F=W_{\text {moon }}=m g_{\text {moon }}=(454 \mathrm{~kg})\left(1.62 \mathrm{~m} / \mathrm{s}^2\right)=735 \mathrm{~N}
$$
This part does not involve weight or gravity or location. It is simply an application of Newton’s law with a known mass and known force:
$$
F=400 \mathrm{lbf}=m a=(31.08 \text { slugs }) a
$$
Solve for
$$
a=\frac{400 \mathrm{lbf}}{31.08 \text { slugs }}=12.87 \frac{\mathrm{ft}}{\mathrm{s}^2}\left(0.3048 \frac{\mathrm{m}}{\mathrm{ft}}\right)=3.92 \frac{\mathrm{m}}{\mathrm{s}^2}
$$
Ans. (c)
Comment $(c)$ : This acceleration would be the same on the earth or moon or anywhere.

问题 2.

Industries involved in viscosity measurement $[27,36]$ continue to use the CGS system of units, since centimeters and grams yield convenient numbers for many fluids. The absolute viscosity $(\mu)$ unit is the poise, named after J. L. M. Poiseuille, a French physician who in 1840 performed pioneering experiments on water flow in pipes; 1 poise $=1 \mathrm{~g} /(\mathrm{cm}-\mathrm{s})$. The kinematic viscosity $(\nu)$ unit is the stokes, named after G. G. Stokes, a British physicist who in 1845 helped develop the basic partial differential equations of fluid momentum; 1 stokes $=1 \mathrm{~cm}^2 / \mathrm{s}$. Water at $20^{\circ} \mathrm{C}$ has $\mu \approx 0.01$ poise and also $\nu \approx 0.01$ stokes. Express these results in (a) SI and (b) BG units.

Solution

  • Approach: Systematically change grams to $\mathrm{kg}$ or slugs and change centimeters to meters or feet.
  • Property values: Given $\mu=0.01 \mathrm{~g} /(\mathrm{cm}-\mathrm{s})$ and $\nu=0.01 \mathrm{~cm}^2 / \mathrm{s}$.
  • Solution steps: (a) For conversion to SI units,
    $$
    \begin{aligned}
    & \mu=0.01 \frac{\mathrm{g}}{\mathrm{cm} \cdot \mathrm{s}}=0.01 \frac{\mathrm{g}(1 \mathrm{~kg} / 1000 \mathrm{~g})}{\mathrm{cm}(0.01 \mathrm{~m} / \mathrm{cm}) \mathrm{s}}=0.001 \frac{\mathrm{kg}}{\mathrm{m} \cdot \mathrm{s}} \
    & \nu=0.01 \frac{\mathrm{cm}^2}{\mathrm{~s}}=0.01 \frac{\mathrm{cm}^2(0.01 \mathrm{~m} / \mathrm{cm})^2}{\mathrm{~s}}=0.000001 \frac{\mathrm{m}^2}{\mathrm{~s}}
    \end{aligned}
    $$
    Ans. (a)
  • For conversion to BG units
    $$
    \begin{aligned}
    & \mu=0.01 \frac{\mathrm{g}}{\mathrm{cm} \cdot \mathrm{s}}=0.01 \frac{\mathrm{g}(1 \mathrm{~kg} / 1000 \mathrm{~g})(1 \mathrm{slug} / 14.5939 \mathrm{~kg})}{(0.01 \mathrm{~m} / \mathrm{cm})(1 \mathrm{ft} / 0.3048 \mathrm{~m}) \mathrm{s}}=0.0000209 \frac{\mathrm{slug}}{\mathrm{ft} \cdot \mathrm{s}} \
    & \nu=0.01 \frac{\mathrm{cm}^2}{\mathrm{~s}}=0.01 \frac{\mathrm{cm}^2(0.01 \mathrm{~m} / \mathrm{cm})^2(1 \mathrm{ft} / 0.3048 \mathrm{~m})^2}{\mathrm{~s}}=0.0000108 \frac{\mathrm{ft}^2}{\mathrm{~s}} \quad \text { An }
    \end{aligned}
    $$
  • Comments: This was a laborious conversion that could have been shortened by using the direct viscosity conversion factors in App. C. For example, $\mu_{\mathrm{BG}}=\mu_{\mathrm{SI}} / 47.88$.
澳洲代写|MTH3360|Fluid dynamics流体动力学 蒙纳士大学
AttributeDetail
Course CodeECC2610
Course TitleGame theory and strategic thinking
Coordinating UnitIntroductory microeconomics
SemesterSecond semester
ModeOn-campus
Delivery LocationClayton
Number of UnitsNot provided in the text
Pre-RequisitesECB1101, ECC1000, ECF1100, ECS1101, ECW1101
LecturersAssociate Professor Paola Labrecciosa

统计代写请认准statistics-lab™. statistics-lab™为您的留学生涯保驾护航。

金融工程代写

金融工程是使用数学技术来解决金融问题。金融工程使用计算机科学、统计学、经济学和应用数学领域的工具和知识来解决当前的金融问题,以及设计新的和创新的金融产品。

非参数统计代写

非参数统计指的是一种统计方法,其中不假设数据来自于由少数参数决定的规定模型;这种模型的例子包括正态分布模型和线性回归模型。

广义线性模型代考

广义线性模型(GLM)归属统计学领域,是一种应用灵活的线性回归模型。该模型允许因变量的偏差分布有除了正态分布之外的其它分布。

术语 广义线性模型(GLM)通常是指给定连续和/或分类预测因素的连续响应变量的常规线性回归模型。它包括多元线性回归,以及方差分析和方差分析(仅含固定效应)。

有限元方法代写

有限元方法(FEM)是一种流行的方法,用于数值解决工程和数学建模中出现的微分方程。典型的问题领域包括结构分析、传热、流体流动、质量运输和电磁势等传统领域。

有限元是一种通用的数值方法,用于解决两个或三个空间变量的偏微分方程(即一些边界值问题)。为了解决一个问题,有限元将一个大系统细分为更小、更简单的部分,称为有限元。这是通过在空间维度上的特定空间离散化来实现的,它是通过构建对象的网格来实现的:用于求解的数值域,它有有限数量的点。边界值问题的有限元方法表述最终导致一个代数方程组。该方法在域上对未知函数进行逼近。[1] 然后将模拟这些有限元的简单方程组合成一个更大的方程系统,以模拟整个问题。然后,有限元通过变化微积分使相关的误差函数最小化来逼近一个解决方案。

tatistics-lab作为专业的留学生服务机构,多年来已为美国、英国、加拿大、澳洲等留学热门地的学生提供专业的学术服务,包括但不限于Essay代写,Assignment代写,Dissertation代写,Report代写,小组作业代写,Proposal代写,Paper代写,Presentation代写,计算机作业代写,论文修改和润色,网课代做,exam代考等等。写作范围涵盖高中,本科,研究生等海外留学全阶段,辐射金融,经济学,会计学,审计学,管理学等全球99%专业科目。写作团队既有专业英语母语作者,也有海外名校硕博留学生,每位写作老师都拥有过硬的语言能力,专业的学科背景和学术写作经验。我们承诺100%原创,100%专业,100%准时,100%满意。

随机分析代写


随机微积分是数学的一个分支,对随机过程进行操作。它允许为随机过程的积分定义一个关于随机过程的一致的积分理论。这个领域是由日本数学家伊藤清在第二次世界大战期间创建并开始的。

时间序列分析代写

随机过程,是依赖于参数的一组随机变量的全体,参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现,其时间序列是一组按照时间发生先后顺序进行排列的数据点序列。通常一组时间序列的时间间隔为一恒定值(如1秒,5分钟,12小时,7天,1年),因此时间序列可以作为离散时间数据进行分析处理。研究时间序列数据的意义在于现实中,往往需要研究某个事物其随时间发展变化的规律。这就需要通过研究该事物过去发展的历史记录,以得到其自身发展的规律。

回归分析代写

多元回归分析渐进(Multiple Regression Analysis Asymptotics)属于计量经济学领域,主要是一种数学上的统计分析方法,可以分析复杂情况下各影响因素的数学关系,在自然科学、社会和经济学等多个领域内应用广泛。

MATLAB代写

MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中,其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括:数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发,包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统,其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题,尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题,而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问,这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展,得到了许多用户的投入。在大学环境中,它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域,MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要,工具箱允许您学习应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数(M 文件)的综合集合,可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。

R语言代写问卷设计与分析代写
PYTHON代写回归分析与线性模型代写
MATLAB代写方差分析与试验设计代写
STATA代写机器学习/统计学习代写
SPSS代写计量经济学代写
EVIEWS代写时间序列分析代写
EXCEL代写深度学习代写
SQL代写各种数据建模与可视化代写

澳洲代写|ECE3121|Engineering electromagnetics 电磁工程学 蒙纳士大学

statistics-labTM为您提供蒙纳士大学(Monash University)Engineering electromagnetics 电磁工程学澳洲代写代考辅导服务!

课程介绍:

This unit explores electrostatic, magnetostatic and electromagnetic fields, and their use to create devices and systems. Mathematical concepts are used to describe the fields, and examine the basic laws governing the generation of fields and their interactions with dielectric and magnetic materials. This study results in Maxwell’s field equations, and related Laplace, Poisson and continuity equations. The real life applications of electromagnetic fields in radio communications and devices such as scanners, printers and mass spectrometers are also explored in this unit. Finally, plane wave propagation is analysed briefly as an extension of Maxwell’s field equations.

澳洲代写|ECE3121|Engineering electromagnetics 电磁工程学 蒙纳士大学

Engineering electromagnetics 电磁工程学定义

问题 1.

Work in a Field A vector field is given as $\mathbf{F}=\hat{\mathbf{x}} 2 x+\hat{\mathbf{y}} 2 y$.
(a) Sketch the field in space.

Solution: (b) First, we calculate the line integral of $\mathbf{F} \cdot d \mathbf{l}$ along the path between $P_2$ and $P_3$. This is a direct path. (c) Then, we calculate the same integral from $P_2$ to $P_1$ and from $P_1$ to $P_3$. If the two results are the same, the closed contour integral is zero.

问题 2.

(b) Assume $\mathbf{F}$ is a force. What is the work done in moving from point $P_2(5,0)$ to $P_3(0,3)$

(b) From $P_2$ to $P_3$, the element of path is $d \mathbf{l}=\hat{\mathbf{x}} d x+\hat{\mathbf{y}} d y$. The integration is therefore
$$
\int_{P_2}^{P_3} \mathbf{F} \cdot d \mathbf{l}=\int_{P_2}^{P_3}(\hat{\mathbf{x}} 2 x+\hat{\mathbf{y}} 2 y) \cdot(\hat{\mathbf{x}} d x+\hat{\mathbf{y}} d y)=\int_{P_2}^{P_3}(2 x d x+2 y d y)
$$
Since each part of the integrand is a function of a single variable, $x$ or $y$, we can separate the integration into integration over each variable and write
$$
\int_{P_2}^{P_3} \mathbf{F} \cdot d \mathbf{l}=\int_{x=5}^{x=0} 2 x d x+\int_{y=0}^{y=3} 2 y d y=\left.x^2\right|_5 ^0+\left.y^2\right|_0 ^3=-25+9=-16
$$

问题 3.

(c) Does the work depend on the path taken between $P_2$ and $P_3$ ?

