## 物理代写|电动力学代写electromagnetism代考|ELEC3104

statistics-lab™ 为您的留学生涯保驾护航 在代写电动力学electrodynamics方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的统计Statistics代写服务。我们的专家在代写电动力学electrodynamics代写方面经验极为丰富，各种代写电动力学electrodynamics相关的作业也就用不着说。

• Statistical Inference 统计推断
• Statistical Computing 统计计算
• (Generalized) Linear Models 广义线性模型
• Statistical Machine Learning 统计机器学习
• Longitudinal Data Analysis 纵向数据分析
• Foundations of Data Science 数据科学基础

## 物理代写|电动力学代写electromagnetism代考|Relativity in Newtonian mechanics

Newton’s laws of motion were long assumed to be valid for all inertial reference frames. In Newton’s model, an observer in one reference frame measures the position $x$ of an object at various times $t$. An observer in a second reference frame moves with speed $v$ relative to the first frame, with identical, synchronized clocks and metre sticks. Time intervals and lengths are assumed to be same for both observers.

The second observer sees the first observer move away at speed $v$. The distance between the two observers at a time $t^{\prime}$ is given by $v t^{\prime}$. Hence, the second observer can use the measurements of the first observer, provided the following changes are made:
$$\begin{array}{r} x^{\prime}=x-v t \ t^{\prime}=t \end{array}$$
Equations (26) and (27) are known as a Galilean transformation. It is easy to see that if Newton’s second law holds for one observer, it automatically holds for the other. For an object moving at speed $u$ we find that
$$u^{\prime} \equiv \frac{\mathrm{d} x^{\prime}}{\mathrm{d} t^{\prime}}=\frac{\mathrm{d} x^{\prime}}{\mathrm{d} t}=\frac{\mathrm{d} x}{\mathrm{~d} t}-v=u-v,$$
so we get
$$a^{\prime}=\frac{\mathrm{d}^{2} x^{\prime}}{\mathrm{d} t^{\prime 2}}=\frac{\mathrm{d}^{2} x^{\prime}}{\mathrm{d} t^{2}}=\frac{\mathrm{d}^{2} x}{\mathrm{~d} t^{2}}=a .$$
Hence, in both reference frames, the accelerations are the same, and hence the forces are the same, too.

## 物理代写|电动力学代写electromagnetism代考|The wave equation in two inertial reference frames

A problem occurs when we consider light waves. The transformation (28) implies that, in a rest frame travelling at the speed of light $c$ with respect to an emitter, light would be at rest it is not clear how that could be.

To put this problem on a firmer mathematical footing, we derive the general linear transformation of the wave equation; we then substitute in the Galilean transformation. For an electromagnetic wave, the electric field $E$ satisfies, in one reference frame,
$$\frac{\partial^{2} E}{\partial x^{2}}-\frac{1}{c^{2}} \frac{\partial^{2} E}{\partial t^{2}}=0 .$$
We can express the derivative with respect to $x$ in terms of variables used in another reference frame, $x^{\prime}$ and $t^{\prime}$, by using the chain rule:
$$\frac{\partial E}{\partial x}=\frac{\partial E}{\partial x^{\prime}} \frac{\partial x^{\prime}}{\partial x}+\frac{\partial E}{\partial t^{\prime}} \frac{\partial t^{\prime}}{\partial x} .$$
The second derivative contains five terms:
$$\frac{\partial^{2} E}{\partial x^{2}}=\frac{\partial^{2} E}{\partial x^{\prime 2}}\left(\frac{\partial x^{\prime}}{\partial x}\right)^{2}+2 \frac{\partial^{2} E}{\partial x^{\prime} \partial t^{\prime}} \frac{\partial x^{\prime}}{\partial x} \frac{\partial t^{\prime}}{\partial x}+\frac{\partial^{2} x^{\prime}}{\partial x^{2}} \frac{\partial E}{\partial x^{\prime}}+\frac{\partial^{2} E}{\partial t^{\prime 2}}\left(\frac{\partial t^{\prime}}{\partial x}\right)^{2}+\frac{\partial^{2} t^{\prime}}{\partial x^{2}} \frac{\partial E}{\partial t^{\prime}} .$$

## 物理代写|电动力学代写electromagnetism代考|Relativity in Newtonian mechanics

$$x^{\prime}=x-v t t^{\prime}=t$$

$$u^{\prime} \equiv \frac{\mathrm{d} x^{\prime}}{\mathrm{d} t^{\prime}}=\frac{\mathrm{d} x^{\prime}}{\mathrm{d} t}=\frac{\mathrm{d} x}{\mathrm{~d} t}-v=u-v,$$

$$a^{\prime}=\frac{\mathrm{d}^{2} x^{\prime}}{\mathrm{d} t^{\prime 2}}=\frac{\mathrm{d}^{2} x^{\prime}}{\mathrm{d} t^{2}}=\frac{\mathrm{d}^{2} x}{\mathrm{~d} t^{2}}=a .$$

## 物理代写|电动力学代写electromagnetism代考|The wave equation in two inertial reference frames

$$\frac{\partial^{2} E}{\partial x^{2}}-\frac{1}{c^{2}} \frac{\partial^{2} E}{\partial t^{2}}=0$$

$$\frac{\partial E}{\partial x}=\frac{\partial E}{\partial x^{\prime}} \frac{\partial x^{\prime}}{\partial x}+\frac{\partial E}{\partial t^{\prime}} \frac{\partial t^{\prime}}{\partial x} .$$

$$\frac{\partial^{2} E}{\partial x^{2}}=\frac{\partial^{2} E}{\partial x^{\prime 2}}\left(\frac{\partial x^{\prime}}{\partial x}\right)^{2}+2 \frac{\partial^{2} E}{\partial x^{\prime} \partial t^{\prime}} \frac{\partial x^{\prime}}{\partial x} \frac{\partial t^{\prime}}{\partial x}+\frac{\partial^{2} x^{\prime}}{\partial x^{2}} \frac{\partial E}{\partial x^{\prime}}+\frac{\partial^{2} E}{\partial t^{\prime 2}}\left(\frac{\partial t^{\prime}}{\partial x}\right)^{2}+\frac{\partial^{2} t^{\prime}}{\partial x^{2}} \frac{\partial E}{\partial t^{\prime}} .$$

## 有限元方法代写

tatistics-lab作为专业的留学生服务机构，多年来已为美国、英国、加拿大、澳洲等留学热门地的学生提供专业的学术服务，包括但不限于Essay代写，Assignment代写，Dissertation代写，Report代写，小组作业代写，Proposal代写，Paper代写，Presentation代写，计算机作业代写，论文修改和润色，网课代做，exam代考等等。写作范围涵盖高中，本科，研究生等海外留学全阶段，辐射金融，经济学，会计学，审计学，管理学等全球99%专业科目。写作团队既有专业英语母语作者，也有海外名校硕博留学生，每位写作老师都拥有过硬的语言能力，专业的学科背景和学术写作经验。我们承诺100%原创，100%专业，100%准时，100%满意。

## MATLAB代写

MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。

## 物理代写|电动力学代写electromagnetism代考|PHYC20014

statistics-lab™ 为您的留学生涯保驾护航 在代写电动力学electrodynamics方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的统计Statistics代写服务。我们的专家在代写电动力学electrodynamics代写方面经验极为丰富，各种代写电动力学electrodynamics相关的作业也就用不着说。

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• Statistical Computing 统计计算
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## 物理代写|电动力学代写electromagnetism代考|Electric field due to a uniformly charged hollow cylinder

The net field at any point $P$ follows from superposition. We use a righthanded Cartesian coordinate system where the positive $y$-axis points up and the positive $z$-axis points out of the page. When comparing the contributions from the right half of the cylinder to the electric field with those from the left half, it is clear by symmetry that the $y$-components are equal and add, while the $x$-components are equal and subtract to yield zero. Hence
$$E=2 \int_{-\pi / 2}^{\pi / 2} \mathrm{~d} E_{y}=\frac{\sigma R}{\pi \epsilon_{0}} \int_{-\pi / 2}^{\pi / 2} \frac{\cos \theta}{r} \mathrm{~d} \phi$$
The integrand in (12) contains 3 variables, $r, \phi$, and $\theta$. We may write $r$ and $\cos \theta$ in terms of $\phi$ and constants:
$$\left{\begin{array}{l} r=\sqrt{(R \cos \phi)^{2}+\left(R \sin \phi-y_{0}\right)^{2}}=\sqrt{R^{2}+y_{0}^{2}-2 R y_{0} \sin \phi} \ \cos \theta-\frac{y_{0}-R \sin \phi}{r} \end{array}\right.$$
hence
$$E=\frac{\sigma R}{\pi \epsilon_{0}} \int_{-\pi / 2}^{\pi / 2} \frac{y_{0}-R \sin \phi}{R^{2}+y_{0}^{2}-2 y_{0} R \sin \phi} \mathrm{d} \phi .$$
When entering the integral into the Mathematica online integrator (2011), the antiderivative is given as
$$\frac{-\arctan \left(\frac{R \cos x / 2-y_{0} \sin x / 2}{y_{0} \cos x / 2-R \sin x / 2}\right)}{2 y_{0}}+\frac{\arctan \left(\frac{y_{0} \sin x / 2-R \cos x / 2}{y_{0} \cos x / 2-R \sin x / 2}\right)}{2 y_{0}}+\left.\frac{x}{2 y_{0}}\right|{-\pi / 2} ^{\pi / 2},$$ which is admittedly ugly, but not difficult to use. Since arctan is an odd function, the first two terms are identical, and the antiderivative simplifies to $$\left.\frac{1}{y{0}}\left[\arctan \left(\frac{y_{0} \sin x / 2-R \cos x / 2}{y_{0} \cos x / 2-R \sin x / 2}\right)+\frac{x}{2}\right]\right|_{-\pi / 2} ^{\pi / 2} .$$

## 物理代写|电动力学代写electromagnetism代考|Magnetic fields and current-carrying wires

The flow of charge is called current. To be more precise, define a cross sectional area $A$ through which a charge $\mathrm{dQ}$ flows in a time interval $\mathrm{d} t$. The current $I$ through this area is defined as
$$I \equiv \frac{\mathrm{d} Q}{\mathrm{~d} t} .$$
It is often convenient to define a current density $\mathrm{J}$, which is the current per unit cross sectional area $A$ :
$$J \equiv I / A \text {. }$$
A steady current flowing through a homogeneous wire can be modeled as a linear charge density $\lambda$ moving at constant drift speed $v_{d}$. In that case, the total charge flowing through a cross sectional area in a time interval $\Delta t$ is given by $\lambda v_{d} \Delta t$, and
$$I=\lambda v_{d} .$$

In this chapter, we will only concern ourselves with magnetic effects due to straight current-carrying wires. Oersted found experimentally that a magnet (compass needle) gets deflected when placed near a current-carrying wire (Shamos, 1987b). As in electrostatics, we model this behaviour by invoking a field: the current in the wire creates a magnetic field $B$ that acts on the magnet.

In subsequent decades, experiments showed that moving charged objects are affected by magnetic fields. The magnetostatic force (so called because the source of the magnetic field is steady; it is also often called the Lorentz force) is proportional to the charge $q$, the speed $v$, the field $B$, and the sine of the angle $\phi$ between $v$ and $B$; it is also perpendicular to $v$ and $B$. In vector notation,
$$\vec{F}{m}=q \vec{v} \times \vec{B} ;$$ in scalar notation, $$F{m}=q v B \sin \phi .$$
As a corollary, two parallel currents exert a magnetostatic force on each other, as the charges in each wire move in the magnetic field of the other wire.

