月度归档: 2023 年 8 月

数学代写|有限元方法代写Finite Element Method代考|GENG5514

如果你也在 怎样代写有限元方法finite differences method 这个学科遇到相关的难题,请随时右上角联系我们的24/7代写客服。有限元方法finite differences method领域中所有的物理系统都可以用边界/初值问题来表示。有限元法属于变分法的一般范畴。

有限元方法finite differences method是一类通过近似有限差分导数来求解微分方程的数值技术。空间域和时间间隔(如果适用)都被离散化,或者被分解成有限数量的步骤,并且这些离散点的解的值通过求解包含有限差分和邻近点的值的代数方程来近似。

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数学代写|有限元方法代写Finite Element Method代考|GENG5514

数学代写|有限元方法代写Finite Element Method代考|Generalized Hooke’s law for isotropic materials with symmetric stress and strain tensors

In case the material is elastically isotropic and the stress and strain tensors are symmetric the material behavior can be characterized with two material constants,
E: Elastic modulus or Young’s modulus
v: Poisson’s ratio
For a three-dimensional problem, it can be shown that the following relationships exist between the stresses and strains,
$$
\begin{aligned}
\varepsilon_{x x} & =\frac{1}{E}\left[\sigma_{x x}-v\left(\sigma_{y y}+\sigma_{z z}\right)\right] \
\varepsilon_{y y} & =\frac{1}{E}\left[\sigma_{y y}-v\left(\sigma_{z z}+\sigma_{x x}\right)\right] \
\varepsilon_{z z} & =\frac{1}{E}\left[\sigma_{z z}-v\left(\sigma_{x x}+\sigma_{y y}\right)\right] \
\tau_{x y} & =G \gamma_{x y} \
\tau_{y z} & =G \gamma_{y z} \
\tau_{z x} & =G \gamma_{z x}
\end{aligned}
$$
where shear modulus $G=E / 2(1+v)$.

Note that Eq. (2.61a) can be inverted and expressed as follows:
$$
\begin{aligned}
\sigma_{x x} & =\lambda\left(\varepsilon_{x x}+\varepsilon_{y y}+\varepsilon_{z z}\right)+2 \mu \varepsilon_{x x} \
\sigma_{y y} & =\lambda\left(\varepsilon_{x x}+\varepsilon_{y y}+\varepsilon_{z z}\right)+2 \mu \varepsilon_{y y} \
\sigma_{z z} & =\lambda\left(\varepsilon_{x x}+\varepsilon_{y y}+\varepsilon_{z z}\right)+2 \mu \varepsilon_{z z} \
\tau_{x y} & =\mu \gamma_{x y} \
\tau_{y z} & =\mu \gamma_{y z} \
\tau_{z x} & =\mu \gamma_{z x}
\end{aligned}
$$
where, the Lamé constants are defined as follows:
$$
\begin{aligned}
& \lambda=\frac{v E}{(1+v)(1-2 v)} \
& \mu=G
\end{aligned}
$$

数学代写|有限元方法代写Finite Element Method代考|Effects of initial stress/strain and thermal strain

Thermal stress in a one-dimensional problem: Consider a long and slender bar of length $L$ and initial temperature $T^{(0)}$. If the temperature of the bar is changed by $\Delta T$, material points in the bar would experience thermal strain proportional to the temperature change,
$$
\varepsilon^{(t h)}=\alpha \Delta T
$$
the proportionality constant $\alpha$ is a material property known as the coefficient of thermal expansion with units of $\mathrm{K}^{-1}$ or $\left({ }^{\circ} \mathrm{C}\right)^{-1}$. If the bar is not constrained on its ends, its length will change by an amount,
$$
\Delta L=\int_0^L \alpha \Delta T d x
$$
but no internal stress will develop.

On the other hand if both ends of the bar are constrained, internal forces and hence stress will develop in the bar. If such constraint conditions exist, the thermal stress in the bar can be found from Hooke’s law as follows:
$$
\sigma^{(t h)}=E \alpha \Delta T
$$
Next, consider a constrained bar subjected to external forces and change of temperature. The total strain in this bar can be found by using the superposition of the mechanical component of the strain and the thermal strain,
$$
\varepsilon=\frac{\sigma}{E}+\varepsilon^{(t h)}=\frac{\sigma}{E}+\alpha \Delta T
$$
The inverse of this relation gives the corresponding total stress,
$$
\sigma=E(\varepsilon-\alpha \Delta T)
$$
Generalized stress-strain relations with thermal effects: For materials with isotropic material properties temperature change only causes normal strain in the material. The stress-strain relations for a three-dimensional isotropic material subjected to a temperature change $\Delta T$ are expressed as follows [8]:
$$
\begin{aligned}
\varepsilon_{x x}-\alpha \Delta T & =\frac{1}{E}\left[\sigma_{x x}-v\left(\sigma_{y y}+\sigma_{z z}\right)\right] \
\varepsilon_{y y}-\alpha \Delta T & =\frac{1}{E}\left[\sigma_{y y}-v\left(\sigma_{z z}+\sigma_{x x}\right)\right] \
\varepsilon_{z z}-\alpha \Delta T & =\frac{1}{E}\left[\sigma_{z z}-v\left(\sigma_{x x}+\sigma_{y y}\right)\right] \
\gamma_{x y} & =\frac{\tau_{x y}}{G} \
\gamma_{y z} & =\frac{\tau_{y z}}{G} \
\gamma_{z x} & =\frac{\tau_{z x}}{G}
\end{aligned}
$$

数学代写|有限元方法代写Finite Element Method代考|GENG5514

有限元方法代考

数学代写|有限元方法代写Finite Element Method代考|Generalized Hooke’s law for isotropic materials with symmetric stress and strain tensors

如果材料是弹性各向同性的,并且应力和应变张量是对称的,则材料的行为可以用两个材料常数来表征:
E:弹性模量或杨氏模量
v:泊松比
对于三维问题,可以证明应力和应变之间存在如下关系:
$$
\begin{aligned}
\varepsilon_{x x} & =\frac{1}{E}\left[\sigma_{x x}-v\left(\sigma_{y y}+\sigma_{z z}\right)\right] \
\varepsilon_{y y} & =\frac{1}{E}\left[\sigma_{y y}-v\left(\sigma_{z z}+\sigma_{x x}\right)\right] \
\varepsilon_{z z} & =\frac{1}{E}\left[\sigma_{z z}-v\left(\sigma_{x x}+\sigma_{y y}\right)\right] \
\tau_{x y} & =G \gamma_{x y} \
\tau_{y z} & =G \gamma_{y z} \
\tau_{z x} & =G \gamma_{z x}
\end{aligned}
$$
式中剪切模量$G=E / 2(1+v)$。

注意,Eq. (2.61a)可以反向表示为:
$$
\begin{aligned}
\sigma_{x x} & =\lambda\left(\varepsilon_{x x}+\varepsilon_{y y}+\varepsilon_{z z}\right)+2 \mu \varepsilon_{x x} \
\sigma_{y y} & =\lambda\left(\varepsilon_{x x}+\varepsilon_{y y}+\varepsilon_{z z}\right)+2 \mu \varepsilon_{y y} \
\sigma_{z z} & =\lambda\left(\varepsilon_{x x}+\varepsilon_{y y}+\varepsilon_{z z}\right)+2 \mu \varepsilon_{z z} \
\tau_{x y} & =\mu \gamma_{x y} \
\tau_{y z} & =\mu \gamma_{y z} \
\tau_{z x} & =\mu \gamma_{z x}
\end{aligned}
$$
其中,lam常数定义如下:
$$
\begin{aligned}
& \lambda=\frac{v E}{(1+v)(1-2 v)} \
& \mu=G
\end{aligned}
$$

数学代写|有限元方法代写Finite Element Method代考|Effects of initial stress/strain and thermal strain

一维问题中的热应力:考虑一根长度为$L$,初始温度为$T^{(0)}$的细长杆。如果杆的温度变化$\Delta T$,则杆中的材料点将经历与温度变化成正比的热应变。
$$
\varepsilon^{(t h)}=\alpha \Delta T
$$
比例常数$\alpha$是一种材料性质,称为热膨胀系数,单位为$\mathrm{K}^{-1}$或$\left({ }^{\circ} \mathrm{C}\right)^{-1}$。如果棒材的两端不受约束,它的长度会发生一定的变化,
$$
\Delta L=\int_0^L \alpha \Delta T d x
$$
但不会产生内应力。

另一方面,如果杆的两端都受到约束,则内力和应力将在杆中产生。在此约束条件存在的情况下,由胡克定律可求出棒材内的热应力:
$$
\sigma^{(t h)}=E \alpha \Delta T
$$
接下来,考虑受外力和温度变化作用的约束杆。该杆的总应变可通过应变的机械分量和热应变的叠加得到。
$$
\varepsilon=\frac{\sigma}{E}+\varepsilon^{(t h)}=\frac{\sigma}{E}+\alpha \Delta T
$$
这个关系的倒数给出了相应的总应力,
$$
\sigma=E(\varepsilon-\alpha \Delta T)
$$
具有热效应的广义应力-应变关系:对于具有各向同性材料性质的材料,温度变化只会引起材料的正常应变。三维各向同性材料在温度变化$\Delta T$下的应力-应变关系表示为[8]:
$$
\begin{aligned}
\varepsilon_{x x}-\alpha \Delta T & =\frac{1}{E}\left[\sigma_{x x}-v\left(\sigma_{y y}+\sigma_{z z}\right)\right] \
\varepsilon_{y y}-\alpha \Delta T & =\frac{1}{E}\left[\sigma_{y y}-v\left(\sigma_{z z}+\sigma_{x x}\right)\right] \
\varepsilon_{z z}-\alpha \Delta T & =\frac{1}{E}\left[\sigma_{z z}-v\left(\sigma_{x x}+\sigma_{y y}\right)\right] \
\gamma_{x y} & =\frac{\tau_{x y}}{G} \
\gamma_{y z} & =\frac{\tau_{y z}}{G} \
\gamma_{z x} & =\frac{\tau_{z x}}{G}
\end{aligned}
$$

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金融工程代写

金融工程是使用数学技术来解决金融问题。金融工程使用计算机科学、统计学、经济学和应用数学领域的工具和知识来解决当前的金融问题,以及设计新的和创新的金融产品。

非参数统计代写

非参数统计指的是一种统计方法,其中不假设数据来自于由少数参数决定的规定模型;这种模型的例子包括正态分布模型和线性回归模型。

广义线性模型代考

广义线性模型(GLM)归属统计学领域,是一种应用灵活的线性回归模型。该模型允许因变量的偏差分布有除了正态分布之外的其它分布。

术语 广义线性模型(GLM)通常是指给定连续和/或分类预测因素的连续响应变量的常规线性回归模型。它包括多元线性回归,以及方差分析和方差分析(仅含固定效应)。

有限元方法代写

有限元方法(FEM)是一种流行的方法,用于数值解决工程和数学建模中出现的微分方程。典型的问题领域包括结构分析、传热、流体流动、质量运输和电磁势等传统领域。

有限元是一种通用的数值方法,用于解决两个或三个空间变量的偏微分方程(即一些边界值问题)。为了解决一个问题,有限元将一个大系统细分为更小、更简单的部分,称为有限元。这是通过在空间维度上的特定空间离散化来实现的,它是通过构建对象的网格来实现的:用于求解的数值域,它有有限数量的点。边界值问题的有限元方法表述最终导致一个代数方程组。该方法在域上对未知函数进行逼近。[1] 然后将模拟这些有限元的简单方程组合成一个更大的方程系统,以模拟整个问题。然后,有限元通过变化微积分使相关的误差函数最小化来逼近一个解决方案。

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随机分析代写


随机微积分是数学的一个分支,对随机过程进行操作。它允许为随机过程的积分定义一个关于随机过程的一致的积分理论。这个领域是由日本数学家伊藤清在第二次世界大战期间创建并开始的。

时间序列分析代写

随机过程,是依赖于参数的一组随机变量的全体,参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现,其时间序列是一组按照时间发生先后顺序进行排列的数据点序列。通常一组时间序列的时间间隔为一恒定值(如1秒,5分钟,12小时,7天,1年),因此时间序列可以作为离散时间数据进行分析处理。研究时间序列数据的意义在于现实中,往往需要研究某个事物其随时间发展变化的规律。这就需要通过研究该事物过去发展的历史记录,以得到其自身发展的规律。

回归分析代写

多元回归分析渐进(Multiple Regression Analysis Asymptotics)属于计量经济学领域,主要是一种数学上的统计分析方法,可以分析复杂情况下各影响因素的数学关系,在自然科学、社会和经济学等多个领域内应用广泛。

MATLAB代写

MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中,其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括:数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发,包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统,其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题,尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题,而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问,这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展,得到了许多用户的投入。在大学环境中,它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域,MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要,工具箱允许您学习应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数(M 文件)的综合集合,可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。

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数学代写|有限元方法代写Finite Element Method代考|ENGR7961

如果你也在 怎样代写有限元方法finite differences method 这个学科遇到相关的难题,请随时右上角联系我们的24/7代写客服。有限元方法finite differences method领域中所有的物理系统都可以用边界/初值问题来表示。有限元法属于变分法的一般范畴。

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数学代写|有限元方法代写Finite Element Method代考|ENGR7961

数学代写|有限元方法代写Finite Element Method代考|Strain compatibility conditions

An elastic deformation should not cause holes in a deformable body that does not have any holes before deformation. Moreover, no material overlap should be predicted by the displacement field. The strain compatibility conditions ensure that these constraints are satisfied [7].

In a planar deformation, where $u_x=u_x(x, y), u_y=u_y(x, y)$ and $u_z=0$, consider the following combination of the strains,
$$
\frac{\partial^2 \varepsilon_{y y}}{\partial x^2}+\frac{\partial^2 \varepsilon_{x x}}{\partial y^2}-\frac{\partial^2 \gamma_{x y}}{\partial x \partial y}
$$

Using the definitions given in Eq. (2.47) we will find,
$$
\frac{\partial^3 u_y}{\partial x^2 \partial y}+\frac{\partial^3 u_x}{\partial y^2 \partial x}-\frac{\partial^2}{\partial x \partial y}\left(\frac{\partial u_y}{\partial x}+\frac{\partial u_x}{\partial y}\right)=0
$$
Thus we see that the relationship (a) must be equal to zero. This is the strain compatibility equation for a two-dimensional deformation in the $x, y$ plane, which imposes a specific relationship between the strains and the strain-displacement relationships.