(c) On paths $P_2$ to $P_1$ and $P_1$ to $P_3$, we perform separate integrations. On path $P_2$ to $P_1, d \mathbf{l}=\hat{\mathbf{x}} d x+\hat{\mathbf{y}} 0$ and $y=0$. The integration is
$$
\int_{P_2}^{P_1} \mathbf{F} \cdot d \mathbf{l}=\int_{P_2}^{P_1}(\hat{\mathbf{x}} 2 x+\hat{\mathbf{y}} 2 y) \cdot(\hat{\mathbf{x}} d x)=\int_{P_2}^{P_1} 2 x d x=\int_{x=5}^{x=0} 2 x d x=\left.x^2\right|5 ^0=-25 \quad[\mathbf{J}] $$ Similarly, on path $P_1$ to $P_3, d \mathbf{l}=\hat{\mathbf{x}} 0+\hat{\mathbf{y}} d y$ and $x=0$. The integration is $$ \int{P_1}^{P_3} \mathbf{F} \cdot d \mathbf{l}=\int_{P_1}^{P_3}(\hat{\mathbf{x}} 2 x+\hat{\mathbf{y}} 2 y) \cdot(\hat{\mathbf{y}} d y)=\int_{P_1}^{P_3} 2 y d y=\int_{y=0}^{y=3} 2 y d y=\left.y^2\right|_0 ^3=9
$$
The sum of the two paths is equal to the result obtained for the direct path. This also means that the closed contour

澳洲代写|ECE3121|Engineering electromagnetics 电磁工程学 蒙纳士大学
AttributeDetail
Course CodeECC2610
Course TitleGame theory and strategic thinking
Coordinating UnitIntroductory microeconomics
SemesterSecond semester
ModeOn-campus
Delivery LocationClayton
Number of UnitsNot provided in the text
Pre-RequisitesECB1101, ECC1000, ECF1100, ECS1101, ECW1101
LecturersAssociate Professor Paola Labrecciosa

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金融工程代写

金融工程是使用数学技术来解决金融问题。金融工程使用计算机科学、统计学、经济学和应用数学领域的工具和知识来解决当前的金融问题,以及设计新的和创新的金融产品。

非参数统计代写

非参数统计指的是一种统计方法,其中不假设数据来自于由少数参数决定的规定模型;这种模型的例子包括正态分布模型和线性回归模型。

广义线性模型代考

广义线性模型(GLM)归属统计学领域,是一种应用灵活的线性回归模型。该模型允许因变量的偏差分布有除了正态分布之外的其它分布。

术语 广义线性模型(GLM)通常是指给定连续和/或分类预测因素的连续响应变量的常规线性回归模型。它包括多元线性回归,以及方差分析和方差分析(仅含固定效应)。

有限元方法代写

有限元方法(FEM)是一种流行的方法,用于数值解决工程和数学建模中出现的微分方程。典型的问题领域包括结构分析、传热、流体流动、质量运输和电磁势等传统领域。

有限元是一种通用的数值方法,用于解决两个或三个空间变量的偏微分方程(即一些边界值问题)。为了解决一个问题,有限元将一个大系统细分为更小、更简单的部分,称为有限元。这是通过在空间维度上的特定空间离散化来实现的,它是通过构建对象的网格来实现的:用于求解的数值域,它有有限数量的点。边界值问题的有限元方法表述最终导致一个代数方程组。该方法在域上对未知函数进行逼近。[1] 然后将模拟这些有限元的简单方程组合成一个更大的方程系统,以模拟整个问题。然后,有限元通过变化微积分使相关的误差函数最小化来逼近一个解决方案。

tatistics-lab作为专业的留学生服务机构,多年来已为美国、英国、加拿大、澳洲等留学热门地的学生提供专业的学术服务,包括但不限于Essay代写,Assignment代写,Dissertation代写,Report代写,小组作业代写,Proposal代写,Paper代写,Presentation代写,计算机作业代写,论文修改和润色,网课代做,exam代考等等。写作范围涵盖高中,本科,研究生等海外留学全阶段,辐射金融,经济学,会计学,审计学,管理学等全球99%专业科目。写作团队既有专业英语母语作者,也有海外名校硕博留学生,每位写作老师都拥有过硬的语言能力,专业的学科背景和学术写作经验。我们承诺100%原创,100%专业,100%准时,100%满意。

随机分析代写


随机微积分是数学的一个分支,对随机过程进行操作。它允许为随机过程的积分定义一个关于随机过程的一致的积分理论。这个领域是由日本数学家伊藤清在第二次世界大战期间创建并开始的。

时间序列分析代写

随机过程,是依赖于参数的一组随机变量的全体,参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现,其时间序列是一组按照时间发生先后顺序进行排列的数据点序列。通常一组时间序列的时间间隔为一恒定值(如1秒,5分钟,12小时,7天,1年),因此时间序列可以作为离散时间数据进行分析处理。研究时间序列数据的意义在于现实中,往往需要研究某个事物其随时间发展变化的规律。这就需要通过研究该事物过去发展的历史记录,以得到其自身发展的规律。

回归分析代写

多元回归分析渐进(Multiple Regression Analysis Asymptotics)属于计量经济学领域,主要是一种数学上的统计分析方法,可以分析复杂情况下各影响因素的数学关系,在自然科学、社会和经济学等多个领域内应用广泛。

MATLAB代写

MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中,其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括:数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发,包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统,其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题,尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题,而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问,这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展,得到了许多用户的投入。在大学环境中,它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域,MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要,工具箱允许您学习应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数(M 文件)的综合集合,可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。

R语言代写问卷设计与分析代写
PYTHON代写回归分析与线性模型代写
MATLAB代写方差分析与试验设计代写
STATA代写机器学习/统计学习代写
SPSS代写计量经济学代写
EVIEWS代写时间序列分析代写
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物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|PCS624

如果你也在 怎样代写电磁学Electromagnetism 这个学科遇到相关的难题,请随时右上角联系我们的24/7代写客服。电磁学Electromagnetism理论有无数的实际应用。电阻、电感、电容、电导、电势、功率、能量、力和转矩等术语都源于场的概念。它的概念在所有电气和电子设备和系统中都是迫在眉睫的,关于这些设备和系统的大部分文献都是丰富的。

电磁学Electromagnetism电机领域也与电磁场理论密切相关,但尚未达到令人满意的程度。造成这种忽视的一个可能的原因是,场论被假定为非常概念性的,一般的概念是,如果没有深刻的洞察力,就不容易理解它。进一步推测,场论导致了复杂的数学表达式,这在读者的头脑中产生了一种排斥效应。事实上,这些神话与其说是真实的,不如说是心理上的。在科学和工程的其他领域中,这种数学表达式的介入是相当普遍的。此外,基于数值技术的易于获得的设计软件为那些想要避免领域概念、数学复杂性和重大不准确性的人提供了借口。

statistics-lab™ 为您的留学生涯保驾护航 在代写电磁学electromagnetism方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的统计Statistics代写服务。我们的专家在代写电磁学electromagnetism代写方面经验极为丰富,各种代写电磁学electromagnetism相关的作业也就用不着说。

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|PCS624

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|Gauss–Hermite Quadrature

$$
\int_{-\infty}^{+\infty} e^{-x^2} f(x) d x=\sum_{i=1}^n w_i f\left(x_i\right)+R_n
$$
On neglecting the remainder term, it can be written as
$$
\int_{-\infty}^{+\infty} e^{-x^2} f(x) d x=\sum_{i=1}^n w_i f\left(x_i\right)
$$
The alternative form of the above equation is
$$
\int_{-\infty}^{+\infty} g(x) d x=\sum_{i=1}^n w_i e^{x_i^2} g\left(x_i\right)
$$
In Equations 9.8a through 9.8c, $x_i$ is the $i$ th zero of $H_n(x), H_n(x)$ is the Hermite polynomials, $w_i$ is the weight and $R_n$ is the remainder
$$
\begin{gathered}
w_i=\frac{2^{n-1} n ! \sqrt{\pi}}{n^2\left[H_{n-1}\left(x_i\right)\right]^2} \
R_n=\frac{n ! \sqrt{\pi}}{2^n(2 n) !} f^{2 n}(\xi) \quad(-\infty<\xi<\infty)
\end{gathered}
$$
The weight factors $\left(w_i\right)$ and the product $w_i e^{x_i{ }^2}$ for the values of abscissas $\left(x_i\right)$ representing zeros of Hermite polynomials are available ${ }^{14}$ for $n=2,3,4,5,6$, $7,8,9,10,12,16$ and 20 . Table 9.1 gives these values for an arbitrarily selected $n(=9)$.

$$
\int_0^{+\infty} e^{-x} f(x) d x=\sum_{i=1}^n w_i f\left(x_i\right)+R_n
$$
On neglecting the remainder term, it can be written as
$$
\int_0^{+\infty} e^{-x} f(x) d x=\sum_{i=1}^n w_i f\left(x_i\right)
$$
The above equation can be written in the following alternative form:
$$
\int_0^{+\infty} g(x) d x=\sum_{i=1}^n w_i e^{x_i} g\left(x_i\right)
$$

In Equations 9.10 through $9.10 \mathrm{c}, x_i$ is the $i$ th zero of $L_n(x), L_n(x)$ is the Laguerre polynomials, $w_i$ is the weight and $R_n$ is the remainder
$$
\begin{gathered}
w_i=\frac{(n !)^2 x_i}{(n+1)^2\left[L_{n+1}\left(x_i\right)\right]^2} \
R_n=\frac{(n !)^2}{(2 n) !} f^{2 n}(\xi) \quad(0<\xi<\infty)
\end{gathered}
$$
Weight factors $\left(w_i\right)$ and the product $w_i e^{x_i}$ for some selected values of abscissas $\left(x_i\right)$ representing zeros of Laguerre polynomials are available ${ }^{14}$ for $n=2,3,4,5,6$, $7,8,9,10,12$ and 15 . Table 9.2 gives these values for an arbitrarily selected $n(=9)$.

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|Change of Variable for Infinite Intervals

If, in Equation 9.8a, $x$ is replaced by $t /\left(1-t^2\right)$, then $d x=\left(\left(1+t^2\right) /\left(1-t^2\right)^2\right)$. In view of this replacement the limits of ‘ $-\infty$ ‘ to ‘ $+\infty$ ‘ change to ‘ -1 ‘ to ‘ +1 ‘. Thus, the integral of infinite interval reduces to that of finite interval
$$
\int_{-\infty}^{+\infty} f(x) d x=\int_{-1}^{+1} f\left(\frac{t}{1-t^2}\right) \frac{1+t^2}{\left(1-t^2\right)^2} d t
$$

In this case, $x$ is replaced by $a+(t /(1-t))$ then $d x=d t /(1-t)^2$ and the limits ‘ $a$ ‘ to ‘ $\infty$ ‘ change from ‘ 0 ‘ to ‘ 1 ‘. Thus, the integral becomes
$$
\int_a^{+\infty} f(x) d x=\int_0^1 f\left(a+\frac{t}{1-t}\right) \frac{d t}{(1-t)^2}
$$

Here $x$ is replaced by $a-((1-t) / t)$ then $d x=d t / t^2$ and the limits ‘ $\infty$ ‘ to ‘ $a$ ‘ change to ‘ 0 ‘ to ‘ 1 ‘. The integral thus becomes
$$
\int_{-\infty}^a f(x) d x=\int_0^1 f\left(a-\frac{1-t}{t}\right) \frac{d t}{t^2}
$$

The quadrature rules as such are designed to compute one-dimensional integrals. The multi-dimensional integrals can, however, also be evaluated by repeating one-dimensional integrals. In this approach, the function evaluations exponentially grow with the number of dimensions and some methods to overcome this effect are to be used. Monte Carlo or quasi-Monte Carlo methods provide better alternatives. These methods are easy to apply to multi-dimensional integrals. Besides, these may yield greater accuracy for the same number of function evaluations than repeated integrations using one-dimensional methods. Markov chain Monte Carlo algorithms, which include Metropolis-Hestings algorithm and Gibbs sampling, belong to a large class of useful Monte Carlo methods. Besides, sparse grids are developed by Smolyak for the quadrature of high-dimensional functions. Although it is based on a one-dimensional quadrature rule, it performs more sophisticated combination of univariate results.