## 物理代写|电动力学代写electromagnetism代考|Electric field due to a uniformly charged hollow cylinder

$$E=2 \int_{-\pi / 2}^{\pi / 2} \mathrm{~d} E_{y}=\frac{\sigma R}{\pi \epsilon_{0}} \int_{-\pi / 2}^{\pi / 2} \frac{\cos \theta}{r} \mathrm{~d} \phi$$
(12) 中的被积函数包含 3 个变量， $r, \phi$ ，和 $\theta$. 我们可以写 $r$ 和 $\cos \theta$ 按照 $\phi$ 和常量:
$\$ \$$Veft {$$
r=\sqrt{(R \cos \phi)^{2}+\left(R \sin \phi-y_{0}\right)^{2}}=\sqrt{R^{2}+y_{0}^{2}-2 R y_{0} \sin \phi} \cos \theta-\frac{y_{0}-R \sin \phi}{r}
$$正确的。 hence ## 物理代写|电动力学代写electromagnetism代考|Magnetic fields and current-carrying wires 电荷的流动称为电流。更准确地说，定义横截面积 A 通过它收费 \mathrm{dQ} 在一个时间间隔内流动 \mathrm{d} t. 目前的 I 通过该区 域定义为$$
I \equiv \frac{\mathrm{d} Q}{\mathrm{~d} t} .
$$定义电流密度通常很方便 \mathrm{J} ，即单位截面积的电流 A :$$
J \equiv I / A .
$$流过均匀导线的稳定电流可以建模为线性电荷密度 \lambda 以恒定的漂移速度移动 v_{d}. 在这种情况下，在一个时间间隔内 流过一个横截面积的总电荷 \Delta t 是 (准) 给的 \lambda v_{d} \Delta t ，和$$
I=\lambda v_{d} .
$$在本章中，我们将只关注由直通电流导线引起的磁效应。奥斯特通过实验发现，磁铁 (罗盘针) 在靠近载流导线 时会发生偏转 (Shamos，1987b) 。就像在静电学中一样，我们通过调用一个场来模拟这种行为：电线中的电流 会产生一个磁场 B 作用在磁铁上。 在随后的几十年中，实验表明移动的带电物体会受到磁场的影响。静磁力（之所以这样称呼，是因为磁场的来源 是稳定的；通常也称为洛伦兹力 ) 与电荷成正比 q ，速度 v ， 场 B ，和角度的正弦 \phi 之间 v 和 B; 它也垂直于 v 和 B. 在矢量符号中，$$
\vec{F} m=q \vec{v} \times \vec{B} ;
$$在标量符号中，$$
F m=q v B \sin \phi .
$$In SI units, the constant of proportionality is given as 1 / 4 \pi \epsilon_{0} for convenience in calculations. The constant \epsilon_{0} is called the permittivity of vacuum. It is often useful to define the charge per unit length, called the linear charge density (symbol: \lambda ); the charge per unit (surface) area, symbol: \sigma; and the charge per unit volume, symbol \rho. ## 物理代写|电动力学代写electromagnetism代考|An infinite line charge Imagine an infinitely long line of uniform linear charge density \lambda. Take a segment of length \mathrm{d} z, a horizontal distance z from point P which has a perpendicular distance r to the line charge. By Coulomb’s Law, the magnitude of the electric field at P due this line segment is$$
\mathrm{d} E=\frac{\lambda \mathrm{d} z}{4 \pi \epsilon_{0}\left(r^{2}+z^{2}\right)} .
$$A second segment of the same length \mathrm{d} z a distance z from P (see Fig. 1b) gives rise to an electric field of the same magnitude, but pointing in a different direction. The z components cancel, leaving only the r component:$$
\mathrm{d} E_{r}=\frac{\lambda \mathrm{d} z \sin \phi}{4 \pi \epsilon_{0}\left(r^{2}+z^{2}\right)} .
$$To find the net field at P, we add the contributions due to all line segments. This net field is thus an infinite sum, given by the integral$$
E=\frac{\lambda}{4 \pi \epsilon_{0}} \int_{-\infty}^{\infty} \frac{\mathrm{d} z \sin \phi}{r^{2}+z^{2}} .
$$## 电动力学代考 ## 物理代写|电动力学代写electromagnetism代考|Coulomb’s Law 18 世纪后期，库仑用扭力天平表明，两个带电的小球相互施加一个与球心之间距离的平方反比成正比的力，并沿 连接中心的直线作用 (沙莫斯，1987a) 。他还表明，作为平方反比定律的结果，导体上的所有电荷都必须驻留 在表面上。此外，根据壳定理（维基百科，2011），两个完美球形空心壳之间的力就像所有电荷都集中在每个球 体的中心一样。这种情况非常接近于两个通过摩擦带电的球形绝缘体，这种偏差是由非常小的极化效应引起的。 库仑也是第一个量化电荷的人。例如，在完成一次测量后，他通过将球体与相同的球体接触，将球体上的电荷减 半。当球体恢复到扭力平衡时，他测量到球体之间的力减半 (Arons，1996) 。当他用天平上的另一个球体重复 这个过程时，球体之间的力变成了原来值的四分之一。 在现代符号中，库仑因此找到了以他的名字命名的定律：静电力 \vec{F} E 两个点状物体之间的距离 r 分开，收费 Q 和 q 分别由下式给出$$
\vec{F} E=\frac{1}{4 \pi \epsilon_{0}} \frac{Q q}{r^{2}} \hat{r}
$$在 \mathrm{SI} 单位中，比例常数为 1 / 4 \pi \epsilon_{0} 为了计算方便。常数 \epsilon_{0} 称为真空的介电常数。 定义每单位长度的电荷通常很有用，称为线性电荷密度（符号: \lambda ); 每单位 (表面积) 面积的电荷，符号： \sigma; 以 及每单位体积的电荷，符号 \rho. ## 物理代写|电动力学代写electromagnetism代考|An infinite line charge 想象一条无限长的均匀线性电荷密度线 \lambda. 取一段长度 \mathrm{d} z, 水平距离 z 从点 P 具有垂直距离 r 到线费。根据库仑定 律，电场强度为 P 由于这条线段是$$
\mathrm{d} E=\frac{\lambda \mathrm{d} z}{4 \pi \epsilon_{0}\left(r^{2}+z^{2}\right)}
$$相同长度的第二段 \mathrm{d} z 一段距离 z 从 P (见图 1b) 产生相同大小的电场，但指向不同的方向。这 z 组件取消，只留 下 r 零件:$$
\mathrm{d} E_{r}=\frac{\lambda \mathrm{d} z \sin \phi}{4 \pi \epsilon_{0}\left(r^{2}+z^{2}\right)}
$$在以下位置找到网络场 P ，我们将所有线段的贡献相加。因此，这个净场是一个无限和，由积分给出$$
E=\frac{\lambda}{4 \pi \epsilon_{0}} \int_{-\infty}^{\infty} \frac{\mathrm{d} z \sin \phi}{r^{2}+z^{2}} .
$$统计代写请认准statistics-lab™. statistics-lab™为您的留学生涯保驾护航。 ## 金融工程代写 金融工程是使用数学技术来解决金融问题。金融工程使用计算机科学、统计学、经济学和应用数学领域的工具和知识来解决当前的金融问题，以及设计新的和创新的金融产品。 ## 非参数统计代写 非参数统计指的是一种统计方法，其中不假设数据来自于由少数参数决定的规定模型；这种模型的例子包括正态分布模型和线性回归模型。 ## 广义线性模型代考 广义线性模型（GLM）归属统计学领域，是一种应用灵活的线性回归模型。该模型允许因变量的偏差分布有除了正态分布之外的其它分布。 术语 广义线性模型（GLM）通常是指给定连续和/或分类预测因素的连续响应变量的常规线性回归模型。它包括多元线性回归，以及方差分析和方差分析（仅含固定效应）。 ## 有限元方法代写 有限元方法（FEM）是一种流行的方法，用于数值解决工程和数学建模中出现的微分方程。典型的问题领域包括结构分析、传热、流体流动、质量运输和电磁势等传统领域。 有限元是一种通用的数值方法，用于解决两个或三个空间变量的偏微分方程（即一些边界值问题）。为了解决一个问题，有限元将一个大系统细分为更小、更简单的部分，称为有限元。这是通过在空间维度上的特定空间离散化来实现的，它是通过构建对象的网格来实现的：用于求解的数值域，它有有限数量的点。边界值问题的有限元方法表述最终导致一个代数方程组。该方法在域上对未知函数进行逼近。[1] 然后将模拟这些有限元的简单方程组合成一个更大的方程系统，以模拟整个问题。然后，有限元通过变化微积分使相关的误差函数最小化来逼近一个解决方案。 tatistics-lab作为专业的留学生服务机构，多年来已为美国、英国、加拿大、澳洲等留学热门地的学生提供专业的学术服务，包括但不限于Essay代写，Assignment代写，Dissertation代写，Report代写，小组作业代写，Proposal代写，Paper代写，Presentation代写，计算机作业代写，论文修改和润色，网课代做，exam代考等等。写作范围涵盖高中，本科，研究生等海外留学全阶段，辐射金融，经济学，会计学，审计学，管理学等全球99%专业科目。写作团队既有专业英语母语作者，也有海外名校硕博留学生，每位写作老师都拥有过硬的语言能力，专业的学科背景和学术写作经验。我们承诺100%原创，100%专业，100%准时，100%满意。 ## 随机分析代写 随机微积分是数学的一个分支，对随机过程进行操作。它允许为随机过程的积分定义一个关于随机过程的一致的积分理论。这个领域是由日本数学家伊藤清在第二次世界大战期间创建并开始的。 ## 时间序列分析代写 随机过程，是依赖于参数的一组随机变量的全体，参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现，其时间序列是一组按照时间发生先后顺序进行排列的数据点序列。通常一组时间序列的时间间隔为一恒定值（如1秒，5分钟，12小时，7天，1年），因此时间序列可以作为离散时间数据进行分析处理。研究时间序列数据的意义在于现实中，往往需要研究某个事物其随时间发展变化的规律。这就需要通过研究该事物过去发展的历史记录，以得到其自身发展的规律。 ## 回归分析代写 多元回归分析渐进（Multiple Regression Analysis Asymptotics）属于计量经济学领域，主要是一种数学上的统计分析方法，可以分析复杂情况下各影响因素的数学关系，在自然科学、社会和经济学等多个领域内应用广泛。 ## MATLAB代写 MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。 ## 物理代写|光学代写Optics代考|CSCI031 如果你也在 怎样代写光学Optics这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。 光学是研究光的行为和属性的物理学分支，包括它与物质的相互作用以及使用或探测它的仪器的构造。光学通常描述可见光、紫外光和红外光的行为。 statistics-lab™ 为您的留学生涯保驾护航 在代写光学Optics方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的统计Statistics代写服务。我们的专家在代写光学Optics代写方面经验极为丰富，各种代写光学Optics相关的作业也就用不着说。 我们提供的光学Optics及其相关学科的代写，服务范围广, 其中包括但不限于: • Statistical Inference 统计推断 • Statistical Computing 统计计算 • Advanced Probability Theory 高等概率论 • Advanced Mathematical Statistics 高等数理统计学 • (Generalized) Linear Models 广义线性模型 • Statistical Machine Learning 统计机器学习 • Longitudinal Data Analysis 纵向数据分析 • Foundations of Data Science 数据科学基础 ## 物理代写|光学代写Optics代考|When Must You Wear Laser Safety Glasses The class of a laser must be printed on the laser housing. It’s usually shown somewhere near the aperture. Never use a laser whose class you do not know. If there is no label telling you the class and the wavelength, don’t use the laser! Also, never use a laser that has been tampered with because this can affect the output beam in unexpected ways. (Some lasers, such as green laser pointers, are actually frequency-doubled infrared lasers. The infrared component is typically prevented from leaving the laser by a filter. If that filter is broken or removed, you could receive a very hazardous eye exposure to an infrared beam without realizing it.) If the warning label on the laser says words like “danger” or “avoid exposure to beam” take it seriously! Laser glasses should be obtained from a reputable supplier and should conform to national certification requirements. The ability of laser glasses to block radiation is described by the optical density (OD) rating for the wavelength of the laser in use. Higher OD, means more light attenuation. Note that an OD rating that is sufficiently high to be safe at one wavelength does not imply that the glasses are safe for any other laser wavelength. In general, different laser wavelengths require different safety glasses. The OD rating is a logarithmic scale that specifies the transmission of the glasses at the rated wavelength.$$
\mathrm{OD}=\log _{10}\left(\frac{1}{T}\right)
where T is the transmittance of the glasses. The transmittance of the glasses is the fraction of incident power that is transmitted through the glasses. For example, if a set of laser glasses has an OD of 5 at 1,064 \mathrm{~nm}, they will transmit 1/100,000th of the incident power at this wavelength. ## 物理代写|光学代写Optics代考|Good Safety Habits If you inculcate good habits when working with lasers and associated optics, laser safety will become a natural way of working and not a burden. Many of these habits will also help with lab productivity in general. Here’s a list. Remember the safety glasses Keep safety glasses in a particular place. Make a habit of putting them on before turning on the laser! For keyed lasers, it can be a good reminder to store the key near the glasses. Keep upright Never put your eyes at the height of the beam. Other than wearing your safety glasses, this is the most important precaution you can take. Similarly, don’t bend down to get a dropped object or lean down over the optic chain in such a way as to bring your eyes near the height of the laser. When you are not upright, your safety glasses may not sit properly, potentially exposing you to a very hazardous situation. No jewelry Remove all reflective objects on your body or clothes before working with a laser. This includes watches, smartwatches, rings of all types, brooches, and so on. Hair should be tied back so as not to fall into the beam and so as not to contaminate the optics. Horizontal beam path If at all possible, keep the beam path at a single uniform height. Most importantly, avoid any beams that don’t travel horizontally. If you must change the beam height, use periscopes specifically designed for that purpose. Close the shutter first Always block the laser before adding or removing an optic. Usually, this is as simple as closing the laser shutter. Align a new optic as best you can without the beam. Then unblock the laser and adjust the alignment as required. ## 光学代考 ## 物理代写|光学代写Optics代考|When Must You Wear Laser Safety Glasses 激光器的等级必须印在激光器外壳上。它通常显示在光圈附近的某个地方。切勿使用您不知道其类别的激光器。 如果没有标签告诉您类别和波长，请不要使用激光！此外，切勿使用被澃改过的激光器，因为这会以意想不到的 方式影响输出光束。（一些激光器，例如绿色激光指示器，实际上是倍频红外激光器。红外成分通常通过滤光片 阻止离开激光器。如果滤光片损坏或移除，您可能会受到非常危险的眼睛暴露于红外线光束而没有意识到。) 如 果激光上的警告标签上写㺺“危险”或“避免暴露于光束”之类的字眼，请认真对待! 激光眼镜应从信誉良好的供应商处获得，并应符合国家认证要求。激光玻璃阻挡辐射的能力由所用激光波长的光 密度 (O D) 等级来描述。更高的OD，意味着更多的光哀减。请注意，OD 等级足够高以在一种波长下安全并不意 味着眼镜对任何其他激光波长都是安全的。一般来说，不同的激光波长需要不同的安全眼镜。OD 等级是一个对 数标度，用于指定玻璃在额定波长下的透射率。