For three-dimensional deformations where $u_x=u_x(x, y, z), u_y=u_y(x, y, z)$ and $u_z=u_z(x, y, z)$ there are a total of six strain compatibility conditions. These can be found as follows:
$$
\begin{aligned}
& \frac{\partial^2 \varepsilon_{y y}}{\partial x^2}+\frac{\partial^2 \varepsilon_{x x}}{\partial y^2}-\frac{\partial^2 \gamma_{x y}}{\partial x \partial y}=0 \
& \frac{\partial^2 \varepsilon_{y y}}{\partial z^2}+\frac{\partial^2 \varepsilon_{z z}}{\partial y^2}-\frac{\partial^2 \gamma_{y z}}{\partial z \partial y}=0 \
& \frac{\partial^2 \varepsilon_{z z}}{\partial x^2}+\frac{\partial^2 \varepsilon_{x x}}{\partial z^2}-\frac{\partial^2 \gamma_{z y}}{\partial x \partial z}=0 \
& 2 \frac{\partial^2 \varepsilon_{x x}}{\partial y \partial z}=\frac{\partial}{\partial x}\left(-\frac{\partial \gamma_{y z}}{\partial x}+\frac{\partial \gamma_{z x}}{\partial y}+\frac{\partial \gamma_{x y}}{\partial z}\right) \
& 2 \frac{\partial^2 \varepsilon_{y y}}{\partial z \partial x}=\frac{\partial}{\partial y}\left(-\frac{\partial \gamma_{z x}}{\partial y}+\frac{\partial \gamma_{x y}}{\partial z}+\frac{\partial \gamma_{y z}}{\partial x}\right) \
& 2 \frac{\partial^2 \varepsilon_{z z}}{\partial x \partial y}=\frac{\partial}{\partial z}\left(-\frac{\partial \gamma_{x y}}{\partial z}+\frac{\partial \gamma_{y z}}{\partial x}+\frac{\partial \gamma_{z x}}{\partial y}\right)
\end{aligned}
$$

数学代写|有限元方法代写Finite Element Method代考|Generalized Hooke’s law

In previous sections it was indicated that, in general, the stress and strain tensors at a point have nine independent components each, if we do not take into account the symmetries. Therefore, the possibility exists for all of these 18 components to be interrelated. In it most general form, the linear elastic constitutive law, also known as generalized Hooke’s law, can be expressed as follows:
$$
\sigma_{i j}=c_{i j r s} \varepsilon_{r s}
$$
where the subscripts $i, j, r, s=x, y, z$ and the coefficients $c_{i j r s}$ are empirically determined. Note that the tensor notation is used in expressing Eq. (2.57) where $\sigma$ and $\varepsilon$ are second order tensors and $c_{i j r s}$ is a fourth order tensor [7]. Repeated indices imply summation, such that for $\sigma_{x x}$ the most general form of the Hooke’s law would be,
$$
\begin{aligned}
\sigma_{x x}= & c_{x x x x} \varepsilon_{x x}+c_{x x x y} \gamma_{x y}+c_{x x x z} \gamma_{x z}+c_{x x y x} \gamma_{y x}+c_{x x y y} \varepsilon_{y y}+c_{x x y z} \gamma_{y z}+c_{x x z x} \gamma_{z x} \
& +c_{x x z y} \gamma_{z y}+c_{x x z z} \varepsilon_{z z}
\end{aligned}
$$

It can easily be deduced that 81 material properties would be required in case of an anisotropic material with no-symmetries in the strain and stress tensors. In matrix notation, Eq. (2.57) can be expressed as follows:
$$
{\sigma}=[E]{\varepsilon}
$$
where $[E]$ is an $81 \times 81$ elasticity matrix and ${\sigma}$ and ${\varepsilon}$ are $9 \times 1$ vectors.

数学代写|有限元方法代写Finite Element Method代考|ENGR7961

有限元方法代考

数学代写|有限元方法代写Finite Element Method代考|Strain compatibility conditions

在变形前没有孔洞的可变形体中,弹性变形不应造成孔洞。此外,位移场不应预测材料重叠。应变相容性条件保证了这些约束条件的满足[7]。

在平面变形中,$u_x=u_x(x, y), u_y=u_y(x, y)$和$u_z=0$,考虑以下应变组合:
$$
\frac{\partial^2 \varepsilon_{y y}}{\partial x^2}+\frac{\partial^2 \varepsilon_{x x}}{\partial y^2}-\frac{\partial^2 \gamma_{x y}}{\partial x \partial y}
$$

利用式(2.47)给出的定义,我们会发现,
$$
\frac{\partial^3 u_y}{\partial x^2 \partial y}+\frac{\partial^3 u_x}{\partial y^2 \partial x}-\frac{\partial^2}{\partial x \partial y}\left(\frac{\partial u_y}{\partial x}+\frac{\partial u_x}{\partial y}\right)=0
$$
因此,我们看到关系(a)必须等于零。这是$x, y$平面上二维变形的应变兼容方程,它规定了应变与应变-位移关系之间的特定关系。

对于三维变形,$u_x=u_x(x, y, z), u_y=u_y(x, y, z)$和$u_z=u_z(x, y, z)$共有六种应变兼容条件。这些可以找到如下:
$$
\begin{aligned}
& \frac{\partial^2 \varepsilon_{y y}}{\partial x^2}+\frac{\partial^2 \varepsilon_{x x}}{\partial y^2}-\frac{\partial^2 \gamma_{x y}}{\partial x \partial y}=0 \
& \frac{\partial^2 \varepsilon_{y y}}{\partial z^2}+\frac{\partial^2 \varepsilon_{z z}}{\partial y^2}-\frac{\partial^2 \gamma_{y z}}{\partial z \partial y}=0 \
& \frac{\partial^2 \varepsilon_{z z}}{\partial x^2}+\frac{\partial^2 \varepsilon_{x x}}{\partial z^2}-\frac{\partial^2 \gamma_{z y}}{\partial x \partial z}=0 \
& 2 \frac{\partial^2 \varepsilon_{x x}}{\partial y \partial z}=\frac{\partial}{\partial x}\left(-\frac{\partial \gamma_{y z}}{\partial x}+\frac{\partial \gamma_{z x}}{\partial y}+\frac{\partial \gamma_{x y}}{\partial z}\right) \
& 2 \frac{\partial^2 \varepsilon_{y y}}{\partial z \partial x}=\frac{\partial}{\partial y}\left(-\frac{\partial \gamma_{z x}}{\partial y}+\frac{\partial \gamma_{x y}}{\partial z}+\frac{\partial \gamma_{y z}}{\partial x}\right) \
& 2 \frac{\partial^2 \varepsilon_{z z}}{\partial x \partial y}=\frac{\partial}{\partial z}\left(-\frac{\partial \gamma_{x y}}{\partial z}+\frac{\partial \gamma_{y z}}{\partial x}+\frac{\partial \gamma_{z x}}{\partial y}\right)
\end{aligned}
$$

数学代写|有限元方法代写Finite Element Method代考|Generalized Hooke’s law

在前面的章节中指出,一般来说,如果我们不考虑对称性,一点上的应力和应变张量各有9个独立分量。因此,这18个成分存在相互关联的可能性。在最一般的形式下,线弹性本构律,也称为广义胡克定律,可以表示为:
$$
\sigma_{i j}=c_{i j r s} \varepsilon_{r s}
$$
其中下标$i, j, r, s=x, y, z$和系数$c_{i j r s}$是经验确定的。注意,在表达式Eq.(2.57)中使用了张量表示法,其中$\sigma$和$\varepsilon$是二阶张量,$c_{i j r s}$是四阶张量[7]。重复的指标意味着求和,对于$\sigma_{x x}$,胡克定律的最一般形式是,
$$
\begin{aligned}
\sigma_{x x}= & c_{x x x x} \varepsilon_{x x}+c_{x x x y} \gamma_{x y}+c_{x x x z} \gamma_{x z}+c_{x x y x} \gamma_{y x}+c_{x x y y} \varepsilon_{y y}+c_{x x y z} \gamma_{y z}+c_{x x z x} \gamma_{z x} \
& +c_{x x z y} \gamma_{z y}+c_{x x z z} \varepsilon_{z z}
\end{aligned}
$$

可以很容易地推断出,在应变张量和应力张量不对称的各向异性材料中,需要81种材料性能。在矩阵表示法中,Eq.(2.57)可以表示为:
$$
{\sigma}=[E]{\varepsilon}
$$
其中$[E]$为$81 \times 81$弹性矩阵,${\sigma}$和${\varepsilon}$为$9 \times 1$向量。

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金融工程代写

金融工程是使用数学技术来解决金融问题。金融工程使用计算机科学、统计学、经济学和应用数学领域的工具和知识来解决当前的金融问题,以及设计新的和创新的金融产品。

非参数统计代写

非参数统计指的是一种统计方法,其中不假设数据来自于由少数参数决定的规定模型;这种模型的例子包括正态分布模型和线性回归模型。

广义线性模型代考

广义线性模型(GLM)归属统计学领域,是一种应用灵活的线性回归模型。该模型允许因变量的偏差分布有除了正态分布之外的其它分布。

术语 广义线性模型(GLM)通常是指给定连续和/或分类预测因素的连续响应变量的常规线性回归模型。它包括多元线性回归,以及方差分析和方差分析(仅含固定效应)。

有限元方法代写

有限元方法(FEM)是一种流行的方法,用于数值解决工程和数学建模中出现的微分方程。典型的问题领域包括结构分析、传热、流体流动、质量运输和电磁势等传统领域。

有限元是一种通用的数值方法,用于解决两个或三个空间变量的偏微分方程(即一些边界值问题)。为了解决一个问题,有限元将一个大系统细分为更小、更简单的部分,称为有限元。这是通过在空间维度上的特定空间离散化来实现的,它是通过构建对象的网格来实现的:用于求解的数值域,它有有限数量的点。边界值问题的有限元方法表述最终导致一个代数方程组。该方法在域上对未知函数进行逼近。[1] 然后将模拟这些有限元的简单方程组合成一个更大的方程系统,以模拟整个问题。然后,有限元通过变化微积分使相关的误差函数最小化来逼近一个解决方案。

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随机过程,是依赖于参数的一组随机变量的全体,参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现,其时间序列是一组按照时间发生先后顺序进行排列的数据点序列。通常一组时间序列的时间间隔为一恒定值(如1秒,5分钟,12小时,7天,1年),因此时间序列可以作为离散时间数据进行分析处理。研究时间序列数据的意义在于现实中,往往需要研究某个事物其随时间发展变化的规律。这就需要通过研究该事物过去发展的历史记录,以得到其自身发展的规律。

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多元回归分析渐进(Multiple Regression Analysis Asymptotics)属于计量经济学领域,主要是一种数学上的统计分析方法,可以分析复杂情况下各影响因素的数学关系,在自然科学、社会和经济学等多个领域内应用广泛。

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MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中,其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括:数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发,包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统,其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题,尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题,而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问,这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展,得到了许多用户的投入。在大学环境中,它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域,MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要,工具箱允许您学习应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数(M 文件)的综合集合,可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。

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数学代写|有限元方法代写Finite Element Method代考|MECH3300

如果你也在 怎样代写有限元方法finite differences method 这个学科遇到相关的难题,请随时右上角联系我们的24/7代写客服。有限元方法finite differences method领域中所有的物理系统都可以用边界/初值问题来表示。有限元法属于变分法的一般范畴。

有限元方法finite differences method是一类通过近似有限差分导数来求解微分方程的数值技术。空间域和时间间隔(如果适用)都被离散化,或者被分解成有限数量的步骤,并且这些离散点的解的值通过求解包含有限差分和邻近点的值的代数方程来近似。

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数学代写|有限元方法代写Finite Element Method代考|MECH3300

数学代写|有限元方法代写Finite Element Method代考|Strain compatibility conditions

An elastic deformation should not cause holes in a deformable body that does not have any holes before deformation. Moreover, no material overlap should be predicted by the displacement field. The strain compatibility conditions ensure that these constraints are satisfied [7].

In a planar deformation, where $u_x=u_x(x, y), u_y=u_y(x, y)$ and $u_z=0$, consider the following combination of the strains,
$$
\frac{\partial^2 \varepsilon_{y y}}{\partial x^2}+\frac{\partial^2 \varepsilon_{x x}}{\partial y^2}-\frac{\partial^2 \gamma_{x y}}{\partial x \partial y}
$$

Using the definitions given in Eq. (2.47) we will find,
$$
\frac{\partial^3 u_y}{\partial x^2 \partial y}+\frac{\partial^3 u_x}{\partial y^2 \partial x}-\frac{\partial^2}{\partial x \partial y}\left(\frac{\partial u_y}{\partial x}+\frac{\partial u_x}{\partial y}\right)=0
$$
Thus we see that the relationship (a) must be equal to zero. This is the strain compatibility equation for a two-dimensional deformation in the $x, y$ plane, which imposes a specific relationship between the strains and the strain-displacement relationships.

For three-dimensional deformations where $u_x=u_x(x, y, z), u_y=u_y(x, y, z)$ and $u_z=u_z(x, y, z)$ there are a total of six strain compatibility conditions. These can be found as follows:
$$
\begin{aligned}
& \frac{\partial^2 \varepsilon_{y y}}{\partial x^2}+\frac{\partial^2 \varepsilon_{x x}}{\partial y^2}-\frac{\partial^2 \gamma_{x y}}{\partial x \partial y}=0 \
& \frac{\partial^2 \varepsilon_{y y}}{\partial z^2}+\frac{\partial^2 \varepsilon_{z z}}{\partial y^2}-\frac{\partial^2 \gamma_{y z}}{\partial z \partial y}=0 \
& \frac{\partial^2 \varepsilon_{z z}}{\partial x^2}+\frac{\partial^2 \varepsilon_{x x}}{\partial z^2}-\frac{\partial^2 \gamma_{z y}}{\partial x \partial z}=0 \
& 2 \frac{\partial^2 \varepsilon_{x x}}{\partial y \partial z}=\frac{\partial}{\partial x}\left(-\frac{\partial \gamma_{y z}}{\partial x}+\frac{\partial \gamma_{z x}}{\partial y}+\frac{\partial \gamma_{x y}}{\partial z}\right) \
& 2 \frac{\partial^2 \varepsilon_{y y}}{\partial z \partial x}=\frac{\partial}{\partial y}\left(-\frac{\partial \gamma_{z x}}{\partial y}+\frac{\partial \gamma_{x y}}{\partial z}+\frac{\partial \gamma_{y z}}{\partial x}\right) \
& 2 \frac{\partial^2 \varepsilon_{z z}}{\partial x \partial y}=\frac{\partial}{\partial z}\left(-\frac{\partial \gamma_{x y}}{\partial z}+\frac{\partial \gamma_{y z}}{\partial x}+\frac{\partial \gamma_{z x}}{\partial y}\right)
\end{aligned}
$$

数学代写|有限元方法代写Finite Element Method代考|Generalized Hooke’s law

As stated in the introduction to Section 2.2, when a deformable body is subjected to external effects such as external forces and/or imposed displacements on its boundary, its shape will change and internal forces will develop throughout its volume. The level of deformation for given external effects depends on the material of the deformable body. Constitutive relations are empirically obtained, material specific relationships between the stress and the strain in the body. Here we are primarily interested in linear elastic relationships.