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|PCS624

电磁学代考

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|Gauss–Hermite Quadrature

$$
\int_{-\infty}^{+\infty} e^{-x^2} f(x) d x=\sum_{i=1}^n w_i f\left(x_i\right)+R_n
$$
忽略余数项,可以写成
$$
\int_{-\infty}^{+\infty} e^{-x^2} f(x) d x=\sum_{i=1}^n w_i f\left(x_i\right)
$$
上述方程的另一种形式是
$$
\int_{-\infty}^{+\infty} g(x) d x=\sum_{i=1}^n w_i e^{x_i^2} g\left(x_i\right)
$$
在式9.8a至9.8c中, $x_i$ 是? $i$ 的零点 $H_n(x), H_n(x)$ 是厄米特多项式, $w_i$ 是重量和 $R_n$ 是余数
$$
\begin{gathered}
w_i=\frac{2^{n-1} n ! \sqrt{\pi}}{n^2\left[H_{n-1}\left(x_i\right)\right]^2} \
R_n=\frac{n ! \sqrt{\pi}}{2^n(2 n) !} f^{2 n}(\xi) \quad(-\infty<\xi<\infty)
\end{gathered}
$$
权重因素 $\left(w_i\right)$ 乘积 $w_i e^{x_i{ }^2}$ 求横坐标的值 $\left(x_i\right)$ 表示零点的埃尔米特多项式是可用的 ${ }^{14}$ 为了 $n=2,3,4,5,6$, $7,8,9,10,12,16$ 20。表9.1给出了任意选择的值 $n(=9)$.

$$
\int_0^{+\infty} e^{-x} f(x) d x=\sum_{i=1}^n w_i f\left(x_i\right)+R_n
$$
忽略余数项,可以写成
$$
\int_0^{+\infty} e^{-x} f(x) d x=\sum_{i=1}^n w_i f\left(x_i\right)
$$
上式可写成以下形式:
$$
\int_0^{+\infty} g(x) d x=\sum_{i=1}^n w_i e^{x_i} g\left(x_i\right)
$$

从式9.10到 $9.10 \mathrm{c}, x_i$ 是? $i$ 的零点 $L_n(x), L_n(x)$ 是拉盖尔多项式, $w_i$ 是重量和 $R_n$ 是余数
$$
\begin{gathered}
w_i=\frac{(n !)^2 x_i}{(n+1)^2\left[L_{n+1}\left(x_i\right)\right]^2} \
R_n=\frac{(n !)^2}{(2 n) !} f^{2 n}(\xi) \quad(0<\xi<\infty)
\end{gathered}
$$
权重因素 $\left(w_i\right)$ 乘积 $w_i e^{x_i}$ 对于横坐标的一些选定值 $\left(x_i\right)$ 表示零的拉盖尔多项式是可用的 ${ }^{14}$ 为了 $n=2,3,4,5,6$, $7,8,9,10,12$ 15。表9.2给出了任意选择的值 $n(=9)$.

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|Change of Variable for Infinite Intervals

如果,在式9.8a中,$x$被$t /\left(1-t^2\right)$取代,则$d x=\left(\left(1+t^2\right) /\left(1-t^2\right)^2\right)$。鉴于这种替换,’ $-\infty$ ‘到’ $+\infty$ ‘的限制更改为’ -1 ‘到’ +1 ‘。从而将无限区间的积分化为有限区间的积分
$$
\int_{-\infty}^{+\infty} f(x) d x=\int_{-1}^{+1} f\left(\frac{t}{1-t^2}\right) \frac{1+t^2}{\left(1-t^2\right)^2} d t
$$

在这种情况下,$x$被$a+(t /(1-t))$取代,然后是$d x=d t /(1-t)^2$,并且’ $a$ ‘到’ $\infty$ ‘的限制从’ 0 ‘变为’ 1 ‘。因此,积分变成
$$
\int_a^{+\infty} f(x) d x=\int_0^1 f\left(a+\frac{t}{1-t}\right) \frac{d t}{(1-t)^2}
$$

这里$x$被$a-((1-t) / t)$取代,然后$d x=d t / t^2$和限制’ $\infty$ ‘到’ $a$ ‘更改为’ 0 ‘到’ 1 ‘。积分就变成了
$$
\int_{-\infty}^a f(x) d x=\int_0^1 f\left(a-\frac{1-t}{t}\right) \frac{d t}{t^2}
$$

正交规则本身就是用来计算一维积分的。然而,多维积分也可以通过重复一维积分来求值。在这种方法中,函数的求值随维数呈指数增长,需要使用一些方法来克服这种影响。蒙特卡罗或准蒙特卡罗方法提供了更好的替代方法。这些方法很容易应用于多维积分。此外,对于相同数量的函数计算,这些方法可能比使用一维方法的重复集成产生更高的准确性。马尔可夫链蒙特卡罗算法是一类非常有用的蒙特卡罗方法,它包括Metropolis-Hestings算法和Gibbs抽样。此外,Smolyak还提出了用于高维函数求积分的稀疏网格。虽然它是基于一维正交规则,但它执行更复杂的单变量结果组合。

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金融工程代写

金融工程是使用数学技术来解决金融问题。金融工程使用计算机科学、统计学、经济学和应用数学领域的工具和知识来解决当前的金融问题,以及设计新的和创新的金融产品。

非参数统计代写

非参数统计指的是一种统计方法,其中不假设数据来自于由少数参数决定的规定模型;这种模型的例子包括正态分布模型和线性回归模型。

广义线性模型代考

广义线性模型(GLM)归属统计学领域,是一种应用灵活的线性回归模型。该模型允许因变量的偏差分布有除了正态分布之外的其它分布。

术语 广义线性模型(GLM)通常是指给定连续和/或分类预测因素的连续响应变量的常规线性回归模型。它包括多元线性回归,以及方差分析和方差分析(仅含固定效应)。

有限元方法代写

有限元方法(FEM)是一种流行的方法,用于数值解决工程和数学建模中出现的微分方程。典型的问题领域包括结构分析、传热、流体流动、质量运输和电磁势等传统领域。

有限元是一种通用的数值方法,用于解决两个或三个空间变量的偏微分方程(即一些边界值问题)。为了解决一个问题,有限元将一个大系统细分为更小、更简单的部分,称为有限元。这是通过在空间维度上的特定空间离散化来实现的,它是通过构建对象的网格来实现的:用于求解的数值域,它有有限数量的点。边界值问题的有限元方法表述最终导致一个代数方程组。该方法在域上对未知函数进行逼近。[1] 然后将模拟这些有限元的简单方程组合成一个更大的方程系统,以模拟整个问题。然后,有限元通过变化微积分使相关的误差函数最小化来逼近一个解决方案。

tatistics-lab作为专业的留学生服务机构,多年来已为美国、英国、加拿大、澳洲等留学热门地的学生提供专业的学术服务,包括但不限于Essay代写,Assignment代写,Dissertation代写,Report代写,小组作业代写,Proposal代写,Paper代写,Presentation代写,计算机作业代写,论文修改和润色,网课代做,exam代考等等。写作范围涵盖高中,本科,研究生等海外留学全阶段,辐射金融,经济学,会计学,审计学,管理学等全球99%专业科目。写作团队既有专业英语母语作者,也有海外名校硕博留学生,每位写作老师都拥有过硬的语言能力,专业的学科背景和学术写作经验。我们承诺100%原创,100%专业,100%准时,100%满意。

随机分析代写


随机微积分是数学的一个分支,对随机过程进行操作。它允许为随机过程的积分定义一个关于随机过程的一致的积分理论。这个领域是由日本数学家伊藤清在第二次世界大战期间创建并开始的。

时间序列分析代写

随机过程,是依赖于参数的一组随机变量的全体,参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现,其时间序列是一组按照时间发生先后顺序进行排列的数据点序列。通常一组时间序列的时间间隔为一恒定值(如1秒,5分钟,12小时,7天,1年),因此时间序列可以作为离散时间数据进行分析处理。研究时间序列数据的意义在于现实中,往往需要研究某个事物其随时间发展变化的规律。这就需要通过研究该事物过去发展的历史记录,以得到其自身发展的规律。

回归分析代写

多元回归分析渐进(Multiple Regression Analysis Asymptotics)属于计量经济学领域,主要是一种数学上的统计分析方法,可以分析复杂情况下各影响因素的数学关系,在自然科学、社会和经济学等多个领域内应用广泛。

MATLAB代写

MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中,其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括:数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发,包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统,其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题,尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题,而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问,这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展,得到了许多用户的投入。在大学环境中,它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域,MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要,工具箱允许您学习应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数(M 文件)的综合集合,可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。

R语言代写问卷设计与分析代写
PYTHON代写回归分析与线性模型代写
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物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|PHYS355

如果你也在 怎样代写电磁学Electromagnetism 这个学科遇到相关的难题,请随时右上角联系我们的24/7代写客服。电磁学Electromagnetism理论有无数的实际应用。电阻、电感、电容、电导、电势、功率、能量、力和转矩等术语都源于场的概念。它的概念在所有电气和电子设备和系统中都是迫在眉睫的,关于这些设备和系统的大部分文献都是丰富的。

电磁学Electromagnetism电机领域也与电磁场理论密切相关,但尚未达到令人满意的程度。造成这种忽视的一个可能的原因是,场论被假定为非常概念性的,一般的概念是,如果没有深刻的洞察力,就不容易理解它。进一步推测,场论导致了复杂的数学表达式,这在读者的头脑中产生了一种排斥效应。事实上,这些神话与其说是真实的,不如说是心理上的。在科学和工程的其他领域中,这种数学表达式的介入是相当普遍的。此外,基于数值技术的易于获得的设计软件为那些想要避免领域概念、数学复杂性和重大不准确性的人提供了借口。

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物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|PHYS355

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|Numerical Analysis

Numerical analysis is the study of algorithms that use numerical approximation for the mathematical problems that evolve out of some physical systems or processes. Its overall goal is the design and analysis of techniques to give approximate but acceptable solutions to the complicated problems. These problems may be related to weather predictions, computation of the trajectories of spacecraft, the crash safety of cars, stresses developed in physical structures or the distribution of fields and so on. For estimating trajectories, the accurate numerical solution of a system of ordinary differential equations may be required, whereas car safety may require numerical solutions of partial differential equations. The problem of structure or that of fields may also involve ordinary or partial differential equations, integral equations and so on.

In numerical analysis, the process of interpolation, extrapolation and regression are quite frequently employed. In case of interpolation, the value of some unknown function can be evaluated in between the two given values of the function. In extrapolation, the value of some unknown function is to be evaluated, which falls outside the given points. This process first assesses the nature of variation of previous values and based on this trend estimates the new values. Regression is also a similar process, but it takes into account that the data are imprecise. Given some points, and a measurement of the value of some function at these points (with an error), it determines the unknown function. It mostly relies on the least square error to achieve the goal.
9.2.1 Computational Errors
No technique, which falls in the domain of numerical analysis, is error free. These errors creep in mainly due to the following reasons:

  1. In general, all practical computers have a finite memory and it is impossible to exactly represent all the real numbers on such a computing machine. Thus, a class of error referred to as the round-off errors are bound to occur.
  2. When an iterative method is terminated or a mathematical procedure is approximated, the error due to which the approximate solution differs from the exact solution is referred to as truncation errors.
  3. Similarly, the discretisation induces a discretisation error because the solution of the discrete problem does not coincide with the solution of the continuous problem.
    It may be noted that once an error is generated, it generally propagates through subsequent calculations.