\mathrm{OD}=\log _{10}\left(\frac{1}{T}\right)
$$在哪里 T 是眼镜的透光率。玻璃的透射率是透过玻璃的入射功率的分数。例如，如果一副激光眼镜的 OD 为 5 ， 1,064 \mathrm{~nm} ，它们将在该波长传输 1 / 100,000 的入射功率。 ## 物理代写|光学代写Optics代考|Good Safety Habits 如果您在使用激光和相关光学器件时养成良好的习惯，激光安全将成为一种自然的工作方式，而不是一种负担。这些习惯中的许多也将有助于提高实验室的生产力。这是一个清单。 记住安全眼镜 将安全眼镜放在特定的地方。养成在打开激光之前戴上它们的习惯！对于键控激光器，将钥匙存放在眼镜附近可能是一个很好的提醒。 保持直立 切勿将眼睛放在光束的高度。除了戴上安全眼镜，这是您可以采取的最重要的预防措施。同样，不要弯腰捡起掉落的物体或俯身靠在光链上，以免眼睛靠近激光的高度。当您不直立时，您的安全眼镜可能无法正确放置，从而可能使您处于非常危险的境地。 无首饰 在使用激光之前，请去除身体或衣服上的所有反光物体。这包括手表、智能手表、所有类型的戒指、胸针等。头发应向后系好，以免落入光束中，以免污染光学器件。 水平光束路径 如果可能的话，将光束路径保持在一个统一的高度。最重要的是，避免任何不水平传播的光束。如果您必须更改光束高度，请使用专为此目的设计的潜望镜。 首先关闭快门 在添加或移除光学元件之前始终阻挡激光。通常，这就像关闭激光快门一样简单。在没有光束的情况下尽可能对准新的光学元件。然后打开激光并根据需要调整对准。 统计代写请认准statistics-lab™. statistics-lab™为您的留学生涯保驾护航。 ## 金融工程代写 金融工程是使用数学技术来解决金融问题。金融工程使用计算机科学、统计学、经济学和应用数学领域的工具和知识来解决当前的金融问题，以及设计新的和创新的金融产品。 ## 非参数统计代写 非参数统计指的是一种统计方法，其中不假设数据来自于由少数参数决定的规定模型；这种模型的例子包括正态分布模型和线性回归模型。 ## 广义线性模型代考 广义线性模型（GLM）归属统计学领域，是一种应用灵活的线性回归模型。该模型允许因变量的偏差分布有除了正态分布之外的其它分布。 术语 广义线性模型（GLM）通常是指给定连续和/或分类预测因素的连续响应变量的常规线性回归模型。它包括多元线性回归，以及方差分析和方差分析（仅含固定效应）。 ## 有限元方法代写 有限元方法（FEM）是一种流行的方法，用于数值解决工程和数学建模中出现的微分方程。典型的问题领域包括结构分析、传热、流体流动、质量运输和电磁势等传统领域。 有限元是一种通用的数值方法，用于解决两个或三个空间变量的偏微分方程（即一些边界值问题）。为了解决一个问题，有限元将一个大系统细分为更小、更简单的部分，称为有限元。这是通过在空间维度上的特定空间离散化来实现的，它是通过构建对象的网格来实现的：用于求解的数值域，它有有限数量的点。边界值问题的有限元方法表述最终导致一个代数方程组。该方法在域上对未知函数进行逼近。[1] 然后将模拟这些有限元的简单方程组合成一个更大的方程系统，以模拟整个问题。然后，有限元通过变化微积分使相关的误差函数最小化来逼近一个解决方案。 tatistics-lab作为专业的留学生服务机构，多年来已为美国、英国、加拿大、澳洲等留学热门地的学生提供专业的学术服务，包括但不限于Essay代写，Assignment代写，Dissertation代写，Report代写，小组作业代写，Proposal代写，Paper代写，Presentation代写，计算机作业代写，论文修改和润色，网课代做，exam代考等等。写作范围涵盖高中，本科，研究生等海外留学全阶段，辐射金融，经济学，会计学，审计学，管理学等全球99%专业科目。写作团队既有专业英语母语作者，也有海外名校硕博留学生，每位写作老师都拥有过硬的语言能力，专业的学科背景和学术写作经验。我们承诺100%原创，100%专业，100%准时，100%满意。 ## 随机分析代写 随机微积分是数学的一个分支，对随机过程进行操作。它允许为随机过程的积分定义一个关于随机过程的一致的积分理论。这个领域是由日本数学家伊藤清在第二次世界大战期间创建并开始的。 ## 时间序列分析代写 随机过程，是依赖于参数的一组随机变量的全体，参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现，其时间序列是一组按照时间发生先后顺序进行排列的数据点序列。通常一组时间序列的时间间隔为一恒定值（如1秒，5分钟，12小时，7天，1年），因此时间序列可以作为离散时间数据进行分析处理。研究时间序列数据的意义在于现实中，往往需要研究某个事物其随时间发展变化的规律。这就需要通过研究该事物过去发展的历史记录，以得到其自身发展的规律。 ## 回归分析代写 多元回归分析渐进（Multiple Regression Analysis Asymptotics）属于计量经济学领域，主要是一种数学上的统计分析方法，可以分析复杂情况下各影响因素的数学关系，在自然科学、社会和经济学等多个领域内应用广泛。 ## MATLAB代写 MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。 ## 物理代写|光学代写Optics代考|PHS2062 如果你也在 怎样代写光学Optics这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。 光学是研究光的行为和属性的物理学分支，包括它与物质的相互作用以及使用或探测它的仪器的构造。光学通常描述可见光、紫外光和红外光的行为。 statistics-lab™ 为您的留学生涯保驾护航 在代写光学Optics方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的统计Statistics代写服务。我们的专家在代写光学Optics代写方面经验极为丰富，各种代写光学Optics相关的作业也就用不着说。 我们提供的光学Optics及其相关学科的代写，服务范围广, 其中包括但不限于: • Statistical Inference 统计推断 • Statistical Computing 统计计算 • Advanced Probability Theory 高等概率论 • Advanced Mathematical Statistics 高等数理统计学 • (Generalized) Linear Models 广义线性模型 • Statistical Machine Learning 统计机器学习 • Longitudinal Data Analysis 纵向数据分析 • Foundations of Data Science 数据科学基础 ## 物理代写|光学代写Optics代考|The Paraxial Approximation We’re going to be most interested in the propagation of “beams” of light. { }^{2} Beams of light propagate mostly in one direction and we choose our axes so that the z-axis lies in the direction of propagation. The paraxial approximation is the assumption that all wavefront normals make small angles with the z-axis. It is appropriate for beams and any situation where light travels mostly in one direction. We consider the propagation between two planes perpendicular to the z-axis as shown in Figure 1.1: a source plane \mathbf{S}{\mathbf{1}} at z=z{1} and a “downstream” field plane \mathbf{S} at some unspecified z. As before, we assume that in the source plane, the complex scalar field \tilde{E}\left(x, y, z_{1}\right) is known. The Helmholtz equation simplifies in the paraxial approximation. Since the light is propagating primarily in the z-direction, it’s useful to separate out the rapid phase accumulation in z due to the wave nature of the light by writing$$
\tilde{E}(x, y, z)=u(x, y, z) e^{-i k z} .
$$The idea is that as long as the light is traveling largely in the z-direction, the u(x, y, z) will vary very little over distances on the order of a wavelength. In other words, our wave can be treated as something close to a plane wave but with a complex amplitude u(x, y, z) that varies slowly with position. u(x, y, z) is sometimes known as the complex field amplitude or just the field amplitude. Substituting Eq. (1.22) into Eq. (1.9), we get$$
\frac{\partial^{2} u}{\partial x^{2}}+\frac{\partial^{2} u}{\partial y^{2}}+\frac{\partial^{2} u}{\partial z^{2}}-2 i k \frac{\partial u}{\partial z}=0 .
$$In the common case where the wave occupies only a small region in the source plane and the phasefronts are fairly flat – typical characteristics of what we might call “beams” then u will vary more slowly in the z-direction than in any other direction, namely$$
\begin{aligned}
&\left|\frac{\partial^{2} u}{\partial z^{2}}\right| \ll\left|\frac{\partial^{2} u}{\partial x^{2}}\right| \
&\left|\frac{\partial^{2} u}{\partial z^{2}}\right| \ll\left|\frac{\partial^{2} u}{\partial y^{2}}\right|
\end{aligned}
$$## 物理代写|光学代写Optics代考|Coherence Huygens’ principle also allows us to discuss one of the ways in which we classify the statistical properties of light. Light sources are often discussed in terms of their coherence, which comes in two types: temporal coherence and spatial coherence. In a temporally coherent emitter, all of the Huygens’ wavelets are emitting at the same frequency and the phase of each individual emitter remains fixed for a long time (e.g. many nanoseconds for a HeNe laser). This is known as the coherence time. Lasers have high temporal coherence compared to other sources of light. As a result, lasers tend to be very narrow-band emitters, emitting in only a very narrow band of wavelengths around some nominal wavelength. In lasers, the bandwidth of the output light is referred to as the “linewidth.” For example, HeNe lasers, which have fairly narrow linewidths, may emit wavelengths in the band \lambda= 632.816 \pm 0.001 \mathrm{~nm}. The coherence length of a HeNe is the distance traveled by the beam in the coherence time. For a HeNe, it’s typically a few tens of centimeters but can be tens of meters for carefully designed units. High temporal coherence does not in itself require that all the Huygens’ emitters have the same phase, only that the phase of each individual emitter should vary slowly. Spatial coherence describes the phase relationship between the different Huygens’ emitters. In a source with high spatial coherence, all the emitters are in phase with one another, or nearly so. For example, Young’s double-slit experiment only yields the expected diffraction pattern when the spatial coherence of the incident light is sufficient that parts of the beam separated by the slit distance have similar phase. Sources with high spatial coherence can be focused to very small spot sizes and can be collimated so that they approximate plane waves. Note that high spatial coherence does not require high temporal coherence even though they usually occur together. As long as the phases of all the emitters stay the same, spatial coherence is preserved whether the overall phase changes are fast or slow, random or not. In Chapter 6, we discuss the properties of etendue and radiance, which are closely related to spatial coherence. Sources with high spatial coherence will have high radiance and low etendue. As a rule, both the temporal and spatial coherence of lasers are the highest of all light sources, which is the main reason they’re so useful. ## 光学代考 ## 物理代写|光学代写Optics代考|The Paraxial Approximation 我们将对”光束”的传播最感兴趣。 { }^{2} 光束主要在一个方向上传播，我们选择我们的轴，以便 z-轴位于传播方向。近 轴近似是假设所有波前法线与 z-轴。它适用于光束和光主要沿一个方向传播的任何情况。我们考虑垂直于 z 轴如图 1.1 所示: 一个源平面 \mathbf{S} 1 在 z=z 1 和“下游”场平面 \mathbf{S} 在一些末指定的 z. 和以前一样，我们假设在源平面中，复标 量场 \tilde{E}\left(x, y, z_{1}\right) 是已知的。 亥姆霍兹方程简化了近轴近似。由于光主要在 z 方向传播，因此将快速相位男积分离出来是有用的 z 由于光的波动 性，通过书写$$