The deformation behavior of a specific material is determined experimentally. These experiments are designed such that only one of the stress components and the corresponding strain dominates the problem. This state is known as a simpleloading state.

For linear, isotropic materials tensile loading of a slender test specimen, i.e., the simple-tension test, reveals two fundamental material properties. The relationship between the normal stress and the normal strain is found by conducting a simple-tension test, as follows:
$$
\sigma_{i i}=E \varepsilon_{i i} \quad \text { for } \quad i=x, y, z
$$
where $E$ is the elastic modulus of the material, also referred to as the Young’s modulus. The relationship between the longitudinal strain $\varepsilon_l$ and the transverse strain $\varepsilon_t$ represents the Poisson’s ratio, the second material property,
$$
v=-\frac{\varepsilon_t}{\varepsilon_l}
$$
The simple-shear test reveals the relationship between the shear strain and the shear stress,
$$
\tau_{i j}=G \gamma_{i j} \quad \text { for } \quad i, j=x, y, z \quad \text { and } \quad i \neq j
$$
where $G$ is the shear modulus, or modulus of rigidity. For a linear, elastic, isotropic material the following relationship holds:
$$
G=\frac{E}{2(1+v)}
$$

数学代写|有限元方法代写Finite Element Method代考|MECH3300

有限元方法代考

数学代写|有限元方法代写Finite Element Method代考|Strain compatibility conditions

在变形前没有孔洞的可变形体中,弹性变形不应造成孔洞。此外,位移场不应预测材料重叠。应变相容性条件保证了这些约束条件的满足[7]。

在平面变形中,$u_x=u_x(x, y), u_y=u_y(x, y)$和$u_z=0$,考虑以下应变组合:
$$
\frac{\partial^2 \varepsilon_{y y}}{\partial x^2}+\frac{\partial^2 \varepsilon_{x x}}{\partial y^2}-\frac{\partial^2 \gamma_{x y}}{\partial x \partial y}
$$

利用式(2.47)给出的定义,我们会发现,
$$
\frac{\partial^3 u_y}{\partial x^2 \partial y}+\frac{\partial^3 u_x}{\partial y^2 \partial x}-\frac{\partial^2}{\partial x \partial y}\left(\frac{\partial u_y}{\partial x}+\frac{\partial u_x}{\partial y}\right)=0
$$
因此,我们看到关系(a)必须等于零。这是$x, y$平面上二维变形的应变兼容方程,它规定了应变与应变-位移关系之间的特定关系。

对于三维变形,$u_x=u_x(x, y, z), u_y=u_y(x, y, z)$和$u_z=u_z(x, y, z)$共有六种应变兼容条件。这些可以找到如下:
$$
\begin{aligned}
& \frac{\partial^2 \varepsilon_{y y}}{\partial x^2}+\frac{\partial^2 \varepsilon_{x x}}{\partial y^2}-\frac{\partial^2 \gamma_{x y}}{\partial x \partial y}=0 \
& \frac{\partial^2 \varepsilon_{y y}}{\partial z^2}+\frac{\partial^2 \varepsilon_{z z}}{\partial y^2}-\frac{\partial^2 \gamma_{y z}}{\partial z \partial y}=0 \
& \frac{\partial^2 \varepsilon_{z z}}{\partial x^2}+\frac{\partial^2 \varepsilon_{x x}}{\partial z^2}-\frac{\partial^2 \gamma_{z y}}{\partial x \partial z}=0 \
& 2 \frac{\partial^2 \varepsilon_{x x}}{\partial y \partial z}=\frac{\partial}{\partial x}\left(-\frac{\partial \gamma_{y z}}{\partial x}+\frac{\partial \gamma_{z x}}{\partial y}+\frac{\partial \gamma_{x y}}{\partial z}\right) \
& 2 \frac{\partial^2 \varepsilon_{y y}}{\partial z \partial x}=\frac{\partial}{\partial y}\left(-\frac{\partial \gamma_{z x}}{\partial y}+\frac{\partial \gamma_{x y}}{\partial z}+\frac{\partial \gamma_{y z}}{\partial x}\right) \
& 2 \frac{\partial^2 \varepsilon_{z z}}{\partial x \partial y}=\frac{\partial}{\partial z}\left(-\frac{\partial \gamma_{x y}}{\partial z}+\frac{\partial \gamma_{y z}}{\partial x}+\frac{\partial \gamma_{z x}}{\partial y}\right)
\end{aligned}
$$

数学代写|有限元方法代写Finite Element Method代考|Generalized Hooke’s law

如第2.2节介绍中所述,当一个可变形的物体受到外力和/或施加在其边界上的位移等外部影响时,其形状将发生变化,内力将在其整个体积中发展。给定外力作用的变形程度取决于可变形物体的材料。本构关系是经验得到的,是材料中应力和应变之间的具体关系。这里我们主要对线性弹性关系感兴趣。

特定材料的变形行为是通过实验确定的。这些实验是这样设计的,只有一个应力分量和相应的应变占主导地位。这种状态被称为简单加载状态。

对于线性、各向同性材料,细长试件的拉伸加载,即简单拉伸试验,揭示了材料的两个基本特性。通过简单拉伸试验得到法向应力与法向应变的关系如下:
$$
\sigma_{i i}=E \varepsilon_{i i} \quad \text { for } \quad i=x, y, z
$$
其中$E$为材料的弹性模量,也称为杨氏模量。纵向应变$\varepsilon_l$与横向应变$\varepsilon_t$之间的关系表示泊松比,即材料的第二大特性;
$$
v=-\frac{\varepsilon_t}{\varepsilon_l}
$$
单剪试验揭示了剪切应变与剪应力之间的关系;
$$
\tau_{i j}=G \gamma_{i j} \quad \text { for } \quad i, j=x, y, z \quad \text { and } \quad i \neq j
$$
其中$G$为剪切模量,或刚度模量。对于线性的、弹性的、各向同性的材料,下列关系成立:
$$
G=\frac{E}{2(1+v)}
$$

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金融工程代写

金融工程是使用数学技术来解决金融问题。金融工程使用计算机科学、统计学、经济学和应用数学领域的工具和知识来解决当前的金融问题,以及设计新的和创新的金融产品。

非参数统计代写

非参数统计指的是一种统计方法,其中不假设数据来自于由少数参数决定的规定模型;这种模型的例子包括正态分布模型和线性回归模型。

广义线性模型代考

广义线性模型(GLM)归属统计学领域,是一种应用灵活的线性回归模型。该模型允许因变量的偏差分布有除了正态分布之外的其它分布。

术语 广义线性模型(GLM)通常是指给定连续和/或分类预测因素的连续响应变量的常规线性回归模型。它包括多元线性回归,以及方差分析和方差分析(仅含固定效应)。

有限元方法代写

有限元方法(FEM)是一种流行的方法,用于数值解决工程和数学建模中出现的微分方程。典型的问题领域包括结构分析、传热、流体流动、质量运输和电磁势等传统领域。

有限元是一种通用的数值方法,用于解决两个或三个空间变量的偏微分方程(即一些边界值问题)。为了解决一个问题,有限元将一个大系统细分为更小、更简单的部分,称为有限元。这是通过在空间维度上的特定空间离散化来实现的,它是通过构建对象的网格来实现的:用于求解的数值域,它有有限数量的点。边界值问题的有限元方法表述最终导致一个代数方程组。该方法在域上对未知函数进行逼近。[1] 然后将模拟这些有限元的简单方程组合成一个更大的方程系统,以模拟整个问题。然后,有限元通过变化微积分使相关的误差函数最小化来逼近一个解决方案。

tatistics-lab作为专业的留学生服务机构,多年来已为美国、英国、加拿大、澳洲等留学热门地的学生提供专业的学术服务,包括但不限于Essay代写,Assignment代写,Dissertation代写,Report代写,小组作业代写,Proposal代写,Paper代写,Presentation代写,计算机作业代写,论文修改和润色,网课代做,exam代考等等。写作范围涵盖高中,本科,研究生等海外留学全阶段,辐射金融,经济学,会计学,审计学,管理学等全球99%专业科目。写作团队既有专业英语母语作者,也有海外名校硕博留学生,每位写作老师都拥有过硬的语言能力,专业的学科背景和学术写作经验。我们承诺100%原创,100%专业,100%准时,100%满意。

随机分析代写


随机微积分是数学的一个分支,对随机过程进行操作。它允许为随机过程的积分定义一个关于随机过程的一致的积分理论。这个领域是由日本数学家伊藤清在第二次世界大战期间创建并开始的。

时间序列分析代写

随机过程,是依赖于参数的一组随机变量的全体,参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现,其时间序列是一组按照时间发生先后顺序进行排列的数据点序列。通常一组时间序列的时间间隔为一恒定值(如1秒,5分钟,12小时,7天,1年),因此时间序列可以作为离散时间数据进行分析处理。研究时间序列数据的意义在于现实中,往往需要研究某个事物其随时间发展变化的规律。这就需要通过研究该事物过去发展的历史记录,以得到其自身发展的规律。

回归分析代写

多元回归分析渐进(Multiple Regression Analysis Asymptotics)属于计量经济学领域,主要是一种数学上的统计分析方法,可以分析复杂情况下各影响因素的数学关系,在自然科学、社会和经济学等多个领域内应用广泛。

MATLAB代写

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R语言代写问卷设计与分析代写
PYTHON代写回归分析与线性模型代写
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数学代写|信息论代写information theory代考|FEO3350

如果你也在 怎样代写信息论information theory 这个学科遇到相关的难题,请随时右上角联系我们的24/7代写客服。信息论information theory回答了通信理论中的两个基本问题:什么是最终的数据压缩(答案:熵$H$),什么是通信的最终传输速率(答案:信道容量$C$)。由于这个原因,一些人认为信息论是通信理论的一个子集。我们认为它远不止于此。

信息论information theory在统计物理学(热力学)、计算机科学(柯尔莫哥洛夫复杂性或算法复杂性)、统计推断(奥卡姆剃刀:“最简单的解释是最好的”)以及概率和统计学(最优假设检验和估计的误差指数)方面都做出了根本性的贡献。

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数学代写|信息论代写information theory代考|FEO3350

数学代写|信息论代写information theory代考|The SMI of a System of Interacting Particles in Pairs Only

In this section we consider a special case of a system of interacting particles. We start with an ideal gas-i.e. system for which we can neglect all intermolecular interactions. Strictly speaking, such a system does not exist. However, if the gas is very dilute such that the average intermolecular distance is very large the system behaves as if there are no interactions among the particle.

Next, we increase the density of the particles. At first we shall find that pairinteractions affect the thermodynamics of the system. Increasing further the density, triplets, quadruplets, and so on interactions, will also affect the behavior of the system. In the following we provide a very brief description of the first order deviation from ideal gas; systems for which one must take into account pair-interactions but neglect triplet and higher order interactions. The reader who is not interested in the details of the derivation can go directly to the result in Eq. (2.51) and the following analysis of the MI.

We start with the general configurational PF of the system, Eq. (2.31) which we rewrite in the form:
$$
Z_N=\int d R^N \prod_{i<j} \exp \left[-\beta U_{i j}\right]
$$
where $U_{i j}$ is the pair potential between particles $i$ and $j$. It is assumed that the total potential energy is pairwise additive.
Define the so-called Mayer $f$-function, by:
$$
f_{i j}=\exp \left(-\beta U_{i j}\right)-1
$$
We can rewrite $Z_N$ as:
$$
Z_N=\int d R^N \prod_{i<j}\left(f_{i j}+1\right)=\int d R^N\left[1+\sum_{i<j} f_{i j}+\sum f_{i j} f_{j k}+\cdots\right]
$$
Neglecting all terms beyond the first sum, we obtain:
$$
Z_N=V^N+\frac{N(N-1)}{2} \int f_{12} d R^N=V^N+\frac{N(N-1)}{2} V^{N-2} \int f_{12} d R_1 d R_2
$$

数学代写|信息论代写information theory代考|Entropy-Change in Phase Transition

In this section, we shall discuss the entropy-changes associated with phase transitions. Here, by entropy we mean thermodynamic entropy, the units of which are cal/(deg $\mathrm{mol}$ ). However, as we have seen in Chap. 5 of Ben-Naim [1]. The entropy is up to a multiplicative constant an SMI defined on the distribution of locations and velocities (or momenta) of all particles in the system at equilibrium. To convert from entropy to SMI one has to divide the entropy by the factor $k_B \log _e 2$, where $k_B$ is the Boltzmann constant, and $\log _e 2$ is the natural $\log$ arithm of 2 , which we denote by $\ln 2$. Once we do this conversion from entropy to SMI we obtain the SMI in units of bits. In this section we shall discuss mainly the transitions between gases, liquids and solids. Figure 2.9 shows a typical phase diagram of a one-component system. For more details on phase diagrams, see Ben-Naim and Casadei [8].

It is well-known that solid has a lower entropy than liquid, and liquid has a lower entropy of a gas. These facts are usually interpreted in terms of order-disorder. This interpretation of entropy is invalid; more on this in Ben-Naim [6]. Although, it is true that a solid is viewed as more ordered than liquid, it is difficult to argue that a liquid is more ordered or less ordered than a gas.

In the following we shall interpret entropy as an SMI, and different entropies in terms of different MI due to different intermolecular interactions. We shall discuss changes of phases at constant temperature. Therefore, all changes in SMI (hence, in entropy) will be due to locational distributions; no changes in the momenta distribution.