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|Domain of Numerical Analysis

The field of numerical analysis includes many subdisciplines and encompasses problems of multi-facial nature. These may include the following.

The evaluation of a function at a given point is one of the simplest problems. In the case of polynomials, the Horner scheme is a better approach, since it requires a lesser number of multiplications and additions. In this case, the estimation and control of round-off errors due to the use of floating point arithmetic is of immense importance.

These can be further classified into linear and nonlinear forms. Linear equations are an important class of the numerical analysis. There are many methods for solving the systems of linear equations. Some standard methods employ matrix decomposition techniques. These include Gaussian elimination, LU (lower-upper) decomposition, Cholesky decomposition for symmetric (or Hermitian) and positive-definite matrix and QR decomposition for nonsquare matrices. For large systems preference is given to iterative methods, which include Jacobi method, Gauss-Seidel method, successive over relaxation method and conjugate gradient method. General iterative methods can be developed by using a matrix splitting.

Nonlinear equations are solved by using root-finding algorithms. In this case, if the function is differentiable and the derivative is known it can be solved by using Newton’s method. The technique referred to as linearisation can also be employed for solving nonlinear equations.


In context to the system of equations, it seems to be appropriate to describe the formation of matrices from linear algebraic equations. An algebraic equation in which each term is either a constant or the product of a constant and (the first power of) a single variable is referred to as a linear equation. A linear equation can involve a number of variables but does not include exponents. An equation involving $n$ variables can be written in the following form:
$$
a_1 x_1+a_2 x_2+\cdots+a_n x_n=b
$$
where $a_1, a_2, \ldots, a_n$ represent numbers and are called the coefficients. The parameters $x_1, x_2, \ldots, x_n$ are the unknowns and $b$ is called the constant term. The present analysis gives rise to a set of such equations, which can be written as
$$
\begin{gathered}
A_{11} x_1+a_{12} x_2+\cdots+a_{1 N} x_N=b_1 \
A_{21} x_1+a_{22} x_2+\cdots+a_{2 N} x_N=b_2 \
\cdots \
A_{M 1 x 1}+a_{M 2} x_2+\cdots+a_{M N} x_N=b_M
\end{gathered}
$$

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|PHYS355

电磁学代考

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|Numerical Analysis

数值分析是一门研究算法的学科,它使用数值逼近来解决由一些物理系统或过程演变而来的数学问题。它的总体目标是设计和分析技术,为复杂问题提供近似但可接受的解决方案。这些问题可能与天气预报、航天器轨道计算、汽车碰撞安全、物理结构中产生的应力或场的分布等有关。为了估计轨迹,可能需要常微分方程系统的精确数值解,而汽车安全可能需要偏微分方程的数值解。结构问题或场的问题也可能涉及常微分方程或偏微分方程、积分方程等。

在数值分析中,经常使用插值、外推和回归等方法。在插值的情况下,一些未知函数的值可以在函数的两个给定值之间求值。在外推法中,要计算某个未知函数的值,它落在给定点之外。这个过程首先评估以前的值的变化的性质,并在此趋势的基础上估计新的值。回归也是一个类似的过程,但它考虑到数据是不精确的。给定一些点,并测量这些点上的某个函数的值(有误差),就确定了未知函数。它主要依靠最小二乘误差来实现目标。
9.2.1计算误差
凡是属于数值分析领域的技术,没有一种是没有错误的。这些错误的出现主要是由于以下原因:

一般来说,所有实用的计算机都有有限的内存,在这样一台计算机上精确地表示所有实数是不可能的。因此,必然会出现一类称为舍入误差的错误。

当迭代方法终止或数学过程近似时,由于近似解与精确解不同而产生的误差称为截断误差。

同样,离散化也会引起离散化误差,因为离散问题的解与连续问题的解不一致。
可以注意到,一旦产生错误,它通常会通过后续的计算传播。

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|Domain of Numerical Analysis

数值分析领域包括许多分支学科,并包含多面性质的问题。这些可能包括以下内容。

函数在给定点处的求值是最简单的问题之一。在多项式的情况下,Horner方案是一种更好的方法,因为它需要较少的乘法和加法。在这种情况下,由于使用浮点运算而导致的舍入误差的估计和控制是非常重要的。

这些可以进一步分为线性和非线性形式。线性方程是数值分析中的一类重要问题。求解线性方程组有许多方法。一些标准方法采用矩阵分解技术。这些方法包括高斯消去,LU(上下)分解,对称(或厄米)的Cholesky分解以及非方阵的正定矩阵和QR分解。对于大型系统,首选迭代方法,包括Jacobi法、Gauss-Seidel法、逐次过松弛法和共轭梯度法。一般的迭代方法可以用矩阵分裂来发展。

非线性方程采用寻根算法求解。在这种情况下,如果函数是可微的,并且导数已知,则可以用牛顿法求解。称为线性化的技术也可用于求解非线性方程。

在方程组的背景下,用线性代数方程来描述矩阵的形成似乎是合适的。代数方程中每一项要么是一个常数,要么是一个常数与单个变量(一次幂)的乘积,这种方程被称为线性方程。线性方程可以包含许多变量,但不包括指数。包含$n$变量的方程可以写成如下形式:
$$
a_1 x_1+a_2 x_2+\cdots+a_n x_n=b
$$
其中$a_1, a_2, \ldots, a_n$表示数字,称为系数。参数$x_1, x_2, \ldots, x_n$是未知数,$b$是常数项。本文的分析产生了一组这样的方程,可以写成
$$
\begin{gathered}
A_{11} x_1+a_{12} x_2+\cdots+a_{1 N} x_N=b_1 \
A_{21} x_1+a_{22} x_2+\cdots+a_{2 N} x_N=b_2 \
\cdots \
A_{M 1 x 1}+a_{M 2} x_2+\cdots+a_{M N} x_N=b_M
\end{gathered}
$$

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考 请认准statistics-lab™

统计代写请认准statistics-lab™. statistics-lab™为您的留学生涯保驾护航。

金融工程代写

金融工程是使用数学技术来解决金融问题。金融工程使用计算机科学、统计学、经济学和应用数学领域的工具和知识来解决当前的金融问题,以及设计新的和创新的金融产品。

非参数统计代写

非参数统计指的是一种统计方法,其中不假设数据来自于由少数参数决定的规定模型;这种模型的例子包括正态分布模型和线性回归模型。

广义线性模型代考

广义线性模型(GLM)归属统计学领域,是一种应用灵活的线性回归模型。该模型允许因变量的偏差分布有除了正态分布之外的其它分布。

术语 广义线性模型(GLM)通常是指给定连续和/或分类预测因素的连续响应变量的常规线性回归模型。它包括多元线性回归,以及方差分析和方差分析(仅含固定效应)。

有限元方法代写

有限元方法(FEM)是一种流行的方法,用于数值解决工程和数学建模中出现的微分方程。典型的问题领域包括结构分析、传热、流体流动、质量运输和电磁势等传统领域。

有限元是一种通用的数值方法,用于解决两个或三个空间变量的偏微分方程(即一些边界值问题)。为了解决一个问题,有限元将一个大系统细分为更小、更简单的部分,称为有限元。这是通过在空间维度上的特定空间离散化来实现的,它是通过构建对象的网格来实现的:用于求解的数值域,它有有限数量的点。边界值问题的有限元方法表述最终导致一个代数方程组。该方法在域上对未知函数进行逼近。[1] 然后将模拟这些有限元的简单方程组合成一个更大的方程系统,以模拟整个问题。然后,有限元通过变化微积分使相关的误差函数最小化来逼近一个解决方案。

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随机分析代写


随机微积分是数学的一个分支,对随机过程进行操作。它允许为随机过程的积分定义一个关于随机过程的一致的积分理论。这个领域是由日本数学家伊藤清在第二次世界大战期间创建并开始的。

时间序列分析代写

随机过程,是依赖于参数的一组随机变量的全体,参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现,其时间序列是一组按照时间发生先后顺序进行排列的数据点序列。通常一组时间序列的时间间隔为一恒定值(如1秒,5分钟,12小时,7天,1年),因此时间序列可以作为离散时间数据进行分析处理。研究时间序列数据的意义在于现实中,往往需要研究某个事物其随时间发展变化的规律。这就需要通过研究该事物过去发展的历史记录,以得到其自身发展的规律。

回归分析代写

多元回归分析渐进(Multiple Regression Analysis Asymptotics)属于计量经济学领域,主要是一种数学上的统计分析方法,可以分析复杂情况下各影响因素的数学关系,在自然科学、社会和经济学等多个领域内应用广泛。

MATLAB代写

MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中,其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括:数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发,包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统,其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题,尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题,而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问,这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展,得到了许多用户的投入。在大学环境中,它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域,MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要,工具箱允许您学习应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数(M 文件)的综合集合,可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。

R语言代写问卷设计与分析代写
PYTHON代写回归分析与线性模型代写
MATLAB代写方差分析与试验设计代写
STATA代写机器学习/统计学习代写
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EVIEWS代写时间序列分析代写
EXCEL代写深度学习代写
SQL代写各种数据建模与可视化代写

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|PHYSICS7536

如果你也在 怎样代写电磁学Electromagnetism 这个学科遇到相关的难题,请随时右上角联系我们的24/7代写客服。电磁学Electromagnetism理论有无数的实际应用。电阻、电感、电容、电导、电势、功率、能量、力和转矩等术语都源于场的概念。它的概念在所有电气和电子设备和系统中都是迫在眉睫的,关于这些设备和系统的大部分文献都是丰富的。

电磁学Electromagnetism电机领域也与电磁场理论密切相关,但尚未达到令人满意的程度。造成这种忽视的一个可能的原因是,场论被假定为非常概念性的,一般的概念是,如果没有深刻的洞察力,就不容易理解它。进一步推测,场论导致了复杂的数学表达式,这在读者的头脑中产生了一种排斥效应。事实上,这些神话与其说是真实的,不如说是心理上的。在科学和工程的其他领域中,这种数学表达式的介入是相当普遍的。此外,基于数值技术的易于获得的设计软件为那些想要避免领域概念、数学复杂性和重大不准确性的人提供了借口。

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物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|PHYSICS7536

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|Power Components

Equation 8.76 a contains the following four components:
$$
\begin{gathered}
\mathcal{P}{H L}=(s \cdot \omega) \cdot \frac{1}{2} \cdot \alpha \cdot \sin (\beta) \cdot\left(H{1 y} \cdot H_{1 y}^+H_{1 z} \cdot H_{1 z}^\right) \
\mathcal{P}{E L}=\frac{1}{2} \cdot \frac{1}{\sigma_1} J{1 x} \cdot J_{1 x}^* \
\mathcal{P}{E M}=u_y \cdot \frac{1}{2} \alpha \cdot \mathcal{R} e\left[-e^{-j \beta} J{1 x}^* \cdot H_{1 z}\right] \
\mathcal{P}{H M}=u_y \cdot \frac{1}{2} \ell \cdot \alpha \cdot \sin (\beta) \cdot\left(H{1 y} \cdot H_{1 y}^+H_{1 z} \cdot H_{1 z}^\right)
\end{gathered}
$$
These four terms bear the following meaning:

  1. The first term $\left(\mathcal{P}_{H L}\right.$ ) given by Equation $8.76 \mathrm{~b}$ represents the power density proportional to the slip frequency. For hysteresis-free media, this term is zero. Therefore, it can be considered as hysteresis loss per unit volume of the rotor ring.
  2. The second term $\left(\mathcal{P}_{E L}\right)$ given by Equation $8.76 \mathrm{c}$ represents the eddy current loss per unit rotor ring volume. This term vanishes for zero conductivity resulting in the absence of eddy currents.
  3. The third term $\left(\mathcal{P}_{E M}\right)$ is due to eddy currents in the rotor ring. As it is proportional to the rotor speed, it indicates the mechanical power developed due to induction machine action.
  4. The fourth term $\left(\mathcal{P}_{H M}\right)$ is also proportional to the rotor speed and thus indicates the mechanical power developed due to hysteresis machine action. This term vanishes for zero value of the hysteretic angle, $\beta$.