\tilde{E}(x, y, z)=u(x, y, z) e^{-i k z}
$$这个想法是，只要光主要在 z-方向， u(x, y, z) 在波长数量级的距离上变化很小。换句话说，我们的波可以被视为 接近平面波但具有复振幅的东西 u(x, y, z) 随位置缓慢变化。 u(x, y, z) 有时称为复场幅度或仅称为场幅度。代入 方程式。(1.22) 进入等式。(1.9)，我们得到$$
\frac{\partial^{2} u}{\partial x^{2}}+\frac{\partial^{2} u}{\partial y^{2}}+\frac{\partial^{2} u}{\partial z^{2}}-2 i k \frac{\partial u}{\partial z}=0 .
$$在常见的情况下，波只占据源平面中的一个小区域并且相前相当平坦一一我们可以称之为“光束“的典型特征然后 u 将在 z 方向上比在任何其他方向上变化得更慢，即$$
\left|\frac{\partial^{2} u}{\partial z^{2}}\right| \ll\left|\frac{\partial^{2} u}{\partial x^{2}}\right| \quad\left|\frac{\partial^{2} u}{\partial z^{2}}\right| \ll\left|\frac{\partial^{2} u}{\partial y^{2}}\right|
$$## 物理代写|光学代写Optics代考|Coherence 惠更斯原理还允许我们讨论对光的统计特性进行分类的一种方法。光源通常根据它们的相干性来讨论，它有两种类型：时间相干性和空间相干性。在时间相干发射器中，所有惠更斯小波都以相同的频率发射，并且每个发射器的相位在很长一段时间内保持固定（例如，对于氦氖激光器来说是许多纳秒）。这被称为相干时间。与其他光源相比，激光具有较高的时间相干性。因此，激光器往往是非常窄带的发射器，仅在某个标称波长附近的非常窄的波长带中发射。在激光器中，输出光的带宽称为“线宽”。例如，氦氖激光器，其线宽相当窄，l= 632.816±0.001 n米. HeNe 的相干长度是光束在相干时间内行进的距离。对于氦氖，它通常是几十厘米，但对于精心设计的单元来说可能是几十米。 高时间相干性本身并不要求所有惠更斯发射器具有相同的相位，只是每个单独的发射器的相位应该缓慢变化。空间相干性描述了不同惠更斯发射器之间的相位关系。在具有高空间相干性的源中，所有发射器彼此同相，或几乎同相。例如，当入射光的空间相干性足以使被狭缝距离分开的部分光束具有相似的相位时，Young 的双缝实验只会产生预期的衍射图案。具有高空间相干性的源可以聚焦到非常小的光斑尺寸，并且可以进行准直，使它们接近平面波。请注意，高空间相干性不需要高时间相干性，即使它们通常一起出现。只要所有发射器的相位保持相同，无论整体相位变化是快还是慢、随机与否，都可以保持空间相干性。在第 6 章中，我们讨论了与空间相干性密切相关的光展量和辐射度的性质。具有高空间相干性的光源将具有高辐射度和低光展度。通常，激光的时间相干性和空间相干性都是所有光源中最高的，这也是它们如此有用的主要原因。 统计代写请认准statistics-lab™. statistics-lab™为您的留学生涯保驾护航。 ## 金融工程代写 金融工程是使用数学技术来解决金融问题。金融工程使用计算机科学、统计学、经济学和应用数学领域的工具和知识来解决当前的金融问题，以及设计新的和创新的金融产品。 ## 非参数统计代写 非参数统计指的是一种统计方法，其中不假设数据来自于由少数参数决定的规定模型；这种模型的例子包括正态分布模型和线性回归模型。 ## 广义线性模型代考 广义线性模型（GLM）归属统计学领域，是一种应用灵活的线性回归模型。该模型允许因变量的偏差分布有除了正态分布之外的其它分布。 术语 广义线性模型（GLM）通常是指给定连续和/或分类预测因素的连续响应变量的常规线性回归模型。它包括多元线性回归，以及方差分析和方差分析（仅含固定效应）。 ## 有限元方法代写 有限元方法（FEM）是一种流行的方法，用于数值解决工程和数学建模中出现的微分方程。典型的问题领域包括结构分析、传热、流体流动、质量运输和电磁势等传统领域。 有限元是一种通用的数值方法，用于解决两个或三个空间变量的偏微分方程（即一些边界值问题）。为了解决一个问题，有限元将一个大系统细分为更小、更简单的部分，称为有限元。这是通过在空间维度上的特定空间离散化来实现的，它是通过构建对象的网格来实现的：用于求解的数值域，它有有限数量的点。边界值问题的有限元方法表述最终导致一个代数方程组。该方法在域上对未知函数进行逼近。[1] 然后将模拟这些有限元的简单方程组合成一个更大的方程系统，以模拟整个问题。然后，有限元通过变化微积分使相关的误差函数最小化来逼近一个解决方案。 tatistics-lab作为专业的留学生服务机构，多年来已为美国、英国、加拿大、澳洲等留学热门地的学生提供专业的学术服务，包括但不限于Essay代写，Assignment代写，Dissertation代写，Report代写，小组作业代写，Proposal代写，Paper代写，Presentation代写，计算机作业代写，论文修改和润色，网课代做，exam代考等等。写作范围涵盖高中，本科，研究生等海外留学全阶段，辐射金融，经济学，会计学，审计学，管理学等全球99%专业科目。写作团队既有专业英语母语作者，也有海外名校硕博留学生，每位写作老师都拥有过硬的语言能力，专业的学科背景和学术写作经验。我们承诺100%原创，100%专业，100%准时，100%满意。 ## 随机分析代写 随机微积分是数学的一个分支，对随机过程进行操作。它允许为随机过程的积分定义一个关于随机过程的一致的积分理论。这个领域是由日本数学家伊藤清在第二次世界大战期间创建并开始的。 ## 时间序列分析代写 随机过程，是依赖于参数的一组随机变量的全体，参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现，其时间序列是一组按照时间发生先后顺序进行排列的数据点序列。通常一组时间序列的时间间隔为一恒定值（如1秒，5分钟，12小时，7天，1年），因此时间序列可以作为离散时间数据进行分析处理。研究时间序列数据的意义在于现实中，往往需要研究某个事物其随时间发展变化的规律。这就需要通过研究该事物过去发展的历史记录，以得到其自身发展的规律。 ## 回归分析代写 多元回归分析渐进（Multiple Regression Analysis Asymptotics）属于计量经济学领域，主要是一种数学上的统计分析方法，可以分析复杂情况下各影响因素的数学关系，在自然科学、社会和经济学等多个领域内应用广泛。 ## MATLAB代写 MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。 ## 物理代写|光学代写Optics代考|UNITS24 如果你也在 怎样代写光学Optics这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。 光学是研究光的行为和属性的物理学分支，包括它与物质的相互作用以及使用或探测它的仪器的构造。光学通常描述可见光、紫外光和红外光的行为。 statistics-lab™ 为您的留学生涯保驾护航 在代写光学Optics方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的统计Statistics代写服务。我们的专家在代写光学Optics代写方面经验极为丰富，各种代写光学Optics相关的作业也就用不着说。 我们提供的光学Optics及其相关学科的代写，服务范围广, 其中包括但不限于: • Statistical Inference 统计推断 • Statistical Computing 统计计算 • Advanced Probability Theory 高等概率论 • Advanced Mathematical Statistics 高等数理统计学 • (Generalized) Linear Models 广义线性模型 • Statistical Machine Learning 统计机器学习 • Longitudinal Data Analysis 纵向数据分析 • Foundations of Data Science 数据科学基础 ## 物理代写|光学代写Optics代考|Maxwell’s Equations The field of optics describes the behavior of light as it propagates through space and materials. To understand the behavior of light, we start with the fundamental classical physics model describing it: Maxwell’s equations of electrodynamics. Maxwell’s equations show that the electric and magnetic fields can travel as waves. In a source-free region, Maxwell’s equations in linear media are ^{1}$$
\begin{aligned}
\vec{\nabla} \cdot \vec{E} &=0, \
\vec{\nabla} \cdot \vec{B} &=0, \
\vec{\nabla} \times \vec{E} &=-\frac{\partial \vec{B}}{\partial t}, \
\vec{\nabla} \times \vec{B} &=\mu \epsilon \frac{\partial \vec{E}}{\partial t},
\end{aligned}
$$where \vec{E} is the electric field, \vec{B} is the magnetic field, \mu is the permeability of the medium, and \epsilon is the permittivity of the medium. If we take the curl of both sides of Eq. (1.3), apply the vector identity \vec{\nabla} \times \vec{\nabla} \times \vec{E}=\vec{\nabla}(\vec{\nabla} \cdot \vec{E})-\nabla^{2} \vec{E} to the left-hand side and exchange the order of the time derivative and the curl on the right-hand side, we get$$
\vec{\nabla}(\vec{\nabla} \cdot \vec{E})-\nabla^{2} \vec{E}=-\frac{\partial(\vec{\nabla} \times \vec{B})}{\partial t} .
$$Then substitute from Eqs. (1.1) and (1.4) to get$$
\nabla^{2} \vec{E}=\mu \epsilon \frac{\partial^{2} \vec{E}}{\partial t^{2}} .
$$This is the wave equation in three dimensions where the wave speed is v=1 / \sqrt{\mu \epsilon}. Taking the curl of Eq. (1.4) and performing similar algebra shows that the magnetic field also satisfies the wave equation with the same wave speed. Thus Maxwell’s equations allow for electromagnetic waves. In vacuum, the speed is v=1 / \sqrt{\mu_{0} \epsilon_{0}} \equiv c, the speed of light in vacuum. Light is indeed an electromagnetic wave. We now look for solutions to Eq. (1.6) and its magnetic field counterpart. We actually only need to solve for the electric field because the magnetic field can always be found from \vec{B}=\frac{1}{c} \hat{k} \times \vec{E}, where \hat{k} is the direction of travel. ## 物理代写|光学代写Optics代考|Huygens’ Principle In many cases of interest in optics, Eq. (1.9) is solved to a good approximation by Huygens’ integral. The field is assumed to be known on a “source plane” S_{1} perpendicular to the z-axis and is only nonzero in some finite region of that plane. The values of the field on S_{1} serve as a boundary condition for solving Eq. (1.9). The solution is given by Huygens’ integral for the complex scalar field at any desired point x, y, z.$$
\tilde{E}(x, y, z)=\frac{i}{\lambda} \iint_{S_{1}} \tilde{E}\left(x^{\prime}, y^{\prime}, z^{\prime}\right) \cos \phi \frac{e^{-i k r}}{r} \mathrm{~d} S^{\prime} .
$$The integration over the source plane S_{1} is performed using the integration variables x^{\prime}, y^{\prime}, z^{\prime}. The vector \vec{r} joins points in the source plane S_{1} with the point (x, y, z) at which we are calculating the field. The angle between \vec{r} and the z-axis is \phi (see Figure 1.1). The solution represented by Huygens’ integral is satisfying because it encapsulates an intuitive understanding of how light waves behave that was understood long before the formal mathematics was fully worked out. The intuitive description of Eq. (1.10) is known as Huygens’ principle, due to Christiaan Huygens (1629-1695), a Dutch mathematician and scientist. Under Huygens’ principle, every point in the source is considered to be emitting light with spherical wavefronts propagating outward – the so-called Huygens’ wavelets. These wavefronts are represented by the factor \cos \phi \frac{e^{–i t}}{r}. They are emitted preferentially in the direction perpendicular to the source plane due to the presence of \cos \phi. The constant \frac{i}{\lambda} out-front contributes 90^{\circ} of phase and the \lambda in the denominator serves to keep the units the same on both sides of the equation. The complex scalar field in the source plane E\left(x, y, z_{1}\right) sets the relative amplitudes and phases of these tiny spherical emitters. The field \tilde{F}(x, y, z) is then simply the linear superposition of all the spherical wavefronts emitted from the source. ## 光学代考 ## 物理代写|光学代写Optics代考|Maxwell’s Equations 光学领域描述了光在空间和材料中传播时的行为。为了理解光的行为，我们从描述它的基本经典物理模型开始: 麦克斯韦电动力学方程。麦克斯韦方程表明电场和磁场可以像波一样传播。在无源区域，线性介质中的麦克斯韦 方程组为 ^{1}$$
\vec{\nabla} \cdot \vec{E}=0, \vec{\nabla} \cdot \vec{B} \quad=0, \vec{\nabla} \times \vec{E}=-\frac{\partial \vec{B}}{\partial t}, \vec{\nabla} \times \vec{B} \quad=\mu \epsilon \frac{\partial \vec{E}}{\partial t},
$$在哪里 \vec{E} 是电场， \vec{B} 是磁场， \mu 是介质的渗透率，并且 \epsilon 是介质的介电常数。如果我们取等式两边的卷曲。(1.3)、 应用向量恒等式 \vec{\nabla} \times \vec{\nabla} \times \vec{E}=\vec{\nabla}(\vec{\nabla} \cdot \vec{E})-\nabla^{2} \vec{E} 到左边，交换时间导数的顺序和右边的curl，我们得到$$
\vec{\nabla}(\vec{\nabla} \cdot \vec{E})-\nabla^{2} \vec{E}=-\frac{\partial(\vec{\nabla} \times \vec{B})}{\partial t}
$$然后从方程式替换。(1.1)和 (1.4) 得到$$
\nabla^{2} \vec{E}=\mu \epsilon \frac{\partial^{2} \vec{E}}{\partial t^{2}}
$$这是波速为的三维波动方程 v=1 / \sqrt{\mu \epsilon}. 以方程的卷曲。(1.4) 并执行类似的代数表明，磁场也满足具有相同波速 的波动方程。因此麦克斯韦方程允许电磁波。在真空中，速度为 v=1 / \sqrt{\mu_{0} \epsilon_{0}} \equiv c ，真空中的光速。光确实是 一种电磁波。 我们现在寻找方程的解决方案。(1.6) 及其磁场对应物。我们实际上只需要求解电场，因为磁场总是可以从 \vec{B}=\frac{1}{c} \hat{k} \times \vec{E} ，在哪里 \hat{k} 是行进的方向。 ## 物理代写|光学代写Optics代考|Huygens’ Principle 在许多对光学感兴趣的情况下，方程式。(1.9) 通过惠更斯积分求解到一个很好的近似值。假定该场在“源平面”上 是已知的 S_{1} 垂直于 z-轴，并且仅在该平面的某些有限区域中非零。字段的值 S_{1} 作为求解方程的边界条件。(1.9)。 解由惠更斯积分在任何所需点处对复标量场给出 x, y, z.$$