The line SG in Fig. 2.9 is the line along in which solid and gas coexist. The slope of this curve is given by:
$$
\left(\frac{d P}{d T}\right)_{e q}=\frac{\Delta S_s}{\Delta V_s}
$$
In the process of sublimation ( $s$, the entropy-change and the volume change for both are always positive. We denoted by $\Delta V_s$ the change in the volume of one mole of the substance, when it is transferred from the solid to the gaseous phase. This volume change is always positive. The reason is that a mole of the substance occupies a much larger volume in the gaseous phase than in the liquid phase (at the same temperature and pressure).

The entropy-change $\Delta S_s$ is also positive. This entropy-change is traditionally interpreted in terms of transition from an ordered phase (solid) to a disordered (gaseous) phase. However, the more correct interpretation is that the entropy-change is due to two factors; the huge increase in the accessible volume available to each particle and the decrease in the extent of the intermolecular interaction. Note that the slope of the SG curve is quite small (but positive) due to the large $\Delta V_s$.

数学代写|信息论代写information theory代考|FEO3350

信息论代写

数学代写|信息论代写information theory代考|The SMI of a System of Interacting Particles in Pairs Only

在本节中,我们考虑一个相互作用粒子系统的特殊情况。我们从理想气体开始,即。我们可以忽略所有分子间相互作用的系统。严格来说,这样的制度是不存在的。然而,如果气体非常稀,使得平均分子间距离非常大,则系统表现得好像粒子之间没有相互作用。

接下来,我们增加粒子的密度。首先,我们将发现对相互作用影响系统的热力学。进一步增加密度,三联体、四联体等相互作用,也会影响系统的行为。下面我们对理想气体的一阶偏差作一个非常简短的描述;必须考虑成对相互作用而忽略三重态和高阶相互作用的系统。对推导细节不感兴趣的读者可以直接查看公式(2.51)中的结果和下面对MI的分析。

我们从系统的一般构型PF方程(2.31)开始,将其改写为:
$$
Z_N=\int d R^N \prod_{i<j} \exp \left[-\beta U_{i j}\right]
$$
其中$U_{i j}$是粒子$i$和$j$之间的对势。假定总势能是两两相加的。
定义所谓的Mayer $f$ -函数:
$$
f_{i j}=\exp \left(-\beta U_{i j}\right)-1
$$
我们可以把$Z_N$写成:
$$
Z_N=\int d R^N \prod_{i<j}\left(f_{i j}+1\right)=\int d R^N\left[1+\sum_{i<j} f_{i j}+\sum f_{i j} f_{j k}+\cdots\right]
$$
忽略第一个和以外的所有项,我们得到:
$$
Z_N=V^N+\frac{N(N-1)}{2} \int f_{12} d R^N=V^N+\frac{N(N-1)}{2} V^{N-2} \int f_{12} d R_1 d R_2
$$

数学代写|信息论代写information theory代考|Entropy-Change in Phase Transition

在本节中,我们将讨论与相变有关的熵变。这里,熵指的是热力学熵,单位是卡/(度$\mathrm{mol}$)。然而,正如我们在Ben-Naim[1]的第五章中所看到的。熵是一个乘法常数和SMI,定义在平衡状态下系统中所有粒子的位置和速度(或动量)的分布。要将熵转换为SMI,必须将熵除以因子$k_B \log _e 2$,其中$k_B$是玻尔兹曼常数,$\log _e 2$是2的自然$\log$算法,我们用$\ln 2$表示。一旦我们完成了从熵到SMI的转换,我们就得到了以比特为单位的SMI。在本节中,我们将主要讨论气体、液体和固体之间的转变。图2.9为单组分系统的典型相图。有关相图的更多细节,请参见Ben-Naim和Casadei[8]。

众所周知,固体的熵比液体小,而液体的熵比气体小。这些事实通常用有序-无序来解释。这种对熵的解释是无效的;Ben-Naim[6]对此有更详细的介绍。虽然固体确实被认为比液体更有序,但很难说液体比气体更有序还是更无序。

在下文中,我们将熵解释为SMI,不同的熵解释为由于不同的分子间相互作用而产生的不同的MI。我们将讨论恒温下相的变化。因此,SMI的所有变化(也就是熵的变化)都是由位置分布引起的;动量分布没有变化。

图2.9中SG线为固气共存线。曲线的斜率为:
$$
\left(\frac{d P}{d T}\right)_{e q}=\frac{\Delta S_s}{\Delta V_s}
$$
在升华过程中($s$),两者的熵变和体积变都是正的。我们用$\Delta V_s$表示一摩尔物质从固相变为气相时体积的变化。体积变化总是正的。原因是一摩尔的物质在气相中比在液相中(在相同的温度和压力下)占有更大的体积。

熵变$\Delta S_s$也是正的。这种熵变传统上被解释为从有序相(固体)到无序相(气体)的转变。然而,更正确的解释是,熵的变化是由于两个因素;每个粒子可用的可接近体积的巨大增加和分子间相互作用程度的减少。请注意,由于$\Delta V_s$较大,SG曲线的斜率相当小(但为正)。

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金融工程代写

金融工程是使用数学技术来解决金融问题。金融工程使用计算机科学、统计学、经济学和应用数学领域的工具和知识来解决当前的金融问题,以及设计新的和创新的金融产品。

非参数统计代写

非参数统计指的是一种统计方法,其中不假设数据来自于由少数参数决定的规定模型;这种模型的例子包括正态分布模型和线性回归模型。

广义线性模型代考

广义线性模型(GLM)归属统计学领域,是一种应用灵活的线性回归模型。该模型允许因变量的偏差分布有除了正态分布之外的其它分布。

术语 广义线性模型(GLM)通常是指给定连续和/或分类预测因素的连续响应变量的常规线性回归模型。它包括多元线性回归,以及方差分析和方差分析(仅含固定效应)。

有限元方法代写

有限元方法(FEM)是一种流行的方法,用于数值解决工程和数学建模中出现的微分方程。典型的问题领域包括结构分析、传热、流体流动、质量运输和电磁势等传统领域。

有限元是一种通用的数值方法,用于解决两个或三个空间变量的偏微分方程(即一些边界值问题)。为了解决一个问题,有限元将一个大系统细分为更小、更简单的部分,称为有限元。这是通过在空间维度上的特定空间离散化来实现的,它是通过构建对象的网格来实现的:用于求解的数值域,它有有限数量的点。边界值问题的有限元方法表述最终导致一个代数方程组。该方法在域上对未知函数进行逼近。[1] 然后将模拟这些有限元的简单方程组合成一个更大的方程系统,以模拟整个问题。然后,有限元通过变化微积分使相关的误差函数最小化来逼近一个解决方案。

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随机微积分是数学的一个分支,对随机过程进行操作。它允许为随机过程的积分定义一个关于随机过程的一致的积分理论。这个领域是由日本数学家伊藤清在第二次世界大战期间创建并开始的。

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随机过程,是依赖于参数的一组随机变量的全体,参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现,其时间序列是一组按照时间发生先后顺序进行排列的数据点序列。通常一组时间序列的时间间隔为一恒定值(如1秒,5分钟,12小时,7天,1年),因此时间序列可以作为离散时间数据进行分析处理。研究时间序列数据的意义在于现实中,往往需要研究某个事物其随时间发展变化的规律。这就需要通过研究该事物过去发展的历史记录,以得到其自身发展的规律。

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多元回归分析渐进(Multiple Regression Analysis Asymptotics)属于计量经济学领域,主要是一种数学上的统计分析方法,可以分析复杂情况下各影响因素的数学关系,在自然科学、社会和经济学等多个领域内应用广泛。

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MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中,其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括:数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发,包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统,其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题,尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题,而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问,这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展,得到了许多用户的投入。在大学环境中,它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域,MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要,工具箱允许您学习应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数(M 文件)的综合集合,可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。

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PYTHON代写回归分析与线性模型代写
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数学代写|信息论代写information theory代考|EE430

如果你也在 怎样代写信息论information theory 这个学科遇到相关的难题,请随时右上角联系我们的24/7代写客服。信息论information theory回答了通信理论中的两个基本问题:什么是最终的数据压缩(答案:熵$H$),什么是通信的最终传输速率(答案:信道容量$C$)。由于这个原因,一些人认为信息论是通信理论的一个子集。我们认为它远不止于此。

信息论information theory在统计物理学(热力学)、计算机科学(柯尔莫哥洛夫复杂性或算法复杂性)、统计推断(奥卡姆剃刀:“最简单的解释是最好的”)以及概率和统计学(最优假设检验和估计的误差指数)方面都做出了根本性的贡献。

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数学代写|信息论代写information theory代考|EE430

数学代写|信息论代写information theory代考|The Forth Step: The SMI of Locations and Momenta
of N Independent Particles in a Box of Volume V.
Adding a Correction Due to Indistinguishability
of the Particles

The final step is to proceed from a single particle in a box, to $N$ independent particles in a box of volume $V$, Fig. 2.4.

We say that we know the microstate of the particle, when we know the location $(x, y, z)$, and the momentum $\left(p_x, p_y, p_z\right)$ of one particle within the box. For a system of $N$ independent particles in a box, we can write the SMI of the system as $N$ times the SMI of one particle, i.e., we write:
$$
\mathrm{SMI}(N \text { independent particles })=N \times \mathrm{SMI} \text { (one particle) }
$$
This is the SMI for $N$ independent particles. In reality, there could be correlation among the microstates of all the particles. We shall mention here correlations due to the indistinguishability of the particles, and correlations is due to intermolecular interactions among all the particles. We shall discuss these two sources of correlation separately. Recall that the microstate of a single particle includes the location and the momentum of that particle. Let us focus on the location of one particle in a box of volume $V$. We write the locational SMI as:
$$
H_{\max }(\text { location })=\log V
$$
For $N$ independent particles, we write the locational SMI as:
$$
H_{\max } \text { (locations of N particles) }=\sum_{i=1}^N H_{\max }(\text { one particle })
$$
Since in reality, the particles are indistinguishable, we must correct Eq. (2.22). We define the mutual information corresponding to the correlation between the particles as:

$$
I(1 ; 2 ; \ldots ; N)=\ln N !
$$
Hence, instead of (2.22), for the SMI of $N$ indistinguishable particles, will write:
$$
H(\text { Nparticles })=\sum_{i=1}^N H(\text { oneparticle })-\ln N !
$$
A detailed justification for introducing $\ln N$ ! as a correction due to indistinguishability of the particle is discussed in Sect. 5.2 of Ben-Naim [1]. Here we write the final result for the SMI of $N$ indistinguishable (but non-interacting) particles as:
$$
H(N \text { indistinguishable particles })=N \log V\left(\frac{2 \pi m e k_B T}{h^2}\right)^{3 / 2}-\log N !
$$

数学代写|信息论代写information theory代考|The Entropy of a System of Interacting Particles. Correlations Due to Intermolecular Interactions

In this section we derive the most general relationship between the SMI (or the entropy) of a system of interacting particles, and the corresponding mutual information (MI). Later on in this chapter we shall apply this general result to some specific cases. The implication of this result is very important in interpreting the concept of entropy in terms of SMI. In other words, the “informational interpretation” of entropy is effectively extended for all systems of interacting particles at equilibrium.
We start with some basic concepts from classical statistical mechanics [7]. The classical canonical partition function (PF) of a system characterized by the variable $T, V, N$, is:
$$
Q(T, V, N)=\frac{Z_N}{N ! \Lambda^{3 N}}
$$
where $\Lambda^3$ is called the momentum partition function (or the de Broglie wavelength), and $Z_N$ is the configurational PF of the system”
$$
Z_N=\int \cdots \int d R^N \exp \left[-\beta U_N\left(R^N\right)\right]
$$
Here, $U_N\left(R^N\right)$ is the total interaction energy among the $N$ particles at a configuration $R^N=R_1, \cdots, R_N$. Statistical thermodynamics provides the probability density for finding the particles at a specific configuration $R^N=R_1, \cdots, R_N$, which is:
$$
P\left(R^N\right)=\frac{\exp \left[-\beta U_N\left(R^N\right)\right]}{Z_N}
$$
where $\beta=\left(k_B T\right)^{-1}$ and $T$ the absolute temperature. In the following we chose $k_B=1$. This will facilitate the connection between the entropy-change and the change in the SMI. When there are no intermolecular interactions (ideal gas), the configurational $\mathrm{PF}$ is $Z_N=V^N$, and the corresponding partition function is reduced to:
$$
Q^{i g}(T, V, N)=\frac{V^N}{N ! \Lambda^{3 N}}
$$
Next we define the change in the Helmholtz energy $(A)$ due to the interactions as:
$$
\Delta A=A-A^{i g}=-T \ln \frac{Q(T, V, N)}{Q^{i g}(T, V, N)}=-T \ln \frac{Z_N}{V^N}
$$
This change in Helmholtz energy corresponds to the process of “turning-on” the interaction among all the particles at constant $(T, V, N)$, Fig. 2.5.
The corresponding change in the entropy is:
$$
\begin{aligned}
\Delta S & =-\frac{\partial \Delta A}{\partial T}=\ln \frac{Z_N}{V^N}+T \frac{1}{Z_N} \frac{\partial Z_N}{\partial T} \
& =\ln Z_N-N \ln \mathrm{V}+\frac{1}{T} \int d R^N P\left(R^N\right) U_N\left(R^N\right)
\end{aligned}
$$
We now substitute $U_N\left(R^N\right)$ from (2.36) into (2.35) to obtain the expression for the change in entropy corresponding to “turning on” the interactions:
$$
\Delta S=-N \ln V-\int P\left(R^N\right) \ln P\left(R^N\right) d R^N
$$

数学代写|信息论代写information theory代考|EE430

信息论代写

数学代写|信息论代写information theory代考|The Forth Step: The SMI of Locations and Momenta
of N Independent Particles in a Box of Volume V.
Adding a Correction Due to Indistinguishability
of the Particles