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|Slip-Power Relation

From Equations $8.76 \mathrm{~b}$ and $8.76 \mathrm{e}$, we get
$$
\frac{\mathcal{P}{H M}}{\mathcal{P}{H L}}=\frac{1-s}{s}
$$
The total hysteretic power is given as
$$
\mathcal{P}H=\mathcal{P}{H L}+\mathcal{P}{H M}=\frac{1}{2} \cdot \omega \cdot \alpha \cdot \sin (\beta) \cdot\left(H{1 y} \cdot H_{1 y}^+H_{1 z} \cdot H_{1 z}^\right)
$$
For a hysteresis machine with zero conductivity of the rotor, this term in view of Equations $8.57 \mathrm{c}, 8.58 \mathrm{a}, 8.58 \mathrm{~b}, 8.58 \mathrm{c}, 8.60 \mathrm{a}$ and $8.61 \mathrm{~b}$ becomes slipindependent for a given stator current, whereas the remaining two terms on the right-hand side (RHS) of Equation 8.76a disappear if eddy currents in the rotor ring are absent. Thus, for an ideal hysteresis machine with zero eddy currents, we have
$$
\frac{P_{H M}}{P_{H L}}=\frac{1-s}{s}
$$
where $P_{H M}$ indicates the total mechanical power developed due to hysteresis machine action, and $P_{H L}$ indicates total hysteresis loss in the rotor of the machine. Rotor power input, $P_R$, being the sum of power loss, $P_L$ and mechanical power developed, $P_M$, we have
$$
\frac{P_R}{1}=\frac{P_L}{s}=\frac{P_M}{1-s}
$$
It may be noted that Equations 8.69 and 8.79 indicate that induction machines and hysteresis machines belong to the same class of machines, both satisfying Equation 8.80.

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电磁学代考

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|Power Components

方程8.76 a包含以下四个组成部分:
$$
\begin{gathered}
\mathcal{P}{H L}=(s \cdot \omega) \cdot \frac{1}{2} \cdot \alpha \cdot \sin (\beta) \cdot\left(H{1 y} \cdot H_{1 y}^+H_{1 z} \cdot H_{1 z}^\right) \
\mathcal{P}{E L}=\frac{1}{2} \cdot \frac{1}{\sigma_1} J{1 x} \cdot J_{1 x}^* \
\mathcal{P}{E M}=u_y \cdot \frac{1}{2} \alpha \cdot \mathcal{R} e\left[-e^{-j \beta} J{1 x}^* \cdot H_{1 z}\right] \
\mathcal{P}{H M}=u_y \cdot \frac{1}{2} \ell \cdot \alpha \cdot \sin (\beta) \cdot\left(H{1 y} \cdot H_{1 y}^+H_{1 z} \cdot H_{1 z}^\right)
\end{gathered}
$$
这四个术语有以下含义:

公式$8.76 \mathrm{~b}$给出的第一项$\left(\mathcal{P}_{H L}\right.$)表示与滑移频率成正比的功率密度。对于无迟滞介质,该项为零。因此,可以认为是转子环单位体积的滞回损耗。

公式$8.76 \mathrm{c}$给出的第二项$\left(\mathcal{P}_{E L}\right)$表示单位转子环体积的涡流损耗。在没有涡流的零电导率情况下,这一项消失。

第三项$\left(\mathcal{P}_{E M}\right)$是由于转子环中的涡流。由于它与转子转速成正比,它表示由于感应电机的作用而产生的机械功率。

第四项$\left(\mathcal{P}_{H M}\right)$也与转子转速成正比,因此表示由于迟滞机器作用而产生的机械功率。这一项在迟滞角为零时消失$\beta$。

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|Slip-Power Relation

从方程$8.76 \mathrm{~b}$和$8.76 \mathrm{e}$,我们得到
$$
\frac{\mathcal{P}{H M}}{\mathcal{P}{H L}}=\frac{1-s}{s}
$$
总滞回功率为
$$
\mathcal{P}H=\mathcal{P}{H L}+\mathcal{P}{H M}=\frac{1}{2} \cdot \omega \cdot \alpha \cdot \sin (\beta) \cdot\left(H{1 y} \cdot H_{1 y}^+H_{1 z} \cdot H_{1 z}^\right)
$$
对于转子电导率为零的迟滞电机,根据公式$8.57 \mathrm{c}, 8.58 \mathrm{a}, 8.58 \mathrm{~b}, 8.58 \mathrm{c}, 8.60 \mathrm{a}$和$8.61 \mathrm{~b}$,对于给定的定子电流,这一项变得与滑无关,而如果转子环中没有涡流,则公式8.76a右侧的其余两项(RHS)消失。因此,对于零涡流的理想磁滞机,我们有
$$
\frac{P_{H M}}{P_{H L}}=\frac{1-s}{s}
$$
式中$P_{H M}$表示由于迟滞机器作用产生的总机械功率,$P_{H L}$表示机器转子的总迟滞损耗。转子功率输入,$P_R$,是功率损耗的总和,$P_L$和机械功率开发,$P_M$,我们有
$$
\frac{P_R}{1}=\frac{P_L}{s}=\frac{P_M}{1-s}
$$
可以注意到,式8.69和8.79表明感应电机和磁滞电机属于同一类机器,都满足式8.80。

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金融工程代写

金融工程是使用数学技术来解决金融问题。金融工程使用计算机科学、统计学、经济学和应用数学领域的工具和知识来解决当前的金融问题,以及设计新的和创新的金融产品。

非参数统计代写

非参数统计指的是一种统计方法,其中不假设数据来自于由少数参数决定的规定模型;这种模型的例子包括正态分布模型和线性回归模型。

广义线性模型代考

广义线性模型(GLM)归属统计学领域,是一种应用灵活的线性回归模型。该模型允许因变量的偏差分布有除了正态分布之外的其它分布。

术语 广义线性模型(GLM)通常是指给定连续和/或分类预测因素的连续响应变量的常规线性回归模型。它包括多元线性回归,以及方差分析和方差分析(仅含固定效应)。

有限元方法代写

有限元方法(FEM)是一种流行的方法,用于数值解决工程和数学建模中出现的微分方程。典型的问题领域包括结构分析、传热、流体流动、质量运输和电磁势等传统领域。

有限元是一种通用的数值方法,用于解决两个或三个空间变量的偏微分方程(即一些边界值问题)。为了解决一个问题,有限元将一个大系统细分为更小、更简单的部分,称为有限元。这是通过在空间维度上的特定空间离散化来实现的,它是通过构建对象的网格来实现的:用于求解的数值域,它有有限数量的点。边界值问题的有限元方法表述最终导致一个代数方程组。该方法在域上对未知函数进行逼近。[1] 然后将模拟这些有限元的简单方程组合成一个更大的方程系统,以模拟整个问题。然后,有限元通过变化微积分使相关的误差函数最小化来逼近一个解决方案。

tatistics-lab作为专业的留学生服务机构,多年来已为美国、英国、加拿大、澳洲等留学热门地的学生提供专业的学术服务,包括但不限于Essay代写,Assignment代写,Dissertation代写,Report代写,小组作业代写,Proposal代写,Paper代写,Presentation代写,计算机作业代写,论文修改和润色,网课代做,exam代考等等。写作范围涵盖高中,本科,研究生等海外留学全阶段,辐射金融,经济学,会计学,审计学,管理学等全球99%专业科目。写作团队既有专业英语母语作者,也有海外名校硕博留学生,每位写作老师都拥有过硬的语言能力,专业的学科背景和学术写作经验。我们承诺100%原创,100%专业,100%准时,100%满意。

随机分析代写


随机微积分是数学的一个分支,对随机过程进行操作。它允许为随机过程的积分定义一个关于随机过程的一致的积分理论。这个领域是由日本数学家伊藤清在第二次世界大战期间创建并开始的。

时间序列分析代写

随机过程,是依赖于参数的一组随机变量的全体,参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现,其时间序列是一组按照时间发生先后顺序进行排列的数据点序列。通常一组时间序列的时间间隔为一恒定值(如1秒,5分钟,12小时,7天,1年),因此时间序列可以作为离散时间数据进行分析处理。研究时间序列数据的意义在于现实中,往往需要研究某个事物其随时间发展变化的规律。这就需要通过研究该事物过去发展的历史记录,以得到其自身发展的规律。

回归分析代写

多元回归分析渐进(Multiple Regression Analysis Asymptotics)属于计量经济学领域,主要是一种数学上的统计分析方法,可以分析复杂情况下各影响因素的数学关系,在自然科学、社会和经济学等多个领域内应用广泛。

MATLAB代写

MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中,其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括:数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发,包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统,其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题,尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题,而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问,这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展,得到了许多用户的投入。在大学环境中,它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域,MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要,工具箱允许您学习应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数(M 文件)的综合集合,可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。

R语言代写问卷设计与分析代写
PYTHON代写回归分析与线性模型代写
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物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|PCS624

如果你也在 怎样代写电磁学Electromagnetism 这个学科遇到相关的难题,请随时右上角联系我们的24/7代写客服。电磁学Electromagnetism理论有无数的实际应用。电阻、电感、电容、电导、电势、功率、能量、力和转矩等术语都源于场的概念。它的概念在所有电气和电子设备和系统中都是迫在眉睫的,关于这些设备和系统的大部分文献都是丰富的。

电磁学Electromagnetism电机领域也与电磁场理论密切相关,但尚未达到令人满意的程度。造成这种忽视的一个可能的原因是,场论被假定为非常概念性的,一般的概念是,如果没有深刻的洞察力,就不容易理解它。进一步推测,场论导致了复杂的数学表达式,这在读者的头脑中产生了一种排斥效应。事实上,这些神话与其说是真实的,不如说是心理上的。在科学和工程的其他领域中,这种数学表达式的介入是相当普遍的。此外,基于数值技术的易于获得的设计软件为那些想要避免领域概念、数学复杂性和重大不准确性的人提供了借口。

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物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|PCS624

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|Simplifying Assumptions

The simplifying assumptions, commonly made in such treatments, ${ }^{5-7}$ are listed below:

End effects are neglected. This results in a two-dimensional problem with no variation of fields in the axial direction.

Curvature of air-gap surfaces is neglected. Thus, no special functions are needed to express the field distributions.

Conductivity of the hysteresis ring, $\sigma_1$, is constant.

At every point in the ring, the phasor $\boldsymbol{B}$ is proportional to the phasor $\boldsymbol{H}$. The constant of proportionality is a complex number. ${ }^8$ Thus, each hysteresis loop is of elliptical shape with same slope of the axis and produces the same lag angle.
5 . For the rotor base, the conductivity, $\sigma_2$, and the permeability, $\mu_2$, are all constant.

Highly permeable stator iron $(\mu \approx \infty)$, thus fields in the stator core need not be considered.

Smooth stator air-gap surface. Stator slot opening is neglected.

A current sheet sinusoidally distributed in the peripheral direction simulates armature winding with balanced three-phase currents. This current sheet is located on the stator air-gap surface and the surface currents are in axial direction. This neglects all space harmonics in the field expressions.

The machine is connected to a balanced three-phase ac voltage supply.

Only steady-state operation is considered and displacement currents are neglected.