\tilde{E}(x, y, z)=\frac{i}{\lambda} \iint_{S_{1}} \tilde{E}\left(x^{\prime}, y^{\prime}, z^{\prime}\right) \cos \phi \frac{e^{-i k r}}{r} \mathrm{~d} S^{\prime} .
$$源平面上的集成 S_{1} 使用积分变量执行 x^{\prime}, y^{\prime}, z^{\prime}. 向量 \vec{r} 连接源平面中的点 S_{1} 有一点 (x, y, z) 我们正在计算该字 段。之间的角度 \vec{r} z轴是 \phi (见图 1.1) 。惠更斯积分所代表的解决方案是令人满意的，因为它封装了对光波行为方 式的直观理解，这种理解早在正式数学完全解决之前就已被理解。 方程的直观描述。(1.10) 因荷兰数学家和科学家克里斯蒂安.惠更斯 (1629-1695) 而被称为惠更斯原理。根据惠更 斯原理，光源中的每个点都被认为是发射具有向外传播的球形波前的光一一即所谓的惠更斯小波。这些波前由因 子表示 \cos \phi \frac{e^{-i t}}{r}. 由于存在 \cos \phi. 常数 \frac{i}{\lambda} 前线贡献 90^{\circ} 相位和 \lambda 分母中的单位用于保持等式两边的单位相同。源平 面中的复标量场 E\left(x, y, z_{1}\right) 设置这些微小球形发射器的相对幅度和相位。场 \tilde{F}(x, y, z) 然后是从源发射的所有球面波前的简单线性叠加。 统计代写请认准statistics-lab™. statistics-lab™为您的留学生涯保驾护航。 ## 金融工程代写 金融工程是使用数学技术来解决金融问题。金融工程使用计算机科学、统计学、经济学和应用数学领域的工具和知识来解决当前的金融问题，以及设计新的和创新的金融产品。 ## 非参数统计代写 非参数统计指的是一种统计方法，其中不假设数据来自于由少数参数决定的规定模型；这种模型的例子包括正态分布模型和线性回归模型。 ## 广义线性模型代考 广义线性模型（GLM）归属统计学领域，是一种应用灵活的线性回归模型。该模型允许因变量的偏差分布有除了正态分布之外的其它分布。 术语 广义线性模型（GLM）通常是指给定连续和/或分类预测因素的连续响应变量的常规线性回归模型。它包括多元线性回归，以及方差分析和方差分析（仅含固定效应）。 ## 有限元方法代写 有限元方法（FEM）是一种流行的方法，用于数值解决工程和数学建模中出现的微分方程。典型的问题领域包括结构分析、传热、流体流动、质量运输和电磁势等传统领域。 有限元是一种通用的数值方法，用于解决两个或三个空间变量的偏微分方程（即一些边界值问题）。为了解决一个问题，有限元将一个大系统细分为更小、更简单的部分，称为有限元。这是通过在空间维度上的特定空间离散化来实现的，它是通过构建对象的网格来实现的：用于求解的数值域，它有有限数量的点。边界值问题的有限元方法表述最终导致一个代数方程组。该方法在域上对未知函数进行逼近。[1] 然后将模拟这些有限元的简单方程组合成一个更大的方程系统，以模拟整个问题。然后，有限元通过变化微积分使相关的误差函数最小化来逼近一个解决方案。 tatistics-lab作为专业的留学生服务机构，多年来已为美国、英国、加拿大、澳洲等留学热门地的学生提供专业的学术服务，包括但不限于Essay代写，Assignment代写，Dissertation代写，Report代写，小组作业代写，Proposal代写，Paper代写，Presentation代写，计算机作业代写，论文修改和润色，网课代做，exam代考等等。写作范围涵盖高中，本科，研究生等海外留学全阶段，辐射金融，经济学，会计学，审计学，管理学等全球99%专业科目。写作团队既有专业英语母语作者，也有海外名校硕博留学生，每位写作老师都拥有过硬的语言能力，专业的学科背景和学术写作经验。我们承诺100%原创，100%专业，100%准时，100%满意。 ## 随机分析代写 随机微积分是数学的一个分支，对随机过程进行操作。它允许为随机过程的积分定义一个关于随机过程的一致的积分理论。这个领域是由日本数学家伊藤清在第二次世界大战期间创建并开始的。 ## 时间序列分析代写 随机过程，是依赖于参数的一组随机变量的全体，参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现，其时间序列是一组按照时间发生先后顺序进行排列的数据点序列。通常一组时间序列的时间间隔为一恒定值（如1秒，5分钟，12小时，7天，1年），因此时间序列可以作为离散时间数据进行分析处理。研究时间序列数据的意义在于现实中，往往需要研究某个事物其随时间发展变化的规律。这就需要通过研究该事物过去发展的历史记录，以得到其自身发展的规律。 ## 回归分析代写 多元回归分析渐进（Multiple Regression Analysis Asymptotics）属于计量经济学领域，主要是一种数学上的统计分析方法，可以分析复杂情况下各影响因素的数学关系，在自然科学、社会和经济学等多个领域内应用广泛。 ## MATLAB代写 MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。 ## 物理代写|统计力学代写Statistical mechanics代考|PHYS3020 如果你也在 怎样代写统计力学Statistical mechanics这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。 统计力学是一个数学框架，它将统计方法和概率理论应用于大型微观实体的集合。它不假设或假定任何自然法则，而是从这种集合体的行为来解释自然界的宏观行为。 statistics-lab™ 为您的留学生涯保驾护航 在代写统计力学Statistical mechanics方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的统计Statistics代写服务。我们的专家在代写统计力学Statistical mechanics代写方面经验极为丰富，各种代写统计力学Statistical mechanics相关的作业也就用不着说。 我们提供的统计力学Statistical mechanics及其相关学科的代写，服务范围广, 其中包括但不限于: • Statistical Inference 统计推断 • Statistical Computing 统计计算 • Advanced Probability Theory 高等概率论 • Advanced Mathematical Statistics 高等数理统计学 • (Generalized) Linear Models 广义线性模型 • Statistical Machine Learning 统计机器学习 • Longitudinal Data Analysis 纵向数据分析 • Foundations of Data Science 数据科学基础 ## 物理代写|统计力学代写Statistical mechanics代考|Symmetrization and occupancy of single-particle states Particle statistics, or state occupancy, for bosons and for fermions arise from the rules for wave function symmetrization. The purpose of this section is to show that the symmetrization factor defined above from the normalization of the symmetrized wave function, equation (2.13), is exactly the correct weight factor that is required to replace an arbitrary sum over occupied states by a sum over all states whether the particles be bosons or fermions. This is one example of the utility of the symmetrization factor. Two other advantages are that it generalizes the occupancy rules to multi-particle states, and to overlapping states (i.e., those with nonorthogonal wave functions). The usual texts on quantum mechanics treat the subject of wave function symmetrization by invoking quantum states that comprise single, identical particle, states (Messiah 1961, Merzbacher 1970, Pathria 1972). Indeed the familiar concept that an arbitrary number of bosons, but at most one fermion, can occupy the same state is predicated upon, and only makes sense, if the state referred to is a singleparticle state. Since the present basis consists of wave packets, whose states are single-particle, we need to show that the symmetrization factor is related to these usual rules of particle occupancy. In section 3.3, the analysis is generalized to systems in which the concept of occupancy is inapplicable because the relevant states are not single-particle. The position-momentum states are discrete so that \Gamma_{j} is equivalent to \ell_{j}; it is the single-particle state occupied by particle j. The state of the system is \boldsymbol{\Gamma}=\left{\mathbf{\Gamma}{1}, \mathbf{\Gamma}{2}, \ldots, \mathbf{\Gamma}{N}\right}, which is equivalently \ell=\left{\ell{1}, \ell_{2}, \ldots, \ell_{N}\right}. We may order the possible single-particle states a=1,2, \ldots, A, and say equivalently that particle j is in the state \ell_{j}, or else that it is in the a th state, with a=a\left(\ell_{j}\right). Let m_{a}(\ell)=\sum_{j} \delta_{a\left(\ell_{j}\right), a} be the number of particles in the single-particle state a when the system is in state \ell. We may regard m_{a} as a component of the A-dimensional vector \mathbf{m}(\ell), which tells the occupancy numbers of the possible single-particle states when the system is in the labeled particle state \ell. Clearly there is a many to one mapping from the system state \ell to the occupancy state \mathbf{m}, since the latter doesn’t distinguish which particle or particles are in the given single-particle state. A function of the state of the system may be written f(\ell), or as f(\mathbf{m}), the latter being short-hand for the more precise f_{\mathrm{s}}(\mathbf{m}(\ell))=f(\ell). Since the particles are identical, and since the labels are arbitrary, either description should suffice, provided that the rules are properly accounted for. ## 物理代写|统计力学代写Statistical mechanics代考|Partition function We consider a canonical equilibrium system, where the subsystem has number of particles N and volume V, and the reservoir has temperature T. Instead of the latter we usually exhibit the inverse temperature, \beta \equiv 1 / k_{\mathrm{B}} T, where k_{\mathrm{B}} is Boltzmann’s constant. The partition function is (Messiah 1961, Merzbacher 1970)$$
Z^{\pm}(N, V, T)=\mathrm{TR}^{\prime} e^{-\beta \hat{H}} .
$$This is derived in chapter 12, and it is used in chapter 7 as the starting point for a formally exact transformation of quantum statistical mechanics to classical phase space, valid in all regions of the phase diagram. Here that transformation is performed using wave packets, and it is strictly valid only in the classical limit. The prime on the trace in the above formula is quite important as it signifies that only allowed quantum states should be included, and that these should be distinct and each counted once only. Messiah (1961, chapter XIV, sections 6 and 7) makes a similar point that the trace should be performed on a restricted subspace containing only allowed distinct states. The symmetrized wave function normalization factor given by him in the case of one-particle, orthogonal states is equivalent to the symmetrization factor given here, at least for the same case. Unfortunately not all workers avert to the need to restrict the trace. Pathria (1972, equation (9.6.2)), gives the partition function as the Boltzmann weighted sum over energy states, with the implication being that these are all states (the issue of distinct states is not raised), but no symmetrization correction is exhibited. As mentioned in the previous section it is usually most convenient to invoke an unrestricted sum, together with a weight factor that is zero for forbidden states and in inverse proportion to the number of times an allowed distinct state is counted. It was shown that the symmetrization factor had these properties. ## 统计力学代考 ## 物理代写|统计力学代写Statistical mechanics代考|Symmetrization and occupancy of single-particle states 玻色子和费米子的粒子统计或状态占有率源于波函数对称化的规则。本节的目的是表明，上面从对称波函数的归 一化 (方程 (2.13) ) 定义的对称因子正是正确的权重因子，它需要用所有状态的总和来替换占用状态的任意总 和。说明粒子是玻色子还是费米子。这是使用对称因子的一个例子。另外两个优点是它将占用规则推广到多粒子 状态和重豎状态（即具有非正交波函数的状态）。 通常关于量子力学的教科书通过调用包含单个相同粒子状态的量子态来处理波函数对称化的主题 (Messiah 1961、Merzbacher 1970、Pathria 1972）。事实上，任意数量的玻色子，但最多一个费米子，可以占据相同的 状态这一熟悉的概念是基于并且仅在所指的状态是单粒子状态时才有意义。由于目前的基础由波包组成，其状态 是单粒子，我们需要证明对称因子与这些通常的粒子占据规则有关。在 3.3 节中，分析被推广到占用概念不适用 的系统，因为相关状态不是单粒子。 位置动量状态是离散的，因此 \Gamma_{j} 相当于 \ell_{j}; 它是粒子所占据的单粒子状态 j. 系统状态为 个粒子 j 处于状态 \ell_{j} ，否则它在 a 状态，与 a=a\left(\ell_{j}\right). 让 m_{a}(\ell)=\sum_{j} \delta_{a\left(\ell_{j}\right), a} 是单粒子状态的粒子数 a 当系统处 于状态时 \ell. 我们可以认为 m_{a} 作为一个组成部分 A 维向量 \mathbf{m}(\ell) ，它告诉系统处于标记粒子状态时可能的单粒子状 态的占用数 \ell. 显然，系统状态存在多对一映射 \ell 到占用状态 \mathbf{m} ，因为后者不区分哪个或哪些粒子处于给定的单粒 子状态。 系统状态的函数可以写成 f(\ell) ，或作为 f(\mathbf{m}), 后者是更精确的简写 f_{\mathrm{s}}(\mathbf{m}(\ell))=f(\ell). 由于粒子是相同的，并且 由于标签是任意的，只要适当地考虑了规则，任何一种描述都应该足够了。 ## 物理代写|统计力学代写Statistical mechanics代考|Partition function 我们考虑一个典型的平衡系统，其中子系统具有多个粒子 N 和音量 V ，水库有温度 T. 而不是后者，我们通常展示 逆温度， \beta \equiv 1 / k_{\mathrm{B}} T ，在哪里 k_{\mathrm{B}} 是玻尔兹曼常数。配分函数为 (Messiah 1961，Merzbacher 1970)$$