最后一步是从盒子里的单个粒子,到体积$V$盒子里的$N$独立粒子,如图2.4所示。

我们说我们知道粒子的微观状态,当我们知道位置$(x, y, z)$,和盒子里一个粒子的动量$\left(p_x, p_y, p_z\right)$。对于盒子中含有$N$独立粒子的系统,我们可以将系统的SMI写成$N$乘以一个粒子的SMI,即:
$$
\mathrm{SMI}(N \text { independent particles })=N \times \mathrm{SMI} \text { (one particle) }
$$
这是$N$独立粒子的SMI。实际上,所有粒子的微观状态之间可能存在关联。我们将在这里提到由于粒子不可区分而产生的相关性,以及由于所有粒子之间的分子间相互作用而产生的相关性。我们将分别讨论这两种相关性的来源。回想一下,单个粒子的微观状态包括该粒子的位置和动量。让我们关注一个粒子在体积为$V$的盒子中的位置。我们将位置SMI写成:
$$
H_{\max }(\text { location })=\log V
$$
对于$N$独立粒子,我们将位置SMI写成:
$$
H_{\max } \text { (locations of N particles) }=\sum_{i=1}^N H_{\max }(\text { one particle })
$$
因为在现实中,粒子是不可区分的,我们必须修正式(2.22)。我们将粒子间关联所对应的互信息定义为:

$$
I(1 ; 2 ; \ldots ; N)=\ln N !
$$
因此,代替(2.22),对于$N$不可区分粒子的SMI,将写成:
$$
H(\text { Nparticles })=\sum_{i=1}^N H(\text { oneparticle })-\ln N !
$$
介绍$\ln N$的详细理由!由于粒子的不可分辨性,作为一种校正在Ben-Naim的5.2节中讨论[1]。这里我们将$N$不可区分(但不相互作用)粒子的SMI的最终结果写为:
$$
H(N \text { indistinguishable particles })=N \log V\left(\frac{2 \pi m e k_B T}{h^2}\right)^{3 / 2}-\log N !
$$

数学代写|信息论代写information theory代考|The Entropy of a System of Interacting Particles. Correlations Due to Intermolecular Interactions

在本节中,我们推导出相互作用粒子系统的SMI(或熵)与相应的互信息(MI)之间的最一般关系。在本章的后面,我们将把这个一般结果应用于一些具体的情况。这个结果的含义对于用SMI来解释熵的概念是非常重要的。换句话说,熵的“信息解释”被有效地扩展到所有处于平衡状态的相互作用粒子系统。
我们从经典统计力学的一些基本概念开始[7]。以变量$T, V, N$为特征的系统的经典正则配分函数(PF)为:
$$
Q(T, V, N)=\frac{Z_N}{N ! \Lambda^{3 N}}
$$
其中$\Lambda^3$称为动量配分函数(或德布罗意波长),$Z_N$是系统的构型PF”
$$
Z_N=\int \cdots \int d R^N \exp \left[-\beta U_N\left(R^N\right)\right]
$$
这里,$U_N\left(R^N\right)$是构型$R^N=R_1, \cdots, R_N$中$N$粒子之间的总相互作用能。统计热力学提供了在特定配置$R^N=R_1, \cdots, R_N$下找到粒子的概率密度,即:
$$
P\left(R^N\right)=\frac{\exp \left[-\beta U_N\left(R^N\right)\right]}{Z_N}
$$
其中$\beta=\left(k_B T\right)^{-1}$和$T$是绝对温度。下面我们选择$k_B=1$。这将促进熵变与SMI变化之间的联系。当不存在分子间相互作用(理想气体)时,构型$\mathrm{PF}$为$Z_N=V^N$,对应的配分函数化简为:
$$
Q^{i g}(T, V, N)=\frac{V^N}{N ! \Lambda^{3 N}}
$$
接下来我们将相互作用引起的亥姆霍兹能量$(A)$的变化定义为:
$$
\Delta A=A-A^{i g}=-T \ln \frac{Q(T, V, N)}{Q^{i g}(T, V, N)}=-T \ln \frac{Z_N}{V^N}
$$
亥姆霍兹能量的这种变化对应于在恒定$(T, V, N)$下“开启”所有粒子之间相互作用的过程,如图2.5所示。
对应的熵变为:
$$
\begin{aligned}
\Delta S & =-\frac{\partial \Delta A}{\partial T}=\ln \frac{Z_N}{V^N}+T \frac{1}{Z_N} \frac{\partial Z_N}{\partial T} \
& =\ln Z_N-N \ln \mathrm{V}+\frac{1}{T} \int d R^N P\left(R^N\right) U_N\left(R^N\right)
\end{aligned}
$$
现在我们将(2.36)中的$U_N\left(R^N\right)$代入(2.35),得到“开启”相互作用对应的熵变化表达式:
$$
\Delta S=-N \ln V-\int P\left(R^N\right) \ln P\left(R^N\right) d R^N
$$

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金融工程代写

金融工程是使用数学技术来解决金融问题。金融工程使用计算机科学、统计学、经济学和应用数学领域的工具和知识来解决当前的金融问题,以及设计新的和创新的金融产品。

非参数统计代写

非参数统计指的是一种统计方法,其中不假设数据来自于由少数参数决定的规定模型;这种模型的例子包括正态分布模型和线性回归模型。

广义线性模型代考

广义线性模型(GLM)归属统计学领域,是一种应用灵活的线性回归模型。该模型允许因变量的偏差分布有除了正态分布之外的其它分布。

术语 广义线性模型(GLM)通常是指给定连续和/或分类预测因素的连续响应变量的常规线性回归模型。它包括多元线性回归,以及方差分析和方差分析(仅含固定效应)。

有限元方法代写

有限元方法(FEM)是一种流行的方法,用于数值解决工程和数学建模中出现的微分方程。典型的问题领域包括结构分析、传热、流体流动、质量运输和电磁势等传统领域。

有限元是一种通用的数值方法,用于解决两个或三个空间变量的偏微分方程(即一些边界值问题)。为了解决一个问题,有限元将一个大系统细分为更小、更简单的部分,称为有限元。这是通过在空间维度上的特定空间离散化来实现的,它是通过构建对象的网格来实现的:用于求解的数值域,它有有限数量的点。边界值问题的有限元方法表述最终导致一个代数方程组。该方法在域上对未知函数进行逼近。[1] 然后将模拟这些有限元的简单方程组合成一个更大的方程系统,以模拟整个问题。然后,有限元通过变化微积分使相关的误差函数最小化来逼近一个解决方案。

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随机分析代写


随机微积分是数学的一个分支,对随机过程进行操作。它允许为随机过程的积分定义一个关于随机过程的一致的积分理论。这个领域是由日本数学家伊藤清在第二次世界大战期间创建并开始的。

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随机过程,是依赖于参数的一组随机变量的全体,参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现,其时间序列是一组按照时间发生先后顺序进行排列的数据点序列。通常一组时间序列的时间间隔为一恒定值(如1秒,5分钟,12小时,7天,1年),因此时间序列可以作为离散时间数据进行分析处理。研究时间序列数据的意义在于现实中,往往需要研究某个事物其随时间发展变化的规律。这就需要通过研究该事物过去发展的历史记录,以得到其自身发展的规律。

回归分析代写

多元回归分析渐进(Multiple Regression Analysis Asymptotics)属于计量经济学领域,主要是一种数学上的统计分析方法,可以分析复杂情况下各影响因素的数学关系,在自然科学、社会和经济学等多个领域内应用广泛。

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MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中,其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括:数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发,包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统,其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题,尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题,而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问,这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展,得到了许多用户的投入。在大学环境中,它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域,MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要,工具箱允许您学习应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数(M 文件)的综合集合,可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。

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数学代写|信息论代写information theory代考|COMP2610

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信息论information theory在统计物理学(热力学)、计算机科学(柯尔莫哥洛夫复杂性或算法复杂性)、统计推断(奥卡姆剃刀:“最简单的解释是最好的”)以及概率和统计学(最优假设检验和估计的误差指数)方面都做出了根本性的贡献。

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数学代写|信息论代写information theory代考|COMP2610

数学代写|信息论代写information theory代考|Third Step: Combining the SMI for the Location and Momentum of a Particle in a $1 D$ System. Addition of Correction Due to Uncertainty

If the location and the momentum (or velocity) of the particles were independent events, then the joint SMI of location and momentum would be the sum of the two SMIs in Eqs. (2.4) and (2.12). Therefore, for this case we write:
$$
\begin{aligned}
H_{\max }(\text { location and momentum }) & =H_{\max }(\text { location })+H_{\max }(\text { momentum }) \
& =\log \left[\frac{L \sqrt{2 \pi e m k_B T}}{h_x h_p}\right]
\end{aligned}
$$
It should be noted that in the very writing of Eq. (2.14), the assumption is made that the location and the momentum of the particle are independent. However, quantum mechanics imposes restriction on the accuracy in determining both the location $x$ and the corresponding momentum $p_x$. Originally, the two quantities $h_x$ and $h_p$ that we defined above, were introduced because we did not care to determine the location and the momentum with an accuracy better than $h_x$ and $h_p$, respectively. Now, we must acknowledge that quantum mechanics imposes upon us the uncertainty condition, about the accuracy with which we can determine simultaneously both the location and the corresponding momentum of a particle. This means that in Eq. (2.14), $h_x$ and $h_p$ cannot both be arbitrarily small; their product must be of the order of Planck constant $h=6.626 \times 10^{-34} \mathrm{Js}$. Therefore, we introduce a new parameter $h$, which replaces the product:
$$
h_x h_p \approx h
$$
Accordingly, we modify Eq. (2.14) to:
$$
H_{\max }(\text { location and momentum })=\log \left[\frac{L \sqrt{2 \pi e m k_B T}}{h}\right]
$$

数学代写|信息论代写information theory代考|The SMI of One Particle in a Box of Volume $\mathrm{V}$

Figure 2.3 shows one simple particle in a cubic box of volume $V$.
To proceed from the 1D to the 3D system, we assume that the locations of the particle along the three axes $x, y$ and $z$ are independent. With this assumption, we can write the SMI of the location of the particle in a cube of edges $L$, as a sum of the SMI along $x, y$, and $z$, i.e.
$$
H(\text { location in } 3 \mathrm{D})=3 H_{\max } \text { (location in 1D) }
$$
We can do the same for the momentum of the particle if we assume that the momentum (or the velocity) along the three axes $x, y$ and $z$ are independent. Hence, we can write the SMI of the momentum as:
$$
H_{\max }(\text { momentum in } 3 \mathrm{D})=3 H_{\max }(\text { momentum in 1D) }
$$
We can now combine the SMI of the locations and momenta of one particle in a box of volume $V$, taking into account the uncertainty principle, to obtain the result:
$$
H_{\max }(\text { location and momentum in } 3 \mathrm{D})=3 \log \left[\frac{L \sqrt{2 \pi e m k_B T}}{h}\right]
$$

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信息论代写

数学代写|信息论代写information theory代考|Third Step: Combining the SMI for the Location and Momentum of a Particle in a $1 D$ System. Addition of Correction Due to Uncertainty

图2.1 a显示了一个局限于一维(1D)的粒子。长度为$L$的“盒子”。对应的连续SMI为:
$$
H[f(x)]=-\int f(x) \log f(x) d x
$$
注意,在Eq.(2.1)中,SMI(表示$H$)被视为函数$f(x)$的函数,其中$f(x) d x$是在$x$和$x+d x$之间的区间内找到粒子的概率。

接下来,计算使位置SMI最大化的比密度分布,见(2.1)。结果很容易证明(参见文献[1]):
$$
f_{e q}(x)=\frac{1}{L}
$$
由于我们知道在任何间隔找到粒子的概率为$1 / \mathrm{L}$,我们可以将SMI最大化的分布确定为平衡(eq.)分布。对此,Ben-Naim[1,4]中有详细的解释。由式(2.2)和式(2.1)可以得到SMI在所有可能的位置分布上的最大值:
$$
H(\text { locations in } 1 D)=\log L
$$
其次,我们承认不能绝对精确地确定粒子的位置;存在一个小的区间$h_x$在这个区间内我们不关心粒子在哪里。因此,我们必须通过减去$\log h_x$来修正Eq.(2.3)。因此,我们将修改后的$H$ (locations in 1D)写成(2.3):
$$
H\left(\text { locations in 1D) }=\log L-\log h_x\right.
$$
在上一个方程中,我们有效地为有限数量的区间$n=L / h$定义了$H$ (1D中的位置)。从无限到有限的过渡如图2.1b所示。注意,当$h_x \rightarrow 0, H$ (1D中的位置)发散到无穷大时。这里,我们不取严格的数学极限,但我们停在$h_x$,它足够小,但不是零。还要注意$L$和$h_x$的比率是一个纯数字。因此,我们不需要指定$L$或$h_x$的单位。

数学代写|信息论代写information theory代考|The SMI of One Particle in a Box of Volume $\mathrm{V}$

图2.3显示了体积为$V$的立方盒子中的一个简单粒子。
为了从1D进入3D系统,我们假设粒子沿三个轴$x, y$和$z$的位置是独立的。有了这个假设,我们可以将粒子在边立方$L$中位置的SMI写成沿$x, y$和$z$的SMI之和,即。
$$
H(\text { location in } 3 \mathrm{D})=3 H_{\max } \text { (location in 1D) }
$$
我们可以对粒子的动量做同样的事情,如果我们假设沿三个轴$x, y$和$z$的动量(或速度)是独立的。因此,我们可以将动量的SMI写成:
$$
H_{\max }(\text { momentum in } 3 \mathrm{D})=3 H_{\max }(\text { momentum in 1D) }
$$
我们现在可以将体积为$V$的盒子中一个粒子的位置和动量的SMI结合起来,考虑到不确定性原理,得到结果:
$$
H_{\max }(\text { location and momentum in } 3 \mathrm{D})=3 \log \left[\frac{L \sqrt{2 \pi e m k_B T}}{h}\right]
$$

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金融工程是使用数学技术来解决金融问题。金融工程使用计算机科学、统计学、经济学和应用数学领域的工具和知识来解决当前的金融问题,以及设计新的和创新的金融产品。

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非参数统计指的是一种统计方法,其中不假设数据来自于由少数参数决定的规定模型;这种模型的例子包括正态分布模型和线性回归模型。

广义线性模型代考

广义线性模型(GLM)归属统计学领域,是一种应用灵活的线性回归模型。该模型允许因变量的偏差分布有除了正态分布之外的其它分布。

术语 广义线性模型(GLM)通常是指给定连续和/或分类预测因素的连续响应变量的常规线性回归模型。它包括多元线性回归,以及方差分析和方差分析(仅含固定效应)。

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有限元方法(FEM)是一种流行的方法,用于数值解决工程和数学建模中出现的微分方程。典型的问题领域包括结构分析、传热、流体流动、质量运输和电磁势等传统领域。

有限元是一种通用的数值方法,用于解决两个或三个空间变量的偏微分方程(即一些边界值问题)。为了解决一个问题,有限元将一个大系统细分为更小、更简单的部分,称为有限元。这是通过在空间维度上的特定空间离散化来实现的,它是通过构建对象的网格来实现的:用于求解的数值域,它有有限数量的点。边界值问题的有限元方法表述最终导致一个代数方程组。该方法在域上对未知函数进行逼近。[1] 然后将模拟这些有限元的简单方程组合成一个更大的方程系统,以模拟整个问题。然后,有限元通过变化微积分使相关的误差函数最小化来逼近一个解决方案。