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|Field Distributions

Figure 8.4 shows an idealised machine obtained in view of the assumptions enumerated above. In this figure, $X$ represents axial, $Y$ peripheral and $Z$ radial directions. Let the stator current sheet be given as the surface current density in the axial direction:
$$
K_x=K_o \cdot e^{j(\omega t-\ell y)}
$$
where the amplitude of current density is $\left|K_0\right|, \omega$ is the supply frequency, $\ell=\pi / \lambda$ and $\lambda$ is the pole pitch. As shown in Figure 8.4, the permeability $(\mu)$ is assumed to have the following values:
$$
\begin{aligned}
\mu & \approx \infty \text { for the stator }(z>g) \
& =\mu_o \quad \text { for the air-gap }(g>z>0) \
& =\alpha \cdot e^{-j \beta} \quad \text { for the rotor ring }(0>z>-d) \
& =\mu_2 \quad \text { for the rotor base }(-d>z>-\infty)
\end{aligned}
$$
where $\alpha$ and $\beta$ are real positive constants. Let the rotor be moving with a velocity $u_y$ in the peripheral direction. Therefore, the slip is given by
$$
s=\frac{\omega / \ell-u_y}{\omega / \ell}=1-\frac{\ell}{\omega} \cdot u_y
$$
The stator current sheet, in a reference frame moving with the rotor, can be given as
$$
K_x=K_o \cdot e^{j(\operatorname{sot}-\ell y)}
$$
Thus, the peripheral component of the air-gap field on the stator surface can be given as
$$
\left.H_{o y}\right|_{z=\mathrm{g}}=K_o \cdot e^{j(s \omega t-\ell y)}
$$

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|PCS624

电磁学代考

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|Simplifying Assumptions

通常在这种治疗中做出的简化假设${ }^{5-7}$如下:

末端效应被忽略。这就得到了一个二维问题,在轴向上没有场的变化。

忽略气隙表面的曲率。因此,不需要特殊的函数来表示字段分布。

迟滞环的电导率$\sigma_1$是恒定的。

在环上的每一点,相量$\boldsymbol{B}$与相量$\boldsymbol{H}$成正比。比例常数是一个复数。${ }^8$因此,每条磁滞回线均为椭圆形状,轴的斜率相同,产生的滞后角相同。
5 .对于转子底座,电导率$\sigma_2$和磁导率$\mu_2$都是恒定的。

高导磁定子铁$(\mu \approx \infty)$,因此不需要考虑定子铁心中的磁场。

光滑的定子气隙表面。定子槽开度不考虑。

在外围方向上正弦分布的电流片模拟具有平衡三相电流的电枢绕组。该电流片位于定子气隙表面,表面电流为轴向。这忽略了场表达式中的所有空间谐波。

机器连接到平衡三相交流电压电源。

只考虑稳态运行,忽略位移电流。

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|Field Distributions

图8.4显示了根据上述假设得到的理想机器。图中$X$为轴向,$Y$为外周方向,$Z$为径向。设定子电流片为轴向表面电流密度:
$$
K_x=K_o \cdot e^{j(\omega t-\ell y)}
$$
其中电流密度幅值为$\left|K_0\right|, \omega$为电源频率,$\ell=\pi / \lambda$和$\lambda$为极距。如图8.4所示,假设渗透率$(\mu)$有如下值:
$$
\begin{aligned}
\mu & \approx \infty \text { for the stator }(z>g) \
& =\mu_o \quad \text { for the air-gap }(g>z>0) \
& =\alpha \cdot e^{-j \beta} \quad \text { for the rotor ring }(0>z>-d) \
& =\mu_2 \quad \text { for the rotor base }(-d>z>-\infty)
\end{aligned}
$$
其中$\alpha$和$\beta$是实正常数。让转子在外围方向以$u_y$的速度运动。因此,滑移量为
$$
s=\frac{\omega / \ell-u_y}{\omega / \ell}=1-\frac{\ell}{\omega} \cdot u_y
$$
在与转子一起运动的参考系中,定子电流表可表示为
$$
K_x=K_o \cdot e^{j(\operatorname{sot}-\ell y)}
$$
因此,定子表面气隙场的外围分量可表示为
$$
\left.H_{o y}\right|_{z=\mathrm{g}}=K_o \cdot e^{j(s \omega t-\ell y)}
$$

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考 请认准statistics-lab™

统计代写请认准statistics-lab™. statistics-lab™为您的留学生涯保驾护航。

金融工程代写

金融工程是使用数学技术来解决金融问题。金融工程使用计算机科学、统计学、经济学和应用数学领域的工具和知识来解决当前的金融问题,以及设计新的和创新的金融产品。

非参数统计代写

非参数统计指的是一种统计方法,其中不假设数据来自于由少数参数决定的规定模型;这种模型的例子包括正态分布模型和线性回归模型。

广义线性模型代考

广义线性模型(GLM)归属统计学领域,是一种应用灵活的线性回归模型。该模型允许因变量的偏差分布有除了正态分布之外的其它分布。

术语 广义线性模型(GLM)通常是指给定连续和/或分类预测因素的连续响应变量的常规线性回归模型。它包括多元线性回归,以及方差分析和方差分析(仅含固定效应)。

有限元方法代写

有限元方法(FEM)是一种流行的方法,用于数值解决工程和数学建模中出现的微分方程。典型的问题领域包括结构分析、传热、流体流动、质量运输和电磁势等传统领域。

有限元是一种通用的数值方法,用于解决两个或三个空间变量的偏微分方程(即一些边界值问题)。为了解决一个问题,有限元将一个大系统细分为更小、更简单的部分,称为有限元。这是通过在空间维度上的特定空间离散化来实现的,它是通过构建对象的网格来实现的:用于求解的数值域,它有有限数量的点。边界值问题的有限元方法表述最终导致一个代数方程组。该方法在域上对未知函数进行逼近。[1] 然后将模拟这些有限元的简单方程组合成一个更大的方程系统,以模拟整个问题。然后,有限元通过变化微积分使相关的误差函数最小化来逼近一个解决方案。

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随机分析代写


随机微积分是数学的一个分支,对随机过程进行操作。它允许为随机过程的积分定义一个关于随机过程的一致的积分理论。这个领域是由日本数学家伊藤清在第二次世界大战期间创建并开始的。

时间序列分析代写

随机过程,是依赖于参数的一组随机变量的全体,参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现,其时间序列是一组按照时间发生先后顺序进行排列的数据点序列。通常一组时间序列的时间间隔为一恒定值(如1秒,5分钟,12小时,7天,1年),因此时间序列可以作为离散时间数据进行分析处理。研究时间序列数据的意义在于现实中,往往需要研究某个事物其随时间发展变化的规律。这就需要通过研究该事物过去发展的历史记录,以得到其自身发展的规律。

回归分析代写

多元回归分析渐进(Multiple Regression Analysis Asymptotics)属于计量经济学领域,主要是一种数学上的统计分析方法,可以分析复杂情况下各影响因素的数学关系,在自然科学、社会和经济学等多个领域内应用广泛。

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MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中,其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括:数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发,包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统,其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题,尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题,而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问,这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展,得到了许多用户的投入。在大学环境中,它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域,MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要,工具箱允许您学习应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数(M 文件)的综合集合,可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。

R语言代写问卷设计与分析代写
PYTHON代写回归分析与线性模型代写
MATLAB代写方差分析与试验设计代写
STATA代写机器学习/统计学习代写
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SQL代写各种数据建模与可视化代写

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|PHYS404

如果你也在 怎样代写电磁学Electromagnetism 这个学科遇到相关的难题,请随时右上角联系我们的24/7代写客服。电磁学Electromagnetism理论有无数的实际应用。电阻、电感、电容、电导、电势、功率、能量、力和转矩等术语都源于场的概念。它的概念在所有电气和电子设备和系统中都是迫在眉睫的,关于这些设备和系统的大部分文献都是丰富的。

电磁学Electromagnetism电机领域也与电磁场理论密切相关,但尚未达到令人满意的程度。造成这种忽视的一个可能的原因是,场论被假定为非常概念性的,一般的概念是,如果没有深刻的洞察力,就不容易理解它。进一步推测,场论导致了复杂的数学表达式,这在读者的头脑中产生了一种排斥效应。事实上,这些神话与其说是真实的,不如说是心理上的。在科学和工程的其他领域中,这种数学表达式的介入是相当普遍的。此外,基于数值技术的易于获得的设计软件为那些想要避免领域概念、数学复杂性和重大不准确性的人提供了借口。

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物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|PHYS404

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|Current Density Distribution

The current density distribution in the slot is given by the following double Fourier series:
$$
J_z=\sum_{m=\text { odd }}^{\infty} \sum_{n-a d d}^{\infty} J_{m, n} \cdot \cos \left(\frac{m 2 \pi}{w} \cdot x\right) \cdot \cos \left(\frac{n \pi}{2 d} \cdot y\right)
$$

The Fourier coefficient $J_{m, n}$, involved in Equation 8.1, can be obtained by multiplying both sides of this equation with $\cos ((p 2 \pi / w) \ldots x) \ldots \cos ((q \pi / 2 d) \ldots y)$, and then integrating the resulting expression over $-w / 2<x<w / 2$ and $0<y<d$. Thus, on setting $p=m$ and $q=n$, we finally get
$$
\begin{aligned}
\text { LHS } & =\int_{h_1}^{h_2} \int_{-C / 2}^{c / 2}\left[\frac{I}{c \cdot\left(h_2-h_1\right)}\right] \cdot \cos \left(\frac{p 2 \pi}{w} \cdot x\right) \cdot \cos \left(\frac{q \pi}{2 d} \cdot y\right) d x \cdot d y \
& =\left[\frac{2 I}{c \cdot\left(h_2-h_1\right)}\right] \cdot \frac{\sin ((m \pi / w) \cdot c)}{m \pi / w} \cdot \frac{\left{\sin \left((n \pi / 2 d) \cdot h_2\right)-\sin \left((n \pi / 2 d) \cdot h_2\right)\right}}{n \pi / d}
\end{aligned}
$$
where $I$ indicates the current flowing in the conductor. Note that the current density $\left[I /\left(c \cdots\left(h_2-h_1\right)\right)\right]$ is zero in the slot region beyond the conductor crosssection. Similarly,
$$
\begin{aligned}
\text { RHS } & =\sum_{m-\text { odd } n-\text { odd } d}^{\infty} \sum_{m, n} \cdot \int_{0-w / 2}^d \int^{w / 2} \cos \left(\frac{m \pi \cdot x}{w / 2}\right) \cdot \cos \left(\frac{n \pi \cdot y}{2 d}\right) \cdot \cos \left(\frac{p \pi \cdot x}{w / 2}\right) \cdot \cos \left(\frac{q \pi \cdot y}{2 d}\right) \
& =\frac{d \cdot w}{4} \cdot J_{m, n}
\end{aligned}
$$
Thus, we finally get the current density distribution by the following expression:
$$
J_{m, n}=\left[\frac{8 I}{c \cdot\left(h_2-h_1\right)}\right] \cdot \frac{\sin ((m \pi / w) \cdot c)}{m \pi} \cdot \frac{\left{\sin \left((n \pi / 2 d) \cdot h_2\right)-\sin \left((n \pi / 2 d) \cdot h_2\right)\right}}{n \pi}
$$

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|Vector Magnetic Potentia

Once the current density distribution is known, the vector magnetic potential in the slot region can be obtained from the relation
$$
\nabla^2 A_z=-\mu_o J_z
$$
The distribution of vector magnetic potential $\left(A_z\right)$ in the slot consists of two parts. These include the particular integral $\left(A_{z 1}\right)$ and the complementary function $\left(A_{z 2}\right)$. The expression for $A_{z 1}$ is an even function of $x$. Thus, in view of Equation 8.1, $A_{z 1}$ can be expressed as
$$
A_{z 1}=\sum_{m-\text { odd } n-\text { add }}^{\infty} \sum_{m, n}^{\infty} \cdot \cos \left(\frac{m 2 \pi}{w} \cdot x\right) \cdot \cos \left(\frac{n \pi}{2 d} \cdot y\right)
$$
The coefficient $A_{m, n}$ can be determined by substituting this expression in Equation 8.5. Thus, in view of Equation 8.1, we get
$$
A_{m, n}=J_{m, n} \cdot \frac{\mu_o}{\left[(m 2 \pi / w)^2+(n \pi / 2 d)^2\right]}
$$
The complementary function $A_{z 2}$ that describes the potential distribution in the open rectangular slot can be determined in view of the flux density distribution.