Z^{\pm}(N, V, T)=\mathrm{TR}^{\prime} e^{-\beta \hat{H}}
$$这是在第 12 章中得出的，并在第 7 章中用作将量子统计力学形式精确地转换为经典相空间的起点，在相图的所 有区域都有效。这里使用波包进行转换，并且仅在经典限制中严格有效。 上式中迹线上的素数非常重要，因为它表示只应包括允许的量子态，并且这些量子态应该是不同的并且每个只计 算一次。Messiah（1961 年，第 XIV 章，第 6 和 7 节）提出了类似的观点，即应该在仅包含允许的不同状态的受 限子空间上执行跟踪。他在单粒子、正交状态的情况下给出的对称波函数归一化因子等价于这里给出的对称化因 子，至少对于相同的情况。 不幸的是，并非所有工作人员都避免需要限制跟踪。Pathria (1972， equation (9.6.2)) 给出了作为能量状态的玻尔 兹曼加权和的配分函数，暗示这些都是状态（没有提出不同状态的问题)，但没有对称化校正展出。 如上一节所述，调用不受限制的总和通常最方便，加上权重因子对于禁止状态为零，并且与计算允许的不同状态 的次数成反比。结果表明，对称因子具有这些性质。 统计代写请认准statistics-lab™. statistics-lab™为您的留学生涯保驾护航。 ## 金融工程代写 金融工程是使用数学技术来解决金融问题。金融工程使用计算机科学、统计学、经济学和应用数学领域的工具和知识来解决当前的金融问题，以及设计新的和创新的金融产品。 ## 非参数统计代写 非参数统计指的是一种统计方法，其中不假设数据来自于由少数参数决定的规定模型；这种模型的例子包括正态分布模型和线性回归模型。 ## 广义线性模型代考 广义线性模型（GLM）归属统计学领域，是一种应用灵活的线性回归模型。该模型允许因变量的偏差分布有除了正态分布之外的其它分布。 术语 广义线性模型（GLM）通常是指给定连续和/或分类预测因素的连续响应变量的常规线性回归模型。它包括多元线性回归，以及方差分析和方差分析（仅含固定效应）。 ## 有限元方法代写 有限元方法（FEM）是一种流行的方法，用于数值解决工程和数学建模中出现的微分方程。典型的问题领域包括结构分析、传热、流体流动、质量运输和电磁势等传统领域。 有限元是一种通用的数值方法，用于解决两个或三个空间变量的偏微分方程（即一些边界值问题）。为了解决一个问题，有限元将一个大系统细分为更小、更简单的部分，称为有限元。这是通过在空间维度上的特定空间离散化来实现的，它是通过构建对象的网格来实现的：用于求解的数值域，它有有限数量的点。边界值问题的有限元方法表述最终导致一个代数方程组。该方法在域上对未知函数进行逼近。[1] 然后将模拟这些有限元的简单方程组合成一个更大的方程系统，以模拟整个问题。然后，有限元通过变化微积分使相关的误差函数最小化来逼近一个解决方案。 tatistics-lab作为专业的留学生服务机构，多年来已为美国、英国、加拿大、澳洲等留学热门地的学生提供专业的学术服务，包括但不限于Essay代写，Assignment代写，Dissertation代写，Report代写，小组作业代写，Proposal代写，Paper代写，Presentation代写，计算机作业代写，论文修改和润色，网课代做，exam代考等等。写作范围涵盖高中，本科，研究生等海外留学全阶段，辐射金融，经济学，会计学，审计学，管理学等全球99%专业科目。写作团队既有专业英语母语作者，也有海外名校硕博留学生，每位写作老师都拥有过硬的语言能力，专业的学科背景和学术写作经验。我们承诺100%原创，100%专业，100%准时，100%满意。 ## 随机分析代写 随机微积分是数学的一个分支，对随机过程进行操作。它允许为随机过程的积分定义一个关于随机过程的一致的积分理论。这个领域是由日本数学家伊藤清在第二次世界大战期间创建并开始的。 ## 时间序列分析代写 随机过程，是依赖于参数的一组随机变量的全体，参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现，其时间序列是一组按照时间发生先后顺序进行排列的数据点序列。通常一组时间序列的时间间隔为一恒定值（如1秒，5分钟，12小时，7天，1年），因此时间序列可以作为离散时间数据进行分析处理。研究时间序列数据的意义在于现实中，往往需要研究某个事物其随时间发展变化的规律。这就需要通过研究该事物过去发展的历史记录，以得到其自身发展的规律。 ## 回归分析代写 多元回归分析渐进（Multiple Regression Analysis Asymptotics）属于计量经济学领域，主要是一种数学上的统计分析方法，可以分析复杂情况下各影响因素的数学关系，在自然科学、社会和经济学等多个领域内应用广泛。 ## MATLAB代写 MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。 ## 物理代写|统计力学代写Statistical mechanics代考|PHYSICS7546 如果你也在 怎样代写统计力学Statistical mechanics这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。 统计力学是一个数学框架，它将统计方法和概率理论应用于大型微观实体的集合。它不假设或假定任何自然法则，而是从这种集合体的行为来解释自然界的宏观行为。 statistics-lab™ 为您的留学生涯保驾护航 在代写统计力学Statistical mechanics方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的统计Statistics代写服务。我们的专家在代写统计力学Statistical mechanics代写方面经验极为丰富，各种代写统计力学Statistical mechanics相关的作业也就用不着说。 我们提供的统计力学Statistical mechanics及其相关学科的代写，服务范围广, 其中包括但不限于: • Statistical Inference 统计推断 • Statistical Computing 统计计算 • Advanced Probability Theory 高等概率论 • Advanced Mathematical Statistics 高等数理统计学 • (Generalized) Linear Models 广义线性模型 • Statistical Machine Learning 统计机器学习 • Longitudinal Data Analysis 纵向数据分析 • Foundations of Data Science 数据科学基础 ## 物理代写|统计力学代写Statistical mechanics代考|Wave packet symmetrization and overlap A fundamental axiom of quantum mechanics is that the wave function must be either fully symmetric (bosons) or fully anti-symmetric (fermions) with respect to interchange of identical particles (Messiah 1961, Merzbacher 1970). For the present wave packets, the symmetrized form is$$
\begin{aligned}
\zeta_{\Gamma}^{\pm}(\mathbf{r}) & \equiv \frac{1}{\sqrt{N ! \chi_{\Gamma}^{\pm}}} \sum_{\hat{\mathrm{P}}}(\pm 1)^{p} \zeta_{\Gamma}(\hat{\mathrm{P}} \mathbf{r}) \
& \equiv \frac{1}{\sqrt{N ! \chi_{\Gamma}^{\pm}}} \sum_{\hat{\mathrm{P}}}(\pm 1)^{p} \zeta_{\hat{\mathrm{P}} \mathrm{\Gamma}}(\mathbf{r}) .
\end{aligned}
$$The meaning of particle permutation can be seen from the fact that a vector is an ordered set. In the present case the first element of the vector of coordinates, or of the vector of position-momentum labels, is associated with the first particle, the second element with the second particle, etc. Hence the particle permutator \hat{\mathrm{P}} can be applied to one vector relative to the other. In the above expression for the symmetrized wave packet, the sum is over all N ! permutations of the N particles. Recall that we sometimes write the combined position and momentum labels as \boldsymbol{\Gamma} \equiv{\mathbf{q}, \mathbf{p}}. Here and below p(\hat{\mathrm{P}}) is the number of pair transpositions that comprise the permutation operator \hat{\mathrm{P}} (or simply their parity). The plus sign is for bosons and the minus sign is for fermions. By inspection one sees that the symmetrized wave functions show the mandated behavior for bosons and fermions under particle interchange,$$
\zeta_{\Gamma}^{\pm}(\hat{P} \mathbf{r})=(\pm 1)^{p} \zeta_{\Gamma}^{\pm}(\mathbf{r}) .
\end{aligned}
$$The so-called dimer symmetrization or overlap factor consists of the inner product of the original and the transposed wave function, \chi_{j k}^{\pm,(2)} \equiv \pm\left\langle\zeta_{\boldsymbol{\Gamma}}\left(\hat{\mathbf{P}}{j k} \mathbf{r}\right) \mid \zeta{\boldsymbol{\Gamma}}(\mathbf{r})\right\rangle =\pm\left\langle\zeta_{\Gamma_{j}}^{(1)}\left(\mathbf{r}{k}\right) \zeta{\mathbf{\Gamma}{k}}^{(1)}\left(\mathbf{r}{j}\right) \mid \zeta_{\Gamma_{j}}^{(1)}\left(\mathbf{r}{j}\right) \zeta{\mathbf{r}{k}}^{(1)}\left(\mathbf{r}{k}\right)\right\rangle =\pm\left|\left\langle\zeta_{\Gamma_{j}}^{(1)} \mid \zeta_{\Gamma_{k}}^{(1)}\right\rangle\right|^{2} =\frac{\pm 1}{\left(2 \pi \xi^{2}\right)^{3}} \mid \int \mathrm{d} \mathbf{r}{j} e^{-\left(\mathbf{r}{j}-\mathbf{q}{k}\right)^{2} / 4 \xi^{2}} e^{\mathbf{p}{k}-\left(\mathbf{r} /-\mathbf{q}{k}\right) / / \mathrm{in}} \times\left. e^{-\left(\mathbf{r}{j}-\mathbf{q}{j}\right)^{2} / 4 \xi^{2}} e^{-\mathbf{p}{j}-\left(\mathbf{r}{j}-\mathbf{q}{j}\right) / i^{\prime}}\right|^{2} =\pm \exp \left{\frac{-1}{4 \xi^{2}}\left(\mathbf{q}{k}-\mathbf{q}{j}\right)^{2}-\frac{\xi^{2}}{\hbar^{2}}\left(\mathbf{p}{k}-\mathbf{p}{j}\right)^{2}\right} . The second equality follows because the unpermuted single-particle wave packets are normalized and so their respective inner product each gives a factor of unity. The third equality follows because what remains in the product of two integrals over the dummy variables \mathbf{r}{j} and \mathbf{r}{k}, respectively, and these integrals are the complex conjugate of each other. The final equality shows that for the general wave packet the dimer overlap factor is evidently an un-normalized Gaussian in position and momentum that ties the two particles together. ## 统计力学代考 ## 物理代写|统计力学代写Statistical mechanics代考|Wave packet symmetrization and overlap 量子力学的一个基本公理是，对于相同粒子的交换，波函数必须是完全对称的（玻色子) 或完全反对 称的 (费米子) (Messiah 1961，Merzbacher 1970）。对于目前的波包，对称形式是$$
\zeta_{\Gamma}^{\pm}(\mathbf{r}) \equiv \frac{1}{\sqrt{N ! \chi_{\Gamma}^{\pm}}} \sum_{\hat{\mathrm{P}}}(\pm 1)^{p} \zeta_{\Gamma}(\hat{\mathrm{P}} \mathbf{r}) \equiv \frac{1}{\sqrt{N ! \chi_{\Gamma}^{\pm}}} \sum_{\hat{\mathrm{P}}}(\pm 1)^{p} \zeta_{\hat{\mathrm{P}}}(\mathbf{r}) .
$$从向量是有序集合这一事实可以看出粒子置换的意义。在本例中，坐标向量或位置动量标签向量的第 一个元素与第一个粒子相关联，第二个元素与第二个粒子相关联，等等。因此，粒子置换器P可以应 用于相对于另一个向量的一个向量。 在对称波包的上述表达式中，总和超过了所有 N ! 的排列 N 粒子。回想一下，我们有时将组合的位置 和动量标签写为 \boldsymbol{\Gamma} \equiv \mathbf{q}, \mathbf{p} \cdot 这里和下面 p(\hat{\mathrm{P}}) 是组成置换算子的对换位的数量 \hat{\mathrm{P}} (或只是他们的平 价）。加号代表玻色子，减号代表费米子。 通过检查可以看出，对称波函数显示了粒子交换下玻色子和费米子的强制行为，$$
\zeta_{\Gamma}^{\pm}(\hat{P} \mathbf{r})=(\pm 1)^{p} \zeta_{\Gamma}^{\pm}(\mathbf{r}) .
$$## 物理代写|统计力学代写Statistical mechanics代考| Pair transposition 在探索对称因子的一般性质之前，可能值得用一个简单的例子来说明粒子排列的性质。 因为波函数是单个粒子波包的乘积，所以最简单的方法是关注单对换位，因为所有排列都可以分解为 连续的对换位。让 \hat{P} j k 转置粒子 j 和 k ，以便$$
\zeta \Gamma\left(\hat{\mathbf{P}}{j k \mathbf{r}}\right)=\zeta \Gamma{1} \ldots \Gamma_{j} \ldots \Gamma_{k} \ldots(\mathbf{r} 1 \ldots \mathbf{r} k \ldots \mathbf{r} j \ldots \ldots)=\zeta \Gamma_{1}^{(1)}(\mathbf{r} 1) \ldots \zeta \Gamma_{j}^{(1)}(\mathbf{r} k)^{\prime}