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多元回归分析渐进(Multiple Regression Analysis Asymptotics)属于计量经济学领域,主要是一种数学上的统计分析方法,可以分析复杂情况下各影响因素的数学关系,在自然科学、社会和经济学等多个领域内应用广泛。

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MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中,其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括:数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发,包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统,其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题,尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题,而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问,这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展,得到了许多用户的投入。在大学环境中,它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域,MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要,工具箱允许您学习应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数(M 文件)的综合集合,可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。

R语言代写问卷设计与分析代写
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MATLAB代写方差分析与试验设计代写
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数学代写|图论作业代写Graph Theory代考|MTH607

如果你也在 怎样代写图论Graph Theory 这个学科遇到相关的难题,请随时右上角联系我们的24/7代写客服。图论Graph Theory有趣的部分原因在于,图可以用来对某些问题中的情况进行建模。这些问题可以在图表的帮助下进行研究(并可能得到解决)。因此,图形模型在本书中经常出现。然而,图论是数学的一个领域,因此涉及数学思想的研究-概念和它们之间的联系。我们选择包含的主题和结果是因为我们认为它们有趣、重要和/或代表主题。

图论Graph Theory通过熟悉许多过去和现在对图论的发展负责的人,可以增强对图论的欣赏。因此,我们收录了一些关于“图论人士”的有趣评论。因为我们相信这些人是图论故事的一部分,所以我们在文中讨论了他们,而不仅仅是作为脚注。我们常常没有认识到数学是一门有生命的学科。图论是人类创造的,是一门仍在不断发展的学科。

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数学代写|图论作业代写Graph Theory代考|Ramsey properties and connectivity

According to Ramsey’s theorem, every large enough graph $G$ has a very dense or a very sparse induced subgraph of given order, a $K^r$ or $\overline{K^r}$. If we assume that $G$ is connected, we can say a little more:

Proposition 9.4.1. For every $r \in \mathbb{N}$ there is an $n \in \mathbb{N}$ such that every connected graph of order at least $n$ contains $K^r, K_{1, r}$ or $P^r$ as an induced subgraph.

Proof. Let $d+1$ be the Ramsey number of $r$, let $n:=\frac{d}{d-2}(d-1)^r$, and let $G$ be a graph of order at least $n$. If $G$ has a vertex $v$ of degree at least $d+1$ then, by Theorem 9.1.1 and the choice of $d$, either $N(v)$ induces a $K^r$ in $G$ or ${v} \cup N(v)$ induces a $K_{1, r}$. On the other hand, if $\Delta(G) \leqslant d$, then by Proposition 1.3.3 $G$ has radius $>r$, and hence contains two vertices at a distance $\geqslant r$. Any shortest path in $G$ between these two vertices contains a $P^r$.

In principle, we could now look for a similar set of ‘unavoidable’ $k$-connected subgraphs for any given connectivity $k$. To keep thse ‘unavoidable sets’ small, it helps to relax the containment relation from ‘induced subgraph’ for $k=1$ (as above) to ‘topological minor’ for $k=2$, and on to ‘minor’ for $k=3$ and $k=4$. For larger $k$, no similar results are known.

Proposition 9.4.2. For every $r \in \mathbb{N}$ there is an $n \in \mathbb{N}$ such that every 2-connected graph of order at least $n$ contains $C^r$ or $K_{2, r}$ as a topological minor.

Proof. Let $d$ be the $n$ associated with $r$ in Proposition 9.4.1, and let $G$ be a 2-connected graph with at least $\frac{d}{d-2}(d-1)^r$ vertices. By Proposition 1.3.3, either $G$ has a vertex of degree $>d$ or $\operatorname{diam} G \geqslant \operatorname{rad} G>r$.

In the latter case let $a, b \in G$ be two vertices at distance $>r$. By Menger’s theorem (3.3.6), $G$ contains two independent $a-b$ paths. These form a cycle of length $>r$.

数学代写|图论作业代写Graph Theory代考|Simple sufficient conditions

What kind of condition might be sufficient for the existence of a Hamilton cycle in a graph $G$ ? Purely global assumptions, like high edge density, will not be enough: we cannot do without the local property that every vertex has at least two neighbours. But neither is any large (but constant) minimum degree sufficient: it is easy to find graphs without a Hamilton cycle whose minimum degree exceeds any given constant bound.
The following classic result derives its significance from this background:

Theorem 10.1.1. (Dirac 1952)
Every graph with $n \geqslant 3$ vertices and minimum degree at least $n / 2$ has a Hamilton cycle.

Proof. Let $G=(V, E)$ be a graph with $|G|=n \geqslant 3$ and $\delta(G) \geqslant n / 2$. Then $G$ is connected: otherwise, the degree of any vertex in the smallest component $C$ of $G$ would be less than $|C| \leqslant n / 2$.

Let $P=x_0 \ldots x_k$ be a longest path in $G$. By the maximality of $P$, all the neighbours of $x_0$ and all the neighbours of $x_k$ lie on $P$. Hence at least $n / 2$ of the vertices $x_0, \ldots, x_{k-1}$ are adjacent to $x_k$, and at least $n / 2$ of these same $k<n$ vertices $x_i$ are such that $x_0 x_{i+1} \in E$. By the pigeon hole principle, there is a vertex $x_i$ that has both properties, so we have $x_0 x_{i+1} \in E$ and $x_i x_k \in E$ for some $i<k$ (Fig. 10.1.1).

We claim that the cycle $C:=x_0 x_{i+1} P x_k x_i P x_0$ is a Hamilton cycle of $G$. Indeed, since $G$ is connected, $C$ would otherwise have a neighbour in $G-C$, which could be combined with a spanning path of $C$ into a path longer than $P$.

数学代写|图论作业代写Graph Theory代考|MTH607

图论代考

数学代写|图论作业代写Graph Theory代考|Ramsey properties and connectivity

根据拉姆齐定理,每个足够大的图$G$都有一个非常密集或非常稀疏的给定阶的诱导子图$K^r$或$\overline{K^r}$。如果我们假设$G$是连接的,我们可以多说一点:

提案9.4.1对于每个$r \in \mathbb{N}$,都存在一个$n \in \mathbb{N}$,使得每个至少为$n$阶的连通图都包含$K^r, K_{1, r}$或$P^r$作为诱导子图。

证明。设$d+1$为$r$的拉姆齐数,设$n:=\frac{d}{d-2}(d-1)^r$,设$G$为至少为$n$的有序图。如果$G$有一个顶点$v$的度数至少为$d+1$,那么根据定理9.1.1和$d$的选择,要么$N(v)$在$G$中衍生出一个$K^r$,要么${v} \cup N(v)$衍生出一个$K_{1, r}$。另一方面,如果$\Delta(G) \leqslant d$,则根据命题1.3.3 $G$的半径为$>r$,因此包含两个距离为$\geqslant r$的顶点。在$G$中这两个顶点之间的任何最短路径都包含$P^r$。

原则上,对于任何给定的连通性$k$,我们现在可以寻找类似的一组“不可避免的”$k$连接子图。为了保持这些“不可避免的集合”较小,它有助于将包含关系从$k=1$的“诱导子图”(如上所述)放宽到$k=2$的“拓扑次要”,然后再放宽到$k=3$和$k=4$的“次要”。对于更大的$k$,没有类似的结果。

提案9.4.2。对于每个$r \in \mathbb{N}$,都存在一个$n \in \mathbb{N}$,使得每个至少为$n$阶的2连通图都包含$C^r$或$K_{2, r}$作为拓扑次元。

证明。设$d$为命题9.4.1中与$r$相关联的$n$,设$G$为至少有$\frac{d}{d-2}(d-1)^r$个顶点的2连通图。根据命题1.3.3,$G$有一个度数为$>d$或$\operatorname{diam} G \geqslant \operatorname{rad} G>r$的顶点。

在后一种情况下,设$a, b \in G$为距离为$>r$的两个顶点。根据门格尔定理(3.3.6),$G$包含两个独立的$a-b$路径。这些形成了一个长度为$>r$的循环。

数学代写|图论作业代写Graph Theory代考|Simple sufficient conditions

什么样的条件可能是图中存在汉密尔顿环的充分条件$G$ ?纯粹的全局假设,比如高边缘密度,是不够的:我们不能没有每个顶点至少有两个邻居的局部性质。但是,任何大的(但恒定的)最小度都是不够的:很容易找到没有Hamilton循环的图,其最小度超过任何给定的常数界。
下面这个经典结论的意义就来源于这个背景:

定理10.1.1。(狄拉克1952)
每个顶点为$n \geqslant 3$且最小度至少为$n / 2$的图都有一个Hamilton循环。

证明。设$G=(V, E)$为具有$|G|=n \geqslant 3$和$\delta(G) \geqslant n / 2$的图形。那么$G$是连通的,否则$G$的最小分量$C$中任意顶点的度数都小于$|C| \leqslant n / 2$。

设$P=x_0 \ldots x_k$为$G$的最长路径。根据$P$的最大值,$x_0$的所有邻居和$x_k$的所有邻居都在$P$上。因此,至少$n / 2$个顶点$x_0, \ldots, x_{k-1}$与$x_k$相邻,并且至少$n / 2$个相同的$k<n$个顶点$x_i$与$x_0 x_{i+1} \in E$相邻。根据鸽子洞原理,有一个顶点$x_i$同时具有这两个属性,因此对于某些$i<k$,我们有$x_0 x_{i+1} \in E$和$x_i x_k \in E$(图10.1.1)。

我们声称周期$C:=x_0 x_{i+1} P x_k x_i P x_0$是一个$G$的汉密尔顿周期。事实上,因为$G$是连通的,否则$C$在$G-C$中就会有一个邻居,它可以与$C$的生成路径组合成一条比$P$长的路径。

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微观经济学代写

微观经济学是主流经济学的一个分支,研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富,各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。

线性代数代写

线性代数是数学的一个分支,涉及线性方程,如:线性图,如:以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。

博弈论代写

现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼(John von Neumann)提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理,这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后,1944年,他与奥斯卡-莫根斯特恩(Oskar Morgenstern)共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书,该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论,使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。

微积分代写

微积分,最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”,是对连续变化的数学研究,就像几何学是对形状的研究,而代数是对算术运算的概括研究一样。

它有两个主要分支,微分和积分;微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率,而积分涉及数量的累积,以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系,它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。

计量经济学代写

什么是计量经济学?
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用,使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设,并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验,然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。

根据你是对测试现有理论感兴趣,还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣,计量经济学可以细分为两大类:理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。

Matlab代写

MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中,其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括:数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发,包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统,其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题,尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题,而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问,这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展,得到了许多用户的投入。在大学环境中,它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域,MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要,工具箱允许您学习应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数(M 文件)的综合集合,可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。

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如果你也在 怎样代写图论Graph Theory 这个学科遇到相关的难题,请随时右上角联系我们的24/7代写客服。图论Graph Theory有趣的部分原因在于,图可以用来对某些问题中的情况进行建模。这些问题可以在图表的帮助下进行研究(并可能得到解决)。因此,图形模型在本书中经常出现。然而,图论是数学的一个领域,因此涉及数学思想的研究-概念和它们之间的联系。我们选择包含的主题和结果是因为我们认为它们有趣、重要和/或代表主题。

图论Graph Theory通过熟悉许多过去和现在对图论的发展负责的人,可以增强对图论的欣赏。因此,我们收录了一些关于“图论人士”的有趣评论。因为我们相信这些人是图论故事的一部分,所以我们在文中讨论了他们,而不仅仅是作为脚注。我们常常没有认识到数学是一门有生命的学科。图论是人类创造的,是一门仍在不断发展的学科。

statistics-lab™ 为您的留学生涯保驾护航 在代写图论Graph Theory方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的统计Statistics代写服务。我们的专家在代写图论Graph Theory代写方面经验极为丰富,各种代写图论Graph Theory相关的作业也就用不着说。

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数学代写|图论作业代写Graph Theory代考|Ramsey numbers

Ramsey’s theorem may be rephrased as follows: if $H=K^r$ and $G$ is a graph with sufficiently many vertices, then either $G$ itself or its complement $\bar{G}$ contains a copy of $H$ as a subgraph. Clearly, the same is true for any graph $H$, simply because $H \subseteq K^h$ for $h:=|H|$.

However, if we ask for the least $n$ such that every graph $G$ of order $n$ has the above property – this is the Ramsey number $R(H)$ of $H$-then the above question makes sense: if $H$ has only few edges, it should embed more easily in $G$ or $\bar{G}$, and we would expect $R(H)$ to be smaller than the Ramsey number $R(h)=R\left(K^h\right)$.

A little more generally, let $R\left(H_1, H_2\right)$ denote the least $n \in \mathbb{N}$ such that $H_1 \subseteq G$ or $H_2 \subseteq \bar{G}$ for every graph $G$ of order $n$. For most graphs $H_1, H_2$, only very rough estimates are known for $R\left(H_1, H_2\right)$. Interestingly, lower bounds given by random graphs (as in Theorem 11.1.3) are often sharper than even the best bounds provided by explicit constructions.

The following proposition describes one of the few cases where exact Ramsey numbers are known for a relatively large class of graphs:

Proposition 9.2.1. Let $s, t$ be positive integers, and let $T$ be a tree of order $t$. Then $R\left(T, K^s\right)=(s-1)(t-1)+1$.

Proof. The disjoint union of $s-1$ graphs $K^{t-1}$ contains no copy of $T$, while the complement of this graph, the complete $(s-1)$-partite graph $K_{t-1}^{s-1}$, does not contain $K^s$. This proves $R\left(T, K^s\right) \geqslant(s-1)(t-1)+1$.
Conversely, let $G$ be any graph of order $n=(s-1)(t-1)+1$ whose complement contains no $K^s$. Then $s>1$, and in any vertex colouring of $G$ (in the sense of Chapter 5) at most $s-1$ vertices can have the same colour. Hence, $\chi(G) \geqslant\lceil n /(s-1)\rceil=t$. By Corollary $5.2 .3, G$ has a subgraph $H$ with $\delta(H) \geqslant t-1$, which by Corollary 1.5 .4 contains a copy of $T$.