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|PHYS404

电磁学代考

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|Current Density Distribution

槽内电流密度分布由下式双傅里叶级数给出:
$$
J_z=\sum_{m=\text { odd }}^{\infty} \sum_{n-a d d}^{\infty} J_{m, n} \cdot \cos \left(\frac{m 2 \pi}{w} \cdot x\right) \cdot \cos \left(\frac{n \pi}{2 d} \cdot y\right)
$$

方程8.1中的傅里叶系数$J_{m, n}$可以通过在方程两边同时乘以$\cos ((p 2 \pi / w) \ldots x) \ldots \cos ((q \pi / 2 d) \ldots y)$得到,然后对结果表达式$-w / 2<x<w / 2$和$0<y<d$积分。因此,在设置$p=m$和$q=n$时,我们最终得到
$$
\begin{aligned}
\text { LHS } & =\int_{h_1}^{h_2} \int_{-C / 2}^{c / 2}\left[\frac{I}{c \cdot\left(h_2-h_1\right)}\right] \cdot \cos \left(\frac{p 2 \pi}{w} \cdot x\right) \cdot \cos \left(\frac{q \pi}{2 d} \cdot y\right) d x \cdot d y \
& =\left[\frac{2 I}{c \cdot\left(h_2-h_1\right)}\right] \cdot \frac{\sin ((m \pi / w) \cdot c)}{m \pi / w} \cdot \frac{\left{\sin \left((n \pi / 2 d) \cdot h_2\right)-\sin \left((n \pi / 2 d) \cdot h_2\right)\right}}{n \pi / d}
\end{aligned}
$$
其中$I$表示流过导体的电流。注意,电流密度$\left[I /\left(c \cdots\left(h_2-h_1\right)\right)\right]$在导体横截面以外的槽区为零。类似地,
$$
\begin{aligned}
\text { RHS } & =\sum_{m-\text { odd } n-\text { odd } d}^{\infty} \sum_{m, n} \cdot \int_{0-w / 2}^d \int^{w / 2} \cos \left(\frac{m \pi \cdot x}{w / 2}\right) \cdot \cos \left(\frac{n \pi \cdot y}{2 d}\right) \cdot \cos \left(\frac{p \pi \cdot x}{w / 2}\right) \cdot \cos \left(\frac{q \pi \cdot y}{2 d}\right) \
& =\frac{d \cdot w}{4} \cdot J_{m, n}
\end{aligned}
$$
因此,我们最终得到电流密度分布,表达式为:
$$
J_{m, n}=\left[\frac{8 I}{c \cdot\left(h_2-h_1\right)}\right] \cdot \frac{\sin ((m \pi / w) \cdot c)}{m \pi} \cdot \frac{\left{\sin \left((n \pi / 2 d) \cdot h_2\right)-\sin \left((n \pi / 2 d) \cdot h_2\right)\right}}{n \pi}
$$

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|Vector Magnetic Potentia

一旦知道了电流密度分布,就可以从关系中得到槽区矢量磁势
$$
\nabla^2 A_z=-\mu_o J_z
$$
槽内矢量磁势$\left(A_z\right)$的分布由两部分组成。这包括特积分$\left(A_{z 1}\right)$和互补函数$\left(A_{z 2}\right)$。$A_{z 1}$的表达式是$x$的偶函数。因此,根据式8.1,$A_{z 1}$可表示为
$$
A_{z 1}=\sum_{m-\text { odd } n-\text { add }}^{\infty} \sum_{m, n}^{\infty} \cdot \cos \left(\frac{m 2 \pi}{w} \cdot x\right) \cdot \cos \left(\frac{n \pi}{2 d} \cdot y\right)
$$
系数$A_{m, n}$可通过将此表达式代入式8.5来确定。因此,根据式8.1,我们得到
$$
A_{m, n}=J_{m, n} \cdot \frac{\mu_o}{\left[(m 2 \pi / w)^2+(n \pi / 2 d)^2\right]}
$$
根据磁通密度分布,可以确定描述开槽内电势分布的互补函数$A_{z 2}$。

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金融工程是使用数学技术来解决金融问题。金融工程使用计算机科学、统计学、经济学和应用数学领域的工具和知识来解决当前的金融问题,以及设计新的和创新的金融产品。

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非参数统计指的是一种统计方法,其中不假设数据来自于由少数参数决定的规定模型;这种模型的例子包括正态分布模型和线性回归模型。

广义线性模型代考

广义线性模型(GLM)归属统计学领域,是一种应用灵活的线性回归模型。该模型允许因变量的偏差分布有除了正态分布之外的其它分布。

术语 广义线性模型(GLM)通常是指给定连续和/或分类预测因素的连续响应变量的常规线性回归模型。它包括多元线性回归,以及方差分析和方差分析(仅含固定效应)。

有限元方法代写

有限元方法(FEM)是一种流行的方法,用于数值解决工程和数学建模中出现的微分方程。典型的问题领域包括结构分析、传热、流体流动、质量运输和电磁势等传统领域。

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随机分析代写


随机微积分是数学的一个分支,对随机过程进行操作。它允许为随机过程的积分定义一个关于随机过程的一致的积分理论。这个领域是由日本数学家伊藤清在第二次世界大战期间创建并开始的。

时间序列分析代写

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多元回归分析渐进(Multiple Regression Analysis Asymptotics)属于计量经济学领域,主要是一种数学上的统计分析方法,可以分析复杂情况下各影响因素的数学关系,在自然科学、社会和经济学等多个领域内应用广泛。

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MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中,其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括:数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发,包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统,其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题,尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题,而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问,这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展,得到了许多用户的投入。在大学环境中,它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域,MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要,工具箱允许您学习应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数(M 文件)的综合集合,可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。

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物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|PHYS415

如果你也在 怎样代写电磁学Electromagnetism 这个学科遇到相关的难题,请随时右上角联系我们的24/7代写客服。电磁学Electromagnetism理论有无数的实际应用。电阻、电感、电容、电导、电势、功率、能量、力和转矩等术语都源于场的概念。它的概念在所有电气和电子设备和系统中都是迫在眉睫的,关于这些设备和系统的大部分文献都是丰富的。

电磁学Electromagnetism电机领域也与电磁场理论密切相关,但尚未达到令人满意的程度。造成这种忽视的一个可能的原因是,场论被假定为非常概念性的,一般的概念是,如果没有深刻的洞察力,就不容易理解它。进一步推测,场论导致了复杂的数学表达式,这在读者的头脑中产生了一种排斥效应。事实上,这些神话与其说是真实的,不如说是心理上的。在科学和工程的其他领域中,这种数学表达式的介入是相当普遍的。此外,基于数值技术的易于获得的设计软件为那些想要避免领域概念、数学复杂性和重大不准确性的人提供了借口。

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物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|PHYS415

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|Field Distribution in Stator Slots

In view of the above description, we can now write the field expression in terms of vector magnetic potential and the magnetic field intensity in the region related to the stator slots.
Vector Magnetic Potential
With reference to Figure 7.4, the distribution of vector magnetic potential in the current-carrying stator slot can be expressed as a real part of a complex expression, as given below.

$$
\begin{aligned}
A_{s x}^o= & \mathcal{R} e\left[\sum_{m-\text { odd }}^{\infty} \sum_{n-\text { odd }}^{\infty} A_{m, n} \cdot \cos \left(\frac{m 2 \pi}{w} \cdot y\right) \cdot \cos {(n \pi / 2 d) \cdot(z+g+d)}\right. \
& +\sum_{p-\text { odd }}^{\infty} a_p^o \cdot\left(\frac{w}{p 2 \pi}\right) \cdot \cos \left(\frac{p 2 \pi}{w} \cdot y\right) \cdot \frac{\cosh {(p 2 \pi / w) \cdot(z+g+d)}}{\cosh ((p 2 \pi / w) \cdot d)} \
& \left.+\sum_{q-\text { odd }}^{\infty} b_q^o \cdot\left(\frac{w}{q \pi}\right) \cdot \sin \left(\frac{q \pi}{w} \cdot y\right) \cdot \frac{\cosh {(q \pi / w) \cdot(z+g+d)}}{\cosh ((q \pi / w) \cdot d)}\right] \cdot e^{j \omega t}
\end{aligned}
$$
where $A_{m, n}$ is given by Equation 8.7 in Chapter 8 . Further, $a_p^o$ and $b_q^o$ indicate two sets of complex arbitrary constants.

For the $r$ th current-free slot, the distribution of vector magnetic potential can now be expressed as
$$
\begin{aligned}
A_{s x}^r= & \operatorname{Re} e\left[\sum_{p-\text { odd }}^{\infty} a_p^r \cdot\left(\frac{w}{p 2 \pi}\right) \cdot \cos \left{\frac{p 2 \pi}{w} \cdot(y-r \lambda)\right} \cdot \frac{\cosh {(p 2 \pi / w) \cdot(z+g+d)}}{\cosh ((p 2 \pi / w) \cdot d)}\right. \
& \left.+\sum_{q-\text { odd }}^{\infty} b_q^r \cdot\left(\frac{w}{q \pi}\right) \cdot \sin \left{\frac{q \pi}{w} \cdot(y-r \lambda)\right} \cdot \frac{\cosh {(q \pi / w) \cdot(z+g+d)}}{\cosh ((q \pi / w) \cdot d)}\right] \cdot e^{j \omega t}
\end{aligned}
$$
over $(r \lambda-w / 2)<y<(r \lambda+w / 2)$, for $r=1,2, \ldots,(3 \eta-1)$, where $a_p^r$ and $b_q^r$ indicate two sets of complex arbitrary constants, for value of each $r$.