$$所谓二聚体对称或重坚因子由原始波函数和转置波函数的内积组成， \chi_{j k}^{\pm,(2)} \equiv \pm\left\langle\zeta_{\boldsymbol{\Gamma}}(\hat{\mathbf{P}} j k \mathbf{r}) \mid \zeta \boldsymbol{\Gamma}(\mathbf{r})\right\rangle =\pm\left\langle\zeta_{\Gamma_{j}}^{(1)}(\mathbf{r} k) \zeta \mathbf{\Gamma} k^{(1)}(\mathbf{r} j) \mid \zeta_{\Gamma_{j}}^{(1)}(\mathbf{r} j) \zeta \mathbf{r} k^{(1)}(\mathbf{r} k)\right\rangle =\pm\left|\left\langle\zeta_{\Gamma_{j}}^{(1)} \mid \zeta_{\Gamma_{k}}^{(1)}\right\rangle\right|^{2} =\frac{\pm 1}{\left(2 \pi \xi^{2}\right)^{3}}\left|\int \mathrm{d} \mathbf{r} j e^{-(\mathbf{r} j-\mathbf{q} k)^{2} / 4 \xi^{2}} e^{\mathbf{p} k-(\mathbf{r} /-\mathbf{q} k) / / \mathrm{in}} \times e^{-(\mathbf{r} j-\mathbf{q} j)^{2} / 4 \xi^{2}} e^{-\mathbf{p} j-(\mathbf{r} j-\mathbf{q} j) / i^{t}}\right|^{2} 第二个等式是因为末置换的单粒子波包被归一化，因此它们各自的内积都给出了一个统一因子。第三 个等式紧随其后，因为在虚拟变量上的两个积分的乘积中剩下的是什么 \mathrm{r} j 和 \mathrm{r} k ，分别，并且这些积分 是彼此的复共轭。最后的等式表明，对于一般波包，二聚体重疍因子显然是将两个粒子联系在一起的 位置和动量的非归一化高斯。 统计代写请认准statistics-lab™. statistics-lab™为您的留学生涯保驾护航。 ## 金融工程代写 金融工程是使用数学技术来解决金融问题。金融工程使用计算机科学、统计学、经济学和应用数学领域的工具和知识来解决当前的金融问题，以及设计新的和创新的金融产品。 ## 非参数统计代写 非参数统计指的是一种统计方法，其中不假设数据来自于由少数参数决定的规定模型；这种模型的例子包括正态分布模型和线性回归模型。 ## 广义线性模型代考 广义线性模型（GLM）归属统计学领域，是一种应用灵活的线性回归模型。该模型允许因变量的偏差分布有除了正态分布之外的其它分布。 术语 广义线性模型（GLM）通常是指给定连续和/或分类预测因素的连续响应变量的常规线性回归模型。它包括多元线性回归，以及方差分析和方差分析（仅含固定效应）。 ## 有限元方法代写 有限元方法（FEM）是一种流行的方法，用于数值解决工程和数学建模中出现的微分方程。典型的问题领域包括结构分析、传热、流体流动、质量运输和电磁势等传统领域。 有限元是一种通用的数值方法，用于解决两个或三个空间变量的偏微分方程（即一些边界值问题）。为了解决一个问题，有限元将一个大系统细分为更小、更简单的部分，称为有限元。这是通过在空间维度上的特定空间离散化来实现的，它是通过构建对象的网格来实现的：用于求解的数值域，它有有限数量的点。边界值问题的有限元方法表述最终导致一个代数方程组。该方法在域上对未知函数进行逼近。[1] 然后将模拟这些有限元的简单方程组合成一个更大的方程系统，以模拟整个问题。然后，有限元通过变化微积分使相关的误差函数最小化来逼近一个解决方案。 tatistics-lab作为专业的留学生服务机构，多年来已为美国、英国、加拿大、澳洲等留学热门地的学生提供专业的学术服务，包括但不限于Essay代写，Assignment代写，Dissertation代写，Report代写，小组作业代写，Proposal代写，Paper代写，Presentation代写，计算机作业代写，论文修改和润色，网课代做，exam代考等等。写作范围涵盖高中，本科，研究生等海外留学全阶段，辐射金融，经济学，会计学，审计学，管理学等全球99%专业科目。写作团队既有专业英语母语作者，也有海外名校硕博留学生，每位写作老师都拥有过硬的语言能力，专业的学科背景和学术写作经验。我们承诺100%原创，100%专业，100%准时，100%满意。 ## 随机分析代写 随机微积分是数学的一个分支，对随机过程进行操作。它允许为随机过程的积分定义一个关于随机过程的一致的积分理论。这个领域是由日本数学家伊藤清在第二次世界大战期间创建并开始的。 ## 时间序列分析代写 随机过程，是依赖于参数的一组随机变量的全体，参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现，其时间序列是一组按照时间发生先后顺序进行排列的数据点序列。通常一组时间序列的时间间隔为一恒定值（如1秒，5分钟，12小时，7天，1年），因此时间序列可以作为离散时间数据进行分析处理。研究时间序列数据的意义在于现实中，往往需要研究某个事物其随时间发展变化的规律。这就需要通过研究该事物过去发展的历史记录，以得到其自身发展的规律。 ## 回归分析代写 多元回归分析渐进（Multiple Regression Analysis Asymptotics）属于计量经济学领域，主要是一种数学上的统计分析方法，可以分析复杂情况下各影响因素的数学关系，在自然科学、社会和经济学等多个领域内应用广泛。 ## MATLAB代写 MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。 ## 物理代写|统计力学代写Statistical mechanics代考|PHYS3034 如果你也在 怎样代写统计力学Statistical mechanics这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。 统计力学是一个数学框架，它将统计方法和概率理论应用于大型微观实体的集合。它不假设或假定任何自然法则，而是从这种集合体的行为来解释自然界的宏观行为。 statistics-lab™ 为您的留学生涯保驾护航 在代写统计力学Statistical mechanics方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的统计Statistics代写服务。我们的专家在代写统计力学Statistical mechanics代写方面经验极为丰富，各种代写统计力学Statistical mechanics相关的作业也就用不着说。 我们提供的统计力学Statistical mechanics及其相关学科的代写，服务范围广, 其中包括但不限于: • Statistical Inference 统计推断 • Statistical Computing 统计计算 • Advanced Probability Theory 高等概率论 • Advanced Mathematical Statistics 高等数理统计学 • (Generalized) Linear Models 广义线性模型 • Statistical Machine Learning 统计机器学习 • Longitudinal Data Analysis 纵向数据分析 • Foundations of Data Science 数据科学基础 ## 物理代写|统计力学代写Statistical mechanics代考|Wave packets as eigenfunctions in the classical limit The primary goal here is to show how to get from the quantum picture to classical statistical mechanics, which is of course formulated in the classical phase space of the particles’ positions and momenta. To this end we use wave packets because they are localized simultaneously in position and momentum. Some care must be taken with using these as a basis, as there are issues with their orthogonality and completeness. Also the meaning of simultaneous localization must be reconciled with the Heisenberg uncertainty principle. Consider a system consisting of N particles in three dimensions, with position representation coordinates \mathbf{r}=\left{\mathbf{r}{1}, \mathbf{r}{2}, \ldots, \mathbf{r}{N}\right}, \mathbf{r}{j}=\left{r_{j x}, r_{j y}, r_{j z}\right}, j=1,2, \ldots, N. Define analogous vectors for the position label \mathbf{q}, and the momentum label \mathbf{p}. It will sometimes be convenient to write the combined labels as \mathbf{\Gamma} \equiv{\mathbf{q}, \mathbf{p}}. The representation coordinates \mathbf{r} belong to the real continuum. The labels are discretized, for example q_{j \alpha}=\ell_{\mathrm{q}, j \alpha} \Delta_{\mathrm{q}} and p_{j a}=\ell_{\mathrm{p}, j \alpha} \Delta_{\mathrm{p}}, with the \ell_{\mathrm{q}} and \ell_{\mathrm{p}} being integers. Below \Gamma and \ell are used interchangeably to label the system state. The meaning of position and momentum labels emerges from the following analysis. At this stage we do not need to be more precise about the grid spacing or the system size. Messiah (1961, chapter V, section 11) insists that in order for the momentum operator to be Hermitian periodic boundary conditions must be imposed on all wave functions, and discrete momentum eigenvalues must have spacing \Delta_{\mathrm{p}}=2 \pi \hbar / L where I. is the system edge length. This is true if the wave function does not go to zero at the boundaries. In any case, here we do not explicitly use this (but we consistently do so in later chapters), but instead observe that for a macroscopic system, L \rightarrow \infty, the present grid spacing could be made an integer multiple of this. Spin could be included in the set of commuting dynamical variables, with \mathbf{x}{j}=\left{\mathbf{r}{j}, \sigma_{j}\right}, where \sigma_{j} \in{-S,-S+1, \ldots, S} is the z-component of the spin of particle j. See Messiah (1961, section 14.1), or Merzbacher (1970, section 20.5), or section 6.4 below. However, we do not include spin in the present analysis. ## 物理代写|统计力学代写Statistical mechanics代考| Eigenfunctions The probability amplitude in the position representation is$$
\zeta_{\mathrm{q}, \mathrm{p}}(\mathbf{r})^{*} \zeta_{\mathrm{q}, \mathrm{p}}(\mathbf{r})=\frac{1}{C^{2}} e^{-(\mathbf{r}-\mathbf{q})(\mathbf{r}-\mathbf{q}) / 2 \xi^{2}} .
$$This is a Gaussian of width \xi (per particle, per direction), peaked at the position label \mathbf{q}. Similarly in the momentum representation, the probability amplitude has width \hbar / 2 \xi and is peaked at the momentum label p. To within an error of these magnitudes, the minimum uncertainty wave function is approximately a simultaneous eigenfunction of the position and momentum operators,$$
\hat{\mathbf{q}} \zeta_{\mathbf{q}, \mathbf{p}}(\mathbf{r})=\mathbf{r} \zeta_{\mathbf{q}, \mathrm{p}}(\mathbf{r}) \approx \mathbf{q} \zeta_{\mathbf{q}, \mathbf{p}}(\mathbf{r}),
$$and$$
\hat{\mathbf{p}} \zeta_{\mathrm{q}, \mathrm{p}}(\mathbf{r})=\left[\frac{\mathrm{i} \hbar}{2 \xi^{2}}(\mathbf{r}-\mathbf{q})+\mathbf{p}\right] \zeta_{\mathrm{q}, \mathrm{p}}(\mathbf{r}) \approx \mathbf{p} \zeta_{\mathrm{q}, \mathrm{p}}(\mathbf{r}) .
$$(Recall that the momentum operator is \hat{\mathbf{p}}=-i \hbar \nabla_{\mathbf{r}}.) Since the probability amplitude is sharply peaked about {\mathbf{q}, \mathbf{p}}, the approximation in these is to neglect contributions \mathcal{O}(\xi) and \mathcal{O}(\hbar / 2 \xi), respectively. Because the wave packet is an approximate simultaneous position and momentum eigenfunction, for any sufficiently slowly varying phase function one can write \int(\hat{\mathbf{q}}, \hat{\mathbf{p}}) \zeta_{\mathbf{q}, \mathbf{p}}(\mathbf{r}) \approx f(\mathbf{q}, \mathbf{p}) \zeta_{\mathbf{q}, \mathbf{p}}(\mathbf{r}). In particular, the wave packet is an approximate energy eigenfunction,$$
\hat{H}(\mathbf{r}) \zeta_{\mathbf{q}, \mathbf{p}}(\mathbf{r}) \equiv H(\hat{\mathbf{q}}, \hat{\mathbf{p}}) \zeta_{\mathbf{q}, \mathbf{p}}(\mathbf{r}) \approx H(\mathbf{q}, \mathbf{p}) \zeta_{\mathbf{q}, \mathbf{p}}(\mathbf{r}) .
$$The eigenvalue is the classical Hamiltonian energy function of phase space, which is usually split into kinetic and potential energies,$$
H(\mathbf{q}, \mathbf{p})=\mathcal{K}(\mathbf{p})+U(\mathbf{q}), \quad \mathcal{K}(\mathbf{p})=\frac{p^{2}}{2 m}=\frac{1}{2 m} \sum_{j, \alpha} p_{j \alpha}^{2} .
$$## 统计力学代考 ## 物理代写|统计力学代写Statistical mechanics代考|Wave packets as eigenfunctions in the classical limit 这里的主要目标是展示如何从量子图像到经典统计力学，这当然是在粒子位置和动量的经典相空间中制定的。为 此，我们使用波包，因为它们同时定位在位置和动量上。使用这些作为基础时必须小心谨慎，因为它们的正交性 和完整性存在问题。同时定位的含义也必须与海森堡测不准原理相协调。 考虑一个由以下组成的系统 N 三个维度的粒子，具有位置表示坐标 . 为位置标签定义类似向量 \mathbf{q}, 和动量标签 \mathbf{p}. 有时将组合标签写为 \boldsymbol{\Gamma} \equiv \mathbf{q}, \mathbf{p}. 表示坐标 \mathbf{r} 属于实相。标签是离散 的，例如 q_{j \alpha}=\ell_{\mathrm{q}, j \alpha} \Delta_{\mathrm{q}} 和 p_{j a}=\ell_{\mathrm{p}, j \alpha} \Delta_{\mathrm{p}}, 与 \ell_{\mathrm{q}} 和 \ell_{\mathrm{p}} 是整数。以下 \Gamma 和 \ell 可以互换使用来标记系统状态。位置和 动量标签的含义来自以下分析。 在这个阶段，我们不需要更精确的网格间距或系统大小。Messiah（1961 年，第五章，第 11 节) 坚持认为，为 了使动量算子成为厄米特周期边界条件，必须对所有波函数施加周期性边界条件，并且离散动量特征值必须具有 间距 \Delta_{\mathrm{p}}=2 \pi \hbar / L 在哪里 I. 是系统边长。如果波函数在边界处不为零，这是正确的。无论如何，这里我们没有 明确地使用它（但我们在后面的章节中一直这样做），而是观察到对于宏观系统， L \rightarrow \infty ，现在的网格间距可 以是这个的整数倍。 \sigma_{j} \in-S,-S+1, \ldots, S 是个 z-粒子 \mathrm{j} 的自旋分量。见 Messiah (1961， section 14.1), or Merzbacher (1970， section 20.5), or section6.4以下。但是，我们在本分析中不包括自旋。 ## 物理代写|统计力学代写Statistical mechanics代考| Eigenfunctions 位置表示中的概率幅度为$$
\zeta_{\mathrm{q}, \mathrm{p}}(\mathbf{r})^{*} \zeta_{\mathrm{q}, \mathrm{p}}(\mathbf{r})=\frac{1}{C^{2}} e^{-(\mathbf{r}-\mathbf{q})(\mathbf{r}-\mathbf{q}) / 2 \xi^{2}}
$$这是宽度的高斯 \xi (每个粒子，每个方向)，在位置标签处达到峰值q. 类似地，在动量表示中，概率幅具有宽度 \hbar / 2 \xi 并且在动量标签 \mathrm{p} 处达到峰值。在这些量级的误差范围内，最小不确定性波函数近似为位置和动量算子的同 时特征函数，$$
\hat{\mathbf{q}} \zeta_{\mathbf{q}, \mathbf{p}}(\mathbf{r})=\mathbf{r} \zeta_{\mathbf{q}, \mathbf{p}}(\mathbf{r}) \approx \mathbf{q} \zeta_{\mathbf{q}, \mathbf{p}}(\mathbf{r})