数学代写|图论作业代写Graph Theory代考|Induced Ramsey theorems

Ramsey’s theorem can be rephrased as follows. For every graph $H=K^r$ there exists a graph $G$ such that every 2-colouring of the edges of $G$ yields a monochromatic $H \subseteq G$; as it turns out, this is witnessed by any large enough complete graph as $G$. Let us now change the problem slightly and ask for a graph $G$ in which every 2-edge-colouring yields a monochromatic induced $H \subseteq G$, where $H$ is now an arbitrary given graph.

This slight modification changes the character of the problem dramatically. What is needed now is no longer a simple proof that $G$ is ‘big enough’ (as for Theorem 9.1.1), but a careful construction: the construction of a graph that, however we bipartition its edges, contains an induced copy of $H$ with all edges in one partition class. We shall call such a graph a Ramsey graph for $H$.

The fact that such a Ramsey graph exists for every choice of $H$ is one of the fundamental results of graph Ramsey theory. It was proved around 1973 , independently by Deuber, by Erdős, Hajnal \& Pósa, and by Rödl.

Theorem 9.3.1. Every graph has a Ramsey graph. In other words, for every graph $H$ there exists a graph $G$ that, for every partition $\left{E_1, E_2\right}$ of $E(G)$, has an induced subgraph $H$ with $E(H) \subseteq E_1$ or $E(H) \subseteq E_2$.

We give two proofs. Each of these is highly individual, yet each offers a glimpse of true Ramsey theory: the graphs involved are used as hardly more than bricks in the construction, but the edifice is impressive.

数学代写|图论作业代写Graph Theory代考|Math780

图论代考

数学代写|图论作业代写Graph Theory代考|Ramsey numbers

拉姆齐定理可以重新表述如下:如果$H=K^r$和$G$是一个具有足够多顶点的图,那么$G$本身或它的补$\bar{G}$包含一个$H$的副本作为子图。显然,对于任何图形$H$都是一样的,因为$H \subseteq K^h$对于$h:=|H|$。

然而,如果我们要求最小的$n$,使得$n$的每个图$G$都具有上述属性——这是$H$的拉姆齐数$R(H)$——那么上面的问题就有意义了:如果$H$只有几个边,它应该更容易嵌入到$G$或$\bar{G}$中,我们会期望$R(H)$比拉姆齐数$R(h)=R\left(K^h\right)$小。

更一般地说,让$R\left(H_1, H_2\right)$表示最小的$n \in \mathbb{N}$,使得$H_1 \subseteq G$或$H_2 \subseteq \bar{G}$对于每个顺序为$n$的图$G$。对于大多数图形$H_1, H_2$,对于$R\left(H_1, H_2\right)$只有非常粗略的估计。有趣的是,随机图给出的下界(如定理11.1.3)往往比显式构造提供的最佳边界更清晰。

下面的命题描述了为数不多的情况之一,其中确切的拉姆齐数是已知的相对较大的一类图:

提案9.2.1设$s, t$为正整数,设$T$为$t$阶的树。然后$R\left(T, K^s\right)=(s-1)(t-1)+1$。

证明。$s-1$图的不相交并$K^{t-1}$不包含$T$的副本,而这个图的补图,完整的$(s-1)$ -部图$K_{t-1}^{s-1}$,不包含$K^s$。这证明了$R\left(T, K^s\right) \geqslant(s-1)(t-1)+1$。
反之,设$G$为任意阶为$n=(s-1)(t-1)+1$的图,其补不包含$K^s$。然后$s>1$,在$G$的任何顶点着色中(在第5章的意义上),最多$s-1$个顶点可以具有相同的颜色。因此,$\chi(G) \geqslant\lceil n /(s-1)\rceil=t$。根据推论$5.2 .3, G$与$\delta(H) \geqslant t-1$有一个子图$H$,根据推论1.5 .4,包含一个$T$的副本。

数学代写|图论作业代写Graph Theory代考|Induced Ramsey theorems

拉姆齐定理可以改写如下。对于每个图$H=K^r$,存在一个图$G$,使得$G$的每条边的2种颜色产生一个单色的$H \subseteq G$;事实证明,任何足够大的完全图都可以证明这一点,如$G$。现在让我们稍微改变一下问题,并要求一个图$G$,其中每个2边着色产生一个单色诱导$H \subseteq G$,其中$H$现在是一个任意给定的图。

这个微小的修改戏剧性地改变了问题的性质。现在需要的不再是一个简单的证明$G$“足够大”(如定理9.1.1),而是一个仔细的构造:一个图的构造,无论我们如何划分它的边,都包含一个$H$的诱导副本,所有的边都在一个划分类中。我们称这种图为$H$的拉姆齐图。

对于每一个$H$的选择都存在这样的Ramsey图,这是图Ramsey理论的基本结果之一。大约在1973年,Deuber, Erdős, Hajnal & Pósa和Rödl分别独立地证明了这一点。

定理9.3.1。每个图都有一个拉姆齐图。换句话说,对于每个图$H$,存在一个图$G$,对于$E(G)$的每个分区$\left{E_1, E_2\right}$,都有一个与$E(H) \subseteq E_1$或$E(H) \subseteq E_2$的诱导子图$H$。

我们给出了两个证明。每一个都是高度独立的,但每一个都提供了真正的拉姆齐理论的一瞥:所涉及的图表几乎与建筑中的砖块差不多,但这座大厦令人印象深刻。

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微观经济学是主流经济学的一个分支,研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富,各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。

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线性代数是数学的一个分支,涉及线性方程,如:线性图,如:以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。

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现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼(John von Neumann)提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理,这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后,1944年,他与奥斯卡-莫根斯特恩(Oskar Morgenstern)共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书,该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论,使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。

微积分代写

微积分,最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”,是对连续变化的数学研究,就像几何学是对形状的研究,而代数是对算术运算的概括研究一样。

它有两个主要分支,微分和积分;微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率,而积分涉及数量的累积,以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系,它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。

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什么是计量经济学?
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用,使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设,并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验,然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。

根据你是对测试现有理论感兴趣,还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣,计量经济学可以细分为两大类:理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。

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MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中,其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括:数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发,包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统,其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题,尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题,而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问,这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展,得到了许多用户的投入。在大学环境中,它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域,MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要,工具箱允许您学习应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数(M 文件)的综合集合,可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。

数学代写|图论作业代写Graph Theory代考|MATH7331

如果你也在 怎样代写图论Graph Theory 这个学科遇到相关的难题,请随时右上角联系我们的24/7代写客服。图论Graph Theory有趣的部分原因在于,图可以用来对某些问题中的情况进行建模。这些问题可以在图表的帮助下进行研究(并可能得到解决)。因此,图形模型在本书中经常出现。然而,图论是数学的一个领域,因此涉及数学思想的研究-概念和它们之间的联系。我们选择包含的主题和结果是因为我们认为它们有趣、重要和/或代表主题。

图论Graph Theory通过熟悉许多过去和现在对图论的发展负责的人,可以增强对图论的欣赏。因此,我们收录了一些关于“图论人士”的有趣评论。因为我们相信这些人是图论故事的一部分,所以我们在文中讨论了他们,而不仅仅是作为脚注。我们常常没有认识到数学是一门有生命的学科。图论是人类创造的,是一门仍在不断发展的学科。

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数学代写|图论作业代写Graph Theory代考|The topological end space

In this last section we shall develop a deeper understanding of the global structure of infinite graphs, especially locally finite ones, that can be attained only by studying their ends. This structure is intrinsically topological, but no more than the most basic concepts of point-set topology will be needed.

Our starting point will be to make precise the intuitive idea that the ends of a graph are the ‘points at infinity’ to which its rays converge. To do so, we shall define a topological space $|G|$ associated with a graph $G=(V, E, \Omega)$ and its ends. ${ }^8$ By considering topological versions of paths, cycles and spanning trees in this space, we shall then be able to extend to infinite graphs some parts of finite graph theory that would not otherwise have infinite counterparts (see the notes for more examples). Thus, the ends of an infinite graph turn out to be more than a curious new phenomenon: they form an integral part of the picture, without which it cannot be properly understood.

To build the space $|G|$ formally, we start with the set $V \cup \Omega$. For every edge $e=u v$ we add a set $\dot{e}=(u, v)$ of continuum many points, making these sets $\ddot{e}$ disjoint from each other and from $V \cup \Omega$. We then choose for each $e$ some fixed bijection between $\dot{e}$ and the real interval $(0,1)$, and extend this bijection to one between $[u, v]:={u} \cup \grave{e} \cup{v}$ and $[0,1]$. This bijection defines a metric on $[u, v]$; we call $[u, v]$ a topological edge with inner points $x \in \dot{e}$. Given any $F \subseteq E$ we write $\stackrel{\circ}{F}:=\bigcup{\dot{e} \mid e \in F}$.

When we speak of a ‘graph’ $H \subseteq G$, we shall often also mean its corresponding point set $V(H) \cup \tilde{E}(H)$.

Having thus defined the point set of $|G|$, let us choose a basis of open sets to define its topology. For every edge $u v$, declare as open all subsets of $(u, v)$ that correspond, by our fixed bijection between $(u, v)$ and $(0,1)$, to an open set in $(0,1)$. For every vertex $u$ and $\epsilon>0$, declare as open the ‘open star around $u$ of radius $\epsilon$ ‘, that is, the set of all points on edges $[u, v]$ at distance less than $\epsilon$ from $u$, measured individually for each edge in its metric inherited from $[0,1]$. Finally, for every end $\omega$ and every finite set $S \subseteq V$, there is a unique component $C(S, \omega)$ of $G-S$ that contains a ray from $\omega$. Let $\Omega(S, \omega):=\left{\omega^{\prime} \in \Omega \mid C\left(S, \omega^{\prime}\right)=C(S, \omega)\right}$. For every $\epsilon>0$, write $E_\epsilon(S, \omega)$ for the set of all inner points of $S$ $C(S, \omega)$ edges at distance less than $\epsilon$ from their endpoint in $C(S, \omega)$. Then declare as open all sets of the form
$$
\hat{C}\epsilon(S, \omega):=C(S, \omega) \cup \Omega(S, \omega) \cup \dot{E}\epsilon(S, \omega) .
$$

数学代写|图论作业代写Graph Theory代考|Ramsey’s original theorems

In its simplest version, Ramsey’s theorem says that, given an integer $r \geqslant 0$, every large enough graph $G$ contains either $K^r$ or $\overline{K^r}$ as an induced subgraph. At first glance, this may seem surprising: after all, we need about $(r-2) /(r-1)$ of all possible edges to force a $K^r$ subgraph in $G$ (Corollary 7.1 .3 ), but neither $G$ nor $\bar{G}$ can be expected to have more than half of all possible edges. However, as the Turán graphs illustrate well, squeezing many edges into $G$ without creating a $K^r$ imposes additional structure on $G$, which may help us find an induced $\overline{K^r}$.

So how could we go about proving Ramsey’s theorem? Let us try to build a $K^r$ or $\overline{K^r}$ in $G$ inductively, starting with an arbitrary vertex $v_1 \in V_1:=V(G)$. If $|G|$ is large, there will be a large set $V_2 \subseteq V_1 \backslash\left{v_1\right}$ of vertices that are either all adjacent to $v_1$ or all non-adjacent to $v_1$. Accordingly, we may think of $v_1$ as the first vertex of a $K^r$ or $\overline{K^r}$ whose other vertices all lie in $V_2$. Let us then choose another vertex $v_2 \in V_2$ for our $K^r$ or $\overline{K^r}$. Since $V_2$ is large, it will have a subset $V_3$, still fairly large, of vertices that are all ‘of the same type’ with respect to $v_2$ as well: either all adjacent or all non-adjacent to it. We then continue our search for vertices inside $V_3$, and so on (Fig. 9.1.1).

How long can we go on in this way? This depends on the size of our initial set $V_1$ : each set $V_i$ has at least half the size of its predecessor $V_{i-1}$, so we shall be able to complete $s$ construction steps if $G$ has order about $2^s$. As the following proof shows, the choice of $s=2 r-3$ vertices $v_i$ suffices to find among them the vertices of a $K^r$ or $\overline{K^r}$.
Theorem 9.1.1. (Ramsey 1930)
For every $r \in \mathbb{N}$ there exists an $n \in \mathbb{N}$ such that every graph of order at least $n$ contains either $K^r$ or $\overline{K^r}$ as an induced subgraph.

Proof. The assertion is trivial for $r \leqslant 1$; we assume that $r \geqslant 2$. Let $n:=2^{2 r-3}$, and let $G$ be a graph of order at least $n$. We shall define a sequence $V_1, \ldots, V_{2 r-2}$ of sets and choose vertices $v_i \in V_i$ with the following properties:
(i) $\left|V_i\right|=2^{2 r-2-i} \quad(i=1, \ldots, 2 r-2)$;

(ii) $V_i \subseteq V_{i-1} \backslash\left{v_{i-1}\right} \quad(i=2, \ldots, 2 r-2)$;
(iii) $v_{i-1}$ is adjacent either to all vertices in $V_i$ or to no vertex in $V_i$ $(i=2, \ldots, 2 r-2)$.