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|Magnetic Field Intensity

The components of the magnetic field intensity in stator slots obtained in view of Equations 7.1 and 7.2 are as follows:
$$
\begin{aligned}
H_{s y}^o= & \frac{1}{\mu_o} \cdot \frac{\partial A_{s x}^o}{\partial z} \
= & -\mathcal{R} e \sum_{m-\text { oddd }}^{\infty} \sum_{n-a d d}^{\infty} \frac{A_{m, n}}{\mu_o} \cdot \frac{n \pi}{2 d} \cdot \cos \left(\frac{m 2 \pi}{w} \cdot y\right) \cdot \sin \left{\frac{n \pi}{2 d} \cdot(z+g+d)\right} \cdot e^{j \omega t} \
& +\mathcal{R} e \sum_{p-o d d}^{\infty} \frac{a_p^o}{\mu_o} \cdot \cos \left(\frac{p 2 \pi}{w} \cdot y\right) \cdot \frac{\sinh {(p 2 \pi / w) \cdot(z+g+d)}}{\cosh ((p 2 \pi / w) \cdot d)} \cdot e^{j \omega t} \
& +\operatorname{Re} e \sum_{q-o d d}^{\infty} \frac{b_q^o}{\mu_o} \cdot \sin \left(\frac{q \pi}{w} \cdot y\right) \cdot \frac{\sinh {(q \pi / w) \cdot(z+g+d)}}{\cosh ((q \pi / w) \cdot d)} \cdot e^{j \omega t}
\end{aligned}
$$

over $(-w / 2)<y<(+w / 2)$,
$$
\begin{aligned}
H_{s z}^o= & -\frac{1}{\mu_o} \cdot \frac{\partial A_{s x}^o}{\partial y} \
= & -\mathcal{R} e \sum_{m-\text { odd }}^{\infty} \sum_{n-\text { odd }}^{\infty} \frac{A_{m, n}}{\mu_o} \cdot \frac{n \pi}{2 d} \cdot \cos \left(\frac{m 2 \pi}{w} \cdot y\right) \
& \times \sin \left{\frac{n \pi}{2 d} \cdot(z+g+d)\right} \cdot e^{j \omega t} \
& +\mathcal{R} e \sum_{p-\text { odd }}^{\infty} \frac{a_p^o}{\mu_o} \cdot \sin \left(\frac{p 2 \pi}{w} \cdot y\right) \
& \times \frac{\cosh {(p 2 \pi / w) \cdot(z+g+d)}}{\cosh ((p 2 \pi / w) \cdot d)} \cdot e^{j \omega t} \
& -\operatorname{Re} \sum_{q-\text { odd }}^{\infty} \frac{b_q^o}{\mu_o} \cdot \cos \left(\frac{q \pi}{w} \cdot y\right) \
& \times \frac{\cosh {(q \pi / w) \cdot(z+g+d)}}{\cosh ((q \pi / w) \cdot d)} \cdot e^{j \omega t}
\end{aligned}
$$
over $(-w / 2)<y<(+w / 2)$,
$$
\begin{aligned}
H_{s y}^r= & \frac{1}{\mu_o} \cdot \frac{\partial A_{s x}^r}{\partial z}=\mathcal{R} e \sum_{p-o d d}^{\infty} \frac{a_p^r}{\mu_o} \cdot \cos \left{\frac{p 2 \pi}{w} \cdot(y-r \lambda)\right} \
& \times \frac{\sinh {(p 2 \pi / w) \cdot(z+g+d)}}{\cosh ((p 2 \pi / w) \cdot d)} \cdot e^{j \omega t} \
& +\mathcal{R} e \sum_{q-\text { odd }}^{\infty} \frac{b_q^r}{\mu_o} \cdot \sin \left{\frac{q \pi}{w} \cdot(y-r \lambda)\right} \cdot \frac{\sinh {(q \pi / w) \cdot(z+g+d)}}{\cosh ((q \pi / w) \cdot d)} \cdot e^{j \omega t}
\end{aligned}
$$

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|PHYS415

电磁学代考

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|Field Distribution in Stator Slots

根据以上描述,我们现在可以将磁场表达式写成矢量磁势和与定子槽相关区域的磁场强度。
矢量磁势
参考图7.4,载流定子槽内矢量磁势的分布可以表示为复表达式的实部,如下所示。

$$
\begin{aligned}
A_{s x}^o= & \mathcal{R} e\left[\sum_{m-\text { odd }}^{\infty} \sum_{n-\text { odd }}^{\infty} A_{m, n} \cdot \cos \left(\frac{m 2 \pi}{w} \cdot y\right) \cdot \cos {(n \pi / 2 d) \cdot(z+g+d)}\right. \
& +\sum_{p-\text { odd }}^{\infty} a_p^o \cdot\left(\frac{w}{p 2 \pi}\right) \cdot \cos \left(\frac{p 2 \pi}{w} \cdot y\right) \cdot \frac{\cosh {(p 2 \pi / w) \cdot(z+g+d)}}{\cosh ((p 2 \pi / w) \cdot d)} \
& \left.+\sum_{q-\text { odd }}^{\infty} b_q^o \cdot\left(\frac{w}{q \pi}\right) \cdot \sin \left(\frac{q \pi}{w} \cdot y\right) \cdot \frac{\cosh {(q \pi / w) \cdot(z+g+d)}}{\cosh ((q \pi / w) \cdot d)}\right] \cdot e^{j \omega t}
\end{aligned}
$$
其中$A_{m, n}$由第八章8.7式给出。此外,$a_p^o$和$b_q^o$表示两组复杂的任意常数。

对于$r$无电流槽,矢量磁势的分布现在可以表示为
$$
\begin{aligned}
A_{s x}^r= & \operatorname{Re} e\left[\sum_{p-\text { odd }}^{\infty} a_p^r \cdot\left(\frac{w}{p 2 \pi}\right) \cdot \cos \left{\frac{p 2 \pi}{w} \cdot(y-r \lambda)\right} \cdot \frac{\cosh {(p 2 \pi / w) \cdot(z+g+d)}}{\cosh ((p 2 \pi / w) \cdot d)}\right. \
& \left.+\sum_{q-\text { odd }}^{\infty} b_q^r \cdot\left(\frac{w}{q \pi}\right) \cdot \sin \left{\frac{q \pi}{w} \cdot(y-r \lambda)\right} \cdot \frac{\cosh {(q \pi / w) \cdot(z+g+d)}}{\cosh ((q \pi / w) \cdot d)}\right] \cdot e^{j \omega t}
\end{aligned}
$$
对于$(r \lambda-w / 2)<y<(r \lambda+w / 2)$,对于$r=1,2, \ldots,(3 \eta-1)$,其中$a_p^r$和$b_q^r$表示两组复杂的任意常数,对于每个$r$的值。

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|Magnetic Field Intensity

由式7.1、7.2求得定子槽内磁场强度的分量如下:
$$
\begin{aligned}
H_{s y}^o= & \frac{1}{\mu_o} \cdot \frac{\partial A_{s x}^o}{\partial z} \
= & -\mathcal{R} e \sum_{m-\text { oddd }}^{\infty} \sum_{n-a d d}^{\infty} \frac{A_{m, n}}{\mu_o} \cdot \frac{n \pi}{2 d} \cdot \cos \left(\frac{m 2 \pi}{w} \cdot y\right) \cdot \sin \left{\frac{n \pi}{2 d} \cdot(z+g+d)\right} \cdot e^{j \omega t} \
& +\mathcal{R} e \sum_{p-o d d}^{\infty} \frac{a_p^o}{\mu_o} \cdot \cos \left(\frac{p 2 \pi}{w} \cdot y\right) \cdot \frac{\sinh {(p 2 \pi / w) \cdot(z+g+d)}}{\cosh ((p 2 \pi / w) \cdot d)} \cdot e^{j \omega t} \
& +\operatorname{Re} e \sum_{q-o d d}^{\infty} \frac{b_q^o}{\mu_o} \cdot \sin \left(\frac{q \pi}{w} \cdot y\right) \cdot \frac{\sinh {(q \pi / w) \cdot(z+g+d)}}{\cosh ((q \pi / w) \cdot d)} \cdot e^{j \omega t}
\end{aligned}
$$

通过$(-w / 2)<y<(+w / 2)$,
$$
\begin{aligned}
H_{s z}^o= & -\frac{1}{\mu_o} \cdot \frac{\partial A_{s x}^o}{\partial y} \
= & -\mathcal{R} e \sum_{m-\text { odd }}^{\infty} \sum_{n-\text { odd }}^{\infty} \frac{A_{m, n}}{\mu_o} \cdot \frac{n \pi}{2 d} \cdot \cos \left(\frac{m 2 \pi}{w} \cdot y\right) \
& \times \sin \left{\frac{n \pi}{2 d} \cdot(z+g+d)\right} \cdot e^{j \omega t} \
& +\mathcal{R} e \sum_{p-\text { odd }}^{\infty} \frac{a_p^o}{\mu_o} \cdot \sin \left(\frac{p 2 \pi}{w} \cdot y\right) \
& \times \frac{\cosh {(p 2 \pi / w) \cdot(z+g+d)}}{\cosh ((p 2 \pi / w) \cdot d)} \cdot e^{j \omega t} \
& -\operatorname{Re} \sum_{q-\text { odd }}^{\infty} \frac{b_q^o}{\mu_o} \cdot \cos \left(\frac{q \pi}{w} \cdot y\right) \
& \times \frac{\cosh {(q \pi / w) \cdot(z+g+d)}}{\cosh ((q \pi / w) \cdot d)} \cdot e^{j \omega t}
\end{aligned}
$$
通过$(-w / 2)<y<(+w / 2)$,
$$
\begin{aligned}
H_{s y}^r= & \frac{1}{\mu_o} \cdot \frac{\partial A_{s x}^r}{\partial z}=\mathcal{R} e \sum_{p-o d d}^{\infty} \frac{a_p^r}{\mu_o} \cdot \cos \left{\frac{p 2 \pi}{w} \cdot(y-r \lambda)\right} \
& \times \frac{\sinh {(p 2 \pi / w) \cdot(z+g+d)}}{\cosh ((p 2 \pi / w) \cdot d)} \cdot e^{j \omega t} \
& +\mathcal{R} e \sum_{q-\text { odd }}^{\infty} \frac{b_q^r}{\mu_o} \cdot \sin \left{\frac{q \pi}{w} \cdot(y-r \lambda)\right} \cdot \frac{\sinh {(q \pi / w) \cdot(z+g+d)}}{\cosh ((q \pi / w) \cdot d)} \cdot e^{j \omega t}
\end{aligned}
$$

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金融工程代写

金融工程是使用数学技术来解决金融问题。金融工程使用计算机科学、统计学、经济学和应用数学领域的工具和知识来解决当前的金融问题,以及设计新的和创新的金融产品。

非参数统计代写

非参数统计指的是一种统计方法,其中不假设数据来自于由少数参数决定的规定模型;这种模型的例子包括正态分布模型和线性回归模型。

广义线性模型代考

广义线性模型(GLM)归属统计学领域,是一种应用灵活的线性回归模型。该模型允许因变量的偏差分布有除了正态分布之外的其它分布。

术语 广义线性模型(GLM)通常是指给定连续和/或分类预测因素的连续响应变量的常规线性回归模型。它包括多元线性回归,以及方差分析和方差分析(仅含固定效应)。

有限元方法代写

有限元方法(FEM)是一种流行的方法,用于数值解决工程和数学建模中出现的微分方程。典型的问题领域包括结构分析、传热、流体流动、质量运输和电磁势等传统领域。

有限元是一种通用的数值方法,用于解决两个或三个空间变量的偏微分方程(即一些边界值问题)。为了解决一个问题,有限元将一个大系统细分为更小、更简单的部分,称为有限元。这是通过在空间维度上的特定空间离散化来实现的,它是通过构建对象的网格来实现的:用于求解的数值域,它有有限数量的点。边界值问题的有限元方法表述最终导致一个代数方程组。该方法在域上对未知函数进行逼近。[1] 然后将模拟这些有限元的简单方程组合成一个更大的方程系统,以模拟整个问题。然后,有限元通过变化微积分使相关的误差函数最小化来逼近一个解决方案。

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随机分析代写


随机微积分是数学的一个分支,对随机过程进行操作。它允许为随机过程的积分定义一个关于随机过程的一致的积分理论。这个领域是由日本数学家伊藤清在第二次世界大战期间创建并开始的。

时间序列分析代写

随机过程,是依赖于参数的一组随机变量的全体,参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现,其时间序列是一组按照时间发生先后顺序进行排列的数据点序列。通常一组时间序列的时间间隔为一恒定值(如1秒,5分钟,12小时,7天,1年),因此时间序列可以作为离散时间数据进行分析处理。研究时间序列数据的意义在于现实中,往往需要研究某个事物其随时间发展变化的规律。这就需要通过研究该事物过去发展的历史记录,以得到其自身发展的规律。

回归分析代写

多元回归分析渐进(Multiple Regression Analysis Asymptotics)属于计量经济学领域,主要是一种数学上的统计分析方法,可以分析复杂情况下各影响因素的数学关系,在自然科学、社会和经济学等多个领域内应用广泛。

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