\hat{\mathbf{p}} \zeta_{\mathrm{q}, \mathrm{p}}(\mathbf{r})=\left[\frac{\mathrm{i} \hbar}{2 \xi^{2}}(\mathbf{r}-\mathbf{q})+\mathbf{p}\right] \zeta_{\mathrm{q}, \mathrm{p}}(\mathbf{r}) \approx \mathbf{p} \zeta_{\mathrm{q}, \mathrm{p}}(\mathbf{r})
$$(回想一下，动量算子是 \hat{\mathbf{p}}=-i \hbar \nabla_{\mathbf{r}}.) 由于概率幅度在大约 \mathbf{q}, \mathbf{p} ，其中的近似值是忽略贡献 \mathcal{O}(\xi) 和 \mathcal{O}(\hbar / 2 \xi) ，分别。 因为波包是一个近似的同时位置和动量特征函数，对于任何足够缓慢变化的相位函数，我们可以写出 \int(\hat{\mathbf{q}}, \hat{\mathbf{p}}) \zeta_{\mathbf{q}, \mathbf{p}}(\mathbf{r}) \approx f(\mathbf{q}, \mathbf{p}) \zeta_{\mathbf{q}, \mathbf{p}}(\mathbf{r}). 特别地，波包是一个近似的能量特征函数，$$
\hat{H}(\mathbf{r}) \zeta_{\mathbf{q}, \mathbf{p}}(\mathbf{r}) \equiv H(\hat{\mathbf{q}}, \hat{\mathbf{p}}) \zeta_{\mathbf{q}, \mathbf{p}}(\mathbf{r}) \approx H(\mathbf{q}, \mathbf{p}) \zeta_{\mathbf{q}, \mathbf{p}}(\mathbf{r})
$$特征值是相空间的经典哈密顿能量函数，通常分为动能和势能，$$
H(\mathbf{q}, \mathbf{p})=\mathcal{K}(\mathbf{p})+U(\mathbf{q}), \quad \mathcal{K}(\mathbf{p})=\frac{p^{2}}{2 m}=\frac{1}{2 m} \sum_{j, \alpha} p_{j \alpha}^{2}
$$统计代写请认准statistics-lab™. statistics-lab™为您的留学生涯保驾护航。 ## 金融工程代写 金融工程是使用数学技术来解决金融问题。金融工程使用计算机科学、统计学、经济学和应用数学领域的工具和知识来解决当前的金融问题，以及设计新的和创新的金融产品。 ## 非参数统计代写 非参数统计指的是一种统计方法，其中不假设数据来自于由少数参数决定的规定模型；这种模型的例子包括正态分布模型和线性回归模型。 ## 广义线性模型代考 广义线性模型（GLM）归属统计学领域，是一种应用灵活的线性回归模型。该模型允许因变量的偏差分布有除了正态分布之外的其它分布。 术语 广义线性模型（GLM）通常是指给定连续和/或分类预测因素的连续响应变量的常规线性回归模型。它包括多元线性回归，以及方差分析和方差分析（仅含固定效应）。 ## 有限元方法代写 有限元方法（FEM）是一种流行的方法，用于数值解决工程和数学建模中出现的微分方程。典型的问题领域包括结构分析、传热、流体流动、质量运输和电磁势等传统领域。 有限元是一种通用的数值方法，用于解决两个或三个空间变量的偏微分方程（即一些边界值问题）。为了解决一个问题，有限元将一个大系统细分为更小、更简单的部分，称为有限元。这是通过在空间维度上的特定空间离散化来实现的，它是通过构建对象的网格来实现的：用于求解的数值域，它有有限数量的点。边界值问题的有限元方法表述最终导致一个代数方程组。该方法在域上对未知函数进行逼近。[1] 然后将模拟这些有限元的简单方程组合成一个更大的方程系统，以模拟整个问题。然后，有限元通过变化微积分使相关的误差函数最小化来逼近一个解决方案。 tatistics-lab作为专业的留学生服务机构，多年来已为美国、英国、加拿大、澳洲等留学热门地的学生提供专业的学术服务，包括但不限于Essay代写，Assignment代写，Dissertation代写，Report代写，小组作业代写，Proposal代写，Paper代写，Presentation代写，计算机作业代写，论文修改和润色，网课代做，exam代考等等。写作范围涵盖高中，本科，研究生等海外留学全阶段，辐射金融，经济学，会计学，审计学，管理学等全球99%专业科目。写作团队既有专业英语母语作者，也有海外名校硕博留学生，每位写作老师都拥有过硬的语言能力，专业的学科背景和学术写作经验。我们承诺100%原创，100%专业，100%准时，100%满意。 ## 随机分析代写 随机微积分是数学的一个分支，对随机过程进行操作。它允许为随机过程的积分定义一个关于随机过程的一致的积分理论。这个领域是由日本数学家伊藤清在第二次世界大战期间创建并开始的。 ## 时间序列分析代写 随机过程，是依赖于参数的一组随机变量的全体，参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现，其时间序列是一组按照时间发生先后顺序进行排列的数据点序列。通常一组时间序列的时间间隔为一恒定值（如1秒，5分钟，12小时，7天，1年），因此时间序列可以作为离散时间数据进行分析处理。研究时间序列数据的意义在于现实中，往往需要研究某个事物其随时间发展变化的规律。这就需要通过研究该事物过去发展的历史记录，以得到其自身发展的规律。 ## 回归分析代写 多元回归分析渐进（Multiple Regression Analysis Asymptotics）属于计量经济学领域，主要是一种数学上的统计分析方法，可以分析复杂情况下各影响因素的数学关系，在自然科学、社会和经济学等多个领域内应用广泛。 ## MATLAB代写 MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。 ## 物理代写|力学代写mechanics代考|ENGR20004 如果你也在 怎样代写力学mechanics这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。 力学是物理学的一个分支，主要研究能量和力以及它们与物体的平衡、变形或运动的关系。 statistics-lab™ 为您的留学生涯保驾护航 在代写力学mechanics方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的统计Statistics代写服务。我们的专家在代写力学mechanics代写方面经验极为丰富，各种代写力学mechanics相关的作业也就用不着说。 我们提供的力学mechanics及其相关学科的代写，服务范围广, 其中包括但不限于: • Statistical Inference 统计推断 • Statistical Computing 统计计算 • Advanced Probability Theory 高等概率论 • Advanced Mathematical Statistics 高等数理统计学 • (Generalized) Linear Models 广义线性模型 • Statistical Machine Learning 统计机器学习 • Longitudinal Data Analysis 纵向数据分析 • Foundations of Data Science 数据科学基础 ## 物理代写|力学代写mechanics代考|The Wheatstone Bridge The Wheatstone bridge is an electrical circuit that is employed to measure an unknown electrical resistance. In our case, it is used to measure the change of the resistance a strain gage undergoes when it is subjected to strain. It consists of a constant voltage source, E_{i}, four resistors R_{1}, R_{2}, R_{3}, and R_{4} arranged in a bridge configuration (Fig. 1.5), and a readout circuit. We will relate the output voltage E_{0} to the input voltage of the bridge E_{i} using Kirchhoff’s circuit laws. Consider the bridge A B C D (Fig. 1.5). The voltage drop V_{A B} \operatorname{across} R_{1} is$$
V_{A B}=\frac{R_{1}}{R_{1}+R_{2}} E_{i}
$$Similarly, the voltage drop V_{A D} across R_{4} is$$
V_{A D}=\frac{R_{4}}{R_{3}+R_{4}} E_{i}
$$The output voltage E_{0} from the bridge is$$
E_{0}=V_{B D}=V_{A B}-V_{A D}=\frac{R_{1} R_{3}-R_{2} R_{4}}{\left(R_{1}+R_{2}\right)\left(R_{3}+R_{4}\right)} E_{i}
$$## 物理代写|力学代写mechanics代考|Strain Gage Rosettes The state of strain at a point is defined by the three strain components \varepsilon_{x x}, \varepsilon_{y y}, and \gamma_{x y} in a Cartesian system O_{x y}. The principal strains \varepsilon_{1} and \varepsilon_{2} and the principal angle \beta are determined by$$
\begin{aligned}
\varepsilon_{1} &=\frac{1}{2}\left(\varepsilon_{x x}+\varepsilon_{y y}\right)+\frac{1}{2} \sqrt{\left(\varepsilon_{x x}-\varepsilon_{y y}\right)^{2}+\gamma_{x y}^{2}} \
\varepsilon_{2} &=\frac{1}{2}\left(\varepsilon_{x x}+\varepsilon_{y y}\right)-\frac{1}{2} \sqrt{\left(\varepsilon_{x x}-\varepsilon_{y y}\right)^{2}+\gamma_{x y}^{2}} \
2 \beta &=\tan ^{-1} \frac{\gamma_{x y}}{\varepsilon_{x x}-\varepsilon_{y y}}
\end{aligned}
$$Normal strains are measured by strain gages along a certain direction. The strains \varepsilon_{A}, \varepsilon_{B}, and \varepsilon_{C} along the directions A, B, and C that makes angle \beta_{A}, \beta_{B}, and \beta_{C} with the x-axis (Fig. 1.6) are given by$$
\begin{aligned}
&\varepsilon_{A}=\varepsilon_{x x} \cos ^{2} \beta_{A}+\varepsilon_{x x} \sin ^{2} \beta_{A}+\gamma_{x y} \sin \beta_{A} \cos \beta_{A} \
&\varepsilon_{B}=\varepsilon_{x x} \cos ^{2} \beta_{B}+\varepsilon_{x x} \sin ^{2} \beta_{B}+\gamma_{x y} \sin \beta_{B} \cos \beta_{B} \
&\varepsilon_{A}=\varepsilon_{x x} \cos ^{2} \beta_{C}+\varepsilon_{x x} \sin ^{2} \beta_{C}+\gamma_{x y} \sin \beta_{C} \cos \beta_{C}
\end{aligned}
$$For the determination of the state of strain at a point measurement of three normal strains along three different directions is needed. Strain gage rosettes with three gages along prescribed directions are used for this purpose. The most common rosettes are the three-element tee (Fig. 1.7a), the rectangular (Fig. 1.7b), and the delta (Fig. 1.7c) rosette. ## 力学代考 ## 物理代写|力学代写mechanics代考|The Wheatstone Bridge 惠斯通电桥是一种用于测量末知电阻的电路。在我们的例子中，它用于测量应变计在承受应变时所经历的电阻变 化。它由一个恒压源组成， E_{i} ，四个电阻 R_{1}, R_{2}, R_{3} ，和 R_{4} 安排在一个桥结构 (图1.5) ，和一个读出电路。 我们将把输出电压联系起来 E_{0} 到电桥的输入电压 E_{i} 使用基尔霍夫电路定律。考虑这座桥 A B C D (图 1.5)。电 压降 V_{A B} \operatorname{across} R_{1} 是$$
V_{A B}=\frac{R_{1}}{R_{1}+R_{2}} E_{i}
$$同样，电压降 V_{A D} 穿过 R_{4} 是$$
V_{A D}=\frac{R_{4}}{R_{3}+R_{4}} E_{i}
$$输出电压 E_{0} 从桥上是$$
E_{0}=V_{B D}=V_{A B}-V_{A D}=\frac{R_{1} R_{3}-R_{2} R_{4}}{\left(R_{1}+R_{2}\right)\left(R_{3}+R_{4}\right)} E_{i}
$$## 物理代写|力学代写mechanics代考|Strain Gage Rosettes 一个点的应变状态由三个应变分量定义 \varepsilon_{x x}, \varepsilon_{y y} ，和 \gamma_{x y} 在笛卡尔系统中 O_{x y}. 主要菌株 \varepsilon_{1} 和 \varepsilon_{2} 和主角 \beta 由$$
\varepsilon_{1}=\frac{1}{2}\left(\varepsilon_{x x}+\varepsilon_{y y}\right)+\frac{1}{2} \sqrt{\left(\varepsilon_{x x}-\varepsilon_{y y}\right)^{2}+\gamma_{x y}^{2}} \varepsilon_{2} \quad=\frac{1}{2}\left(\varepsilon_{x x}+\varepsilon_{y y}\right)-\frac{1}{2} \sqrt{\left(\varepsilon_{x x}-\varepsilon_{y y}\right)^{2}+\gamma_{x y}^{2}} 2 \beta=
$$法向应变是通过应变计沿某个方向测量的。菌株 \varepsilon_{A}, \varepsilon_{B} ，和 \varepsilon_{C} 沿葿方向 A, B ，和 C 这使得角度 \beta_{A}, \beta_{B} ，和 \beta_{C} 与 x – 轴 (图 1.6) 由下式给出$$
\varepsilon_{A}=\varepsilon_{x x} \cos ^{2} \beta_{A}+\varepsilon_{x x} \sin ^{2} \beta_{A}+\gamma_{x y} \sin \beta_{A} \cos \beta_{A} \quad \varepsilon_{B}=\varepsilon_{x x} \cos ^{2} \beta_{B}+\varepsilon_{x x} \sin ^{2} \beta_{B}+\gamma_{x y} \sin \beta_{B}


## 有限元方法代写

tatistics-lab作为专业的留学生服务机构，多年来已为美国、英国、加拿大、澳洲等留学热门地的学生提供专业的学术服务，包括但不限于Essay代写，Assignment代写，Dissertation代写，Report代写，小组作业代写，Proposal代写，Paper代写，Presentation代写，计算机作业代写，论文修改和润色，网课代做，exam代考等等。写作范围涵盖高中，本科，研究生等海外留学全阶段，辐射金融，经济学，会计学，审计学，管理学等全球99%专业科目。写作团队既有专业英语母语作者，也有海外名校硕博留学生，每位写作老师都拥有过硬的语言能力，专业的学科背景和学术写作经验。我们承诺100%原创，100%专业，100%准时，100%满意。

## MATLAB代写

MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。