数学代写|图论作业代写Graph Theory代考|MATH7331

图论代考

数学代写|图论作业代写Graph Theory代考|The topological end space

在最后一节中,我们将对无限图的全局结构,特别是局部有限图的全局结构有更深的理解,这只能通过研究它们的端点来实现。这种结构本质上是拓扑结构,但只需要了解点集拓扑的最基本概念。

我们的出发点将是精确地表达一个直观的想法,即图形的端点是光线汇聚到的“无穷远处的点”。为此,我们将定义一个与图$G=(V, E, \Omega)$及其末端相关联的拓扑空间$|G|$。${ }^8$通过在这个空间中考虑路径、循环和生成树的拓扑版本,我们将能够将有限图论的某些部分扩展到无限图,否则这些部分将不会有无限对应(更多示例参见注释)。因此,一个无限图形的端点不仅仅是一个奇怪的新现象:它们构成了图像的一个组成部分,没有它们,图像就不能被正确地理解。

要正式构建空间$|G|$,我们从集合$V \cup \Omega$开始。对于每条边$e=u v$,我们添加一个连续点集$\dot{e}=(u, v)$,使这些集$\ddot{e}$彼此不相交,也不相交于$V \cup \Omega$。然后,我们为每个$e$选择$\dot{e}$和实际间隔$(0,1)$之间的固定双射,并将此双射扩展为$[u, v]:={u} \cup \grave{e} \cup{v}$和$[0,1]$之间的一个双射。这个对象在$[u, v]$上定义了一个度量;我们称$[u, v]$为具有内点$x \in \dot{e}$的拓扑边。给定任意$F \subseteq E$,我们写成$\stackrel{\circ}{F}:=\bigcup{\dot{e} \mid e \in F}$。

当我们说到“图”$H \subseteq G$时,我们通常也指它对应的点集$V(H) \cup \tilde{E}(H)$。

这样定义了$|G|$的点集之后,让我们选择一个开集的基来定义它的拓扑。对于每条边$u v$,声明$(u, v)$的所有子集都是开放的,通过$(u, v)$和$(0,1)$之间的固定双射,对应于$(0,1)$中的开放集。对于每个顶点$u$和$\epsilon>0$,声明为打开’半径$\epsilon$的$u$周围的开放星’,即距离$u$小于$\epsilon$的边$[u, v]$上所有点的集合,每个边在其继承自$[0,1]$的度量中单独测量。最后,对于每一个端点$\omega$和每一个有限集$S \subseteq V$, $G-S$都有一个唯一的组件$C(S, \omega)$,它包含一条来自$\omega$的射线。让$\Omega(S, \omega):=\left{\omega^{\prime} \in \Omega \mid C\left(S, \omega^{\prime}\right)=C(S, \omega)\right}$。对于每个$\epsilon>0$,将$S$$C(S, \omega)$边的所有内部点的集合写成$E_\epsilon(S, \omega)$,这些点距离$C(S, \omega)$中的端点小于$\epsilon$。然后将窗体的所有集合声明为打开
$$
\hat{C}\epsilon(S, \omega):=C(S, \omega) \cup \Omega(S, \omega) \cup \dot{E}\epsilon(S, \omega) .
$$

数学代写|图论作业代写Graph Theory代考|Ramsey’s original theorems

在其最简单的版本中,拉姆齐定理说,给定一个整数$r \geqslant 0$,每个足够大的图$G$包含$K^r$或$\overline{K^r}$作为诱导子图。乍一看,这似乎令人惊讶:毕竟,我们需要大约$(r-2) /(r-1)$所有可能的边来强制生成$G$中的$K^r$子图(推论7.1 .3),但是$G$和$\bar{G}$都不能期望拥有超过一半的可能边。然而,正如Turán图表很好地说明的那样,在不创建$K^r$的情况下将许多边挤进$G$会给$G$带来额外的结构,这可能有助于我们找到一个诱导的$\overline{K^r}$。

那么我们如何证明拉姆齐定理呢?让我们尝试在$G$中归纳地构建一个$K^r$或$\overline{K^r}$,从任意顶点$v_1 \in V_1:=V(G)$开始。如果$|G|$很大,则会有一个很大的顶点集$V_2 \subseteq V_1 \backslash\left{v_1\right}$,这些顶点要么都与$v_1$相邻,要么都不与$v_1$相邻。因此,我们可以认为$v_1$是其他顶点都位于$V_2$的$K^r$或$\overline{K^r}$的第一个顶点。然后选择另一个顶点$v_2 \in V_2$作为$K^r$或$\overline{K^r}$。由于$V_2$很大,它将有一个子集$V_3$,仍然相当大,这些顶点对于$v_2$来说都是“相同类型”的:要么全部相邻,要么全部不相邻。然后我们继续搜索$V_3$内部的顶点,以此类推(图9.1.1)。

这样我们还能坚持多久?这取决于初始集合$V_1$的大小:每个集合$V_i$的大小至少是其前身$V_{i-1}$的一半,因此,如果$G$有关于$2^s$的订单,我们将能够完成$s$的构建步骤。如下面的证明所示,选择$s=2 r-3$顶点$v_i$足以在其中找到$K^r$或$\overline{K^r}$的顶点。
定理9.1.1。(拉姆齐1930)
对于每个$r \in \mathbb{N}$,存在一个$n \in \mathbb{N}$,使得每个至少为$n$阶的图都包含$K^r$或$\overline{K^r}$作为诱导子图。

证明。断言对于$r \leqslant 1$是微不足道的;我们假设$r \geqslant 2$。设$n:=2^{2 r-3}$,并设$G$是至少为$n$的有序图。我们将定义一个集合序列$V_1, \ldots, V_{2 r-2}$,并选择具有以下属性的顶点$v_i \in V_i$:
(i) $\left|V_i\right|=2^{2 r-2-i} \quad(i=1, \ldots, 2 r-2)$;

(ii) $V_i \subseteq V_{i-1} \backslash\left{v_{i-1}\right} \quad(i=2, \ldots, 2 r-2)$;
(iii) $v_{i-1}$与$V_i$中的所有顶点相邻,或者与$V_i$$(i=2, \ldots, 2 r-2)$中的无顶点相邻。

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微观经济学代写

微观经济学是主流经济学的一个分支,研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富,各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。

线性代数代写

线性代数是数学的一个分支,涉及线性方程,如:线性图,如:以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。

博弈论代写

现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼(John von Neumann)提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理,这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后,1944年,他与奥斯卡-莫根斯特恩(Oskar Morgenstern)共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书,该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论,使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。

微积分代写

微积分,最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”,是对连续变化的数学研究,就像几何学是对形状的研究,而代数是对算术运算的概括研究一样。

它有两个主要分支,微分和积分;微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率,而积分涉及数量的累积,以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系,它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。

计量经济学代写

什么是计量经济学?
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用,使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设,并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验,然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。

根据你是对测试现有理论感兴趣,还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣,计量经济学可以细分为两大类:理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。

Matlab代写

MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中,其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括:数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发,包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统,其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题,尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题,而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问,这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展,得到了许多用户的投入。在大学环境中,它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域,MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要,工具箱允许您学习应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数(M 文件)的综合集合,可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。

数学代写|微积分代写Calculus代写|MATH171

如果你也在 怎样代写微积分Calculus 这个学科遇到相关的难题,请随时右上角联系我们的24/7代写客服。微积分Calculus 基本上就是非常高级的代数和几何。从某种意义上说,它甚至不是一门新学科——它采用代数和几何的普通规则,并对它们进行调整,以便它们可以用于更复杂的问题。(当然,问题在于,从另一种意义上说,这是一门新的、更困难的学科。)

微积分Calculus数学之所以有效,是因为曲线在局部是直的;换句话说,它们在微观层面上是直的。地球是圆的,但对我们来说,它看起来是平的,因为与地球的大小相比,我们在微观层面上。微积分之所以有用,是因为当你放大曲线,曲线变直时,你可以用正则代数和几何来处理它们。这种放大过程是通过极限数学来实现的。

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数学代写|微积分代写Calculus代写|MATH171

数学代写|微积分代写Calculus代写|Analyzing Graphs of Functions

In Section 1.4, you studied functions from an algebraic point of view. In this section, you will study functions from a graphical perspective.

The graph of a function $f$ is the collection of ordered pairs $(x, f(x))$ such that $x$ is in the domain of $f$. As you study this section, remember that
$x=$ the directed distance from the $y$-axis
$y=f(x)=$ the directed distance from the $x$-axis
as shown in Figure 1.52.

Use the graph of the function $f$, shown in Figure 1.53, to find (a) the domain of $f$, (b) the function values $f(-1)$ and $f(2)$, and (c) the range of $f$.
Solution
a. The closed dot at $(-1,1)$ indicates that $x=-1$ is in the domain of $f$, whereas the open dot at $(5,2)$ indicates that $x=5$ is not in the domain. So, the domain of $f$ is all $x$ in the interval $[-1,5)$.
b. Because $(-1,1)$ is a point on the graph of $f$, it follows that $f(-1)=1$. Similarly, because $(2,-3)$ is a point on the graph of $f$, it follows that $f(2)=-3$.
c. Because the graph does not extend below $f(2)=-3$ or above $f(0)=3$, the range of $f$ is the interval $[-3,3]$.
VCHECKPOINT Now try Exercise 1.
The use of dots (open or closed) at the extreme left and right points of a graph indicates that the graph does not extend beyond these points. If no such dots are shown, assume that the graph extends beyond these points.

By the definition of a function, at most one $y$-value corresponds to a given $x$-value. This means that the graph of a function cannot have two or more different points with the same $x$-coordinate, and no two points on the graph of a function can be vertically above or below each other. It follows, then, that a vertical line can intersect the graph of a function at most once. This observation provides a convenient visual test called the Vertical Line Test for functions.
Vertical Line Test for Functions
A set of points in a coordinate plane is the graph of $y$ as a function of $x$ if and only if no vertical line intersects the graph at more than one point.

数学代写|微积分代写Calculus代写|Zeros of a Function

If the graph of a function of $x$ has an $x$-intercept at $(a, 0)$, then $a$ is a zero of the function.
Zeros of a Function
The zeros of a function $f$ of $x$ are the $x$-values for which $f(x)=0$.
Example 3 Finding the Zeros of a Function
Find the zeros of each function.
a. $f(x)=3 x^2+x-10$
b. $g(x)=\sqrt{10-x^2}$
c. $h(t)=\frac{2 t-3}{t+5}$
Solution
To find the zeros of a function, set the function equal to zero and solve for the independent variable.
a.
$$
\begin{aligned}
& 3 x^2+x-10=0 \quad \text { Set } f(x) \text { equal to } 0 . \
& (3 x-5)(x+2)=0 \
& \text { Factor. } \
& 3 x-5=0 \
& x=\frac{5}{3} \
& \text { Set } 1 \text { st factor equal to } 0 \text {. } \
& x+2=0 \
& x=-2 \
& \text { Set } 2 \text { nd factor equal to } 0 \text {. } \
&
\end{aligned}
$$
The zeros of $f$ are $x=\frac{5}{3}$ and $x=-2$. In Figure 1.55, note that the graph of $f$ has $\left(\frac{5}{3}, 0\right)$ and $(-2,0)$ as its $x$-intercepts.
b. $\sqrt{10-x^2}=0$
Set $g(x)$ equal to 0 .
$$
\begin{aligned}
10-x^2 & =0 \
10 & =x^2 \
\pm \sqrt{10} & =x
\end{aligned}
$$
Square each side.
Add $x^2$ to each side.
Extract square roots.
The zeros of $g$ are $x=-\sqrt{10}$ and $x=\sqrt{10}$. In Figure 1.56, note that the graph of $g$ has $(-\sqrt{10}, 0)$ and $(\sqrt{10}, 0)$ as its $x$-intercepts.

数学代写|微积分代写Calculus代写|MATH171

微积分代考

数学代写|微积分代写Calculus代写|Analyzing Graphs of Functions

在第1.4节中,您从代数的角度学习了函数。在本节中,您将从图形的角度学习函数。

函数$f$的图是有序对$(x, f(x))$的集合,使得$x$在$f$的域中。在学习本节时,请记住这一点
$x=$到$y$轴的有向距离
$y=f(x)=$到$x$轴的有向距离
如图1.52所示。

使用如图1.53所示的函数$f$的图形来找到(a) $f$的定义域,(b) $f(-1)$和$f(2)$的函数值,以及(c) $f$的范围。
解决方案
a.“$(-1,1)$”表示“$x=-1$”在$f$的域中,“$(5,2)$”表示“$x=5$”不在该域中。所以,$f$的定义域都是$x$在$[-1,5)$区间内。
b.因为$(-1,1)$是$f$图上的一个点,所以可知$f(-1)=1$。同样,因为$(2,-3)$是$f$图上的一个点,所以$f(2)=-3$。
c.由于图在$f(2)=-3$以下或$f(0)=3$以上不扩展,所以$f$的范围为区间$[-3,3]$。
现在试试练习1。
在图形的最左和最右点使用点(开点或闭点)表示图形不会超出这些点。如果没有显示这样的点,则假定图形超出了这些点。

根据函数的定义,最多有一个$y$ -值对应于给定的$x$ -值。这意味着一个函数的图形不能有两个或多个具有相同$x$ -坐标的不同点,并且函数图形上的两个点不能垂直地位于彼此的上方或下方。因此,一条垂直线最多只能与一个函数的图形相交一次。这种观察提供了一种方便的视觉测试,称为函数的垂直线测试。
函数的垂直线测试
坐标平面上的一组点是$y$作为$x$的函数的图形,当且仅当没有垂直线与图形相交于一个以上的点。

数学代写|微积分代写Calculus代写|Zeros of a Function

如果$x$函数的图形在$(a, 0)$处的截距为$x$,则$a$是该函数的零点。
函数的零点
$x$的函数$f$的零点是$x$ -值,$f(x)=0$。
例3求函数的零点
找出每个函数的零点。
A. $f(x)=3 x^2+x-10$
B. $g(x)=\sqrt{10-x^2}$
C. $h(t)=\frac{2 t-3}{t+5}$
解决方案
要找到一个函数的零点,先将函数设为零,然后解出自变量。
a。
$$
\begin{aligned}
& 3 x^2+x-10=0 \quad \text { Set } f(x) \text { equal to } 0 . \
& (3 x-5)(x+2)=0 \
& \text { Factor. } \
& 3 x-5=0 \
& x=\frac{5}{3} \
& \text { Set } 1 \text { st factor equal to } 0 \text {. } \
& x+2=0 \
& x=-2 \
& \text { Set } 2 \text { nd factor equal to } 0 \text {. } \
&
\end{aligned}
$$
$f$的零点分别是$x=\frac{5}{3}$和$x=-2$。在图1.55中,请注意$f$的图形有$\left(\frac{5}{3}, 0\right)$和$(-2,0)$作为其$x$ -截点。
B. $\sqrt{10-x^2}=0$
设置$g(x)$ = 0。
$$
\begin{aligned}
10-x^2 & =0 \
10 & =x^2 \
\pm \sqrt{10} & =x
\end{aligned}
$$
每条边平方。
两边各加$x^2$。
取平方根。
$g$的零点分别是$x=-\sqrt{10}$和$x=\sqrt{10}$。在图1.56中,请注意$g$的图形有$(-\sqrt{10}, 0)$和$(\sqrt{10}, 0)$作为其$x$ -截点。

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线性代数是数学的一个分支,涉及线性方程,如:线性图,如:以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。

博弈论代写

现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼(John von Neumann)提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理,这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后,1944年,他与奥斯卡-莫根斯特恩(Oskar Morgenstern)共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书,该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论,使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。

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微积分,最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”,是对连续变化的数学研究,就像几何学是对形状的研究,而代数是对算术运算的概括研究一样。

它有两个主要分支,微分和积分;微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率,而积分涉及数量的累积,以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系,它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。

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什么是计量经济学?
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用,使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设,并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验,然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。

根据你是对测试现有理论感兴趣,还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣,计量经济学可以细分为两大类:理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。

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