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空气动力学是指空气在事物周围移动的方式。空气动力学的规则解释了飞机如何能够飞行。
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物理代写|空气动力学代写Aerodynamics代考|Compressible Unsteady Aerodynamics
The evaluation methods for the sectional as well as the total lift and moment coefficients for unsteady subsonic and supersonic flows will be given in Chap. 5. It is, however, possible to obtain approximate expressions for the amplitude of the sectional lift coefficients at high reduced frequencies and at transonic regimes where M approaches to unity as limiting value. For steady flow on the other hand, the analytical expression is not readily available since the equations are nonlinear. However, local linearization process is applied to obtain approximate values for the aerodynamic coefficients.
Now, we can give the expression for the amplitude of the sectional lift coefficient for a simple harmonically pitching thin airfoil in transonic flow,
$$
\bar{c}_l \approx 4(1+i k) \bar{\alpha}, \quad k>1
$$
Here, $\bar{\alpha}$ is the amplitude of the angle of attack. Let us consider the same airfoil in a vertical motion with amplitude of $\bar{h}$.
$$
\bar{c}_l \approx 8 i k \bar{h} / b, \quad k>1
$$
All these formulae are available from (Bisplinghoff et al. 1996).
Aerodynamic response to the arbitrary motion of a thin airfoil in transonic flow will be studied in Chap. 5 with aid of relevant unit response function in different Mach numbers.
物理代写|空气动力学代写Aerodynamics代考|Slender Body Aerodynamics
Munk-Jones airship theory is a good old useful tool for analyzing the aerodynamic behavior of slender bodies at small angles of attack even at supersonic speeds. The cross flow of a slender wing at a small angle of attack is approximately incompressible. Therefore, according to the Newton’s second law of motion, during the vertical motion of a slender body, the vertical momentum change of the air parcel with constant density displaced by the body motion is equal to the differential force acting on the body. Using this relation, we can decide on the aerodynamic stability of the slender body if we examine the sign of the aerodynamic moment about the center of gravity of the body. Expressing the change of the vertical force L, as a lifting force in terms of the cross sectional are $S$ and the equation of the axis $z=z_{\mathrm{a}}(x)$ of the body we obtain the following relation
$$
\frac{d L}{d x}=-\rho U^2 \frac{d}{d x}\left(S \frac{d z_a}{d x}\right)
$$
In Fig. 1.7, shown are the vertical forces affecting the slender body whose axis is at an angle of attack $\alpha$ with the free stream direction. Note that the vertical forces are non zero only at the nose and at the tail area because of the cross sectional area increase in those regions. Since there is no area change along the middle portion of the body, there is no vertical force generated at that portion of the body.
As we see in Fig. 1.7, the change of the moment with angle of attack taken around the center of gravity determines the stability of the body. The net moment of the forces acting at the nose and at the tail of the body counteracts with each other to give the sign of the total moment change with $\alpha$. The area increase at the tail section contributes to the stability as opposed to the apparent area increase at the nose region.
空气动力学代考
物理代写|空气动力学代写空气动力学代考|可压缩非定常空气动力学
对于非定常亚音速和超声速流动，截面系数和总升力系数和力矩系数的计算方法将在第五章给出。然而，在M趋近于单位作为极限值的高降低频率和跨声速状态下，可以得到截面升力系数幅值的近似表达式。另一方面，对于定常流，由于方程是非线性的，解析表达式是不容易得到的。但是，采用局部线性化处理得到了气动系数的近似值
现在，我们可以给出跨声速流动中简单谐波俯仰薄翼型截面升力系数的幅值表达式，$$
\bar{c}_l \approx 4(1+i k) \bar{\alpha}, \quad k>1
$$
这里，$\bar{\alpha}$是迎角的幅值。让我们考虑同一翼型的垂直运动，振幅为$\bar{h}$ .
$$
\bar{c}_l \approx 8 i k \bar{h} / b, \quad k>1
$$
所有这些公式都可从(Bisplinghoff et al. 1996)。第五章将借助不同马赫数下的相关单位响应函数，研究薄翼型在跨音速流动中任意运动的气动响应
物理代写|空气动力学代写空气动力学代考|细长体空气动力学
Munk-Jones飞艇理论是一个古老而有用的工具，用于分析细长物体在小迎角下的气动行为，甚至在超音速。细长翼在小迎角时的横流几乎是不可压缩的。因此，根据牛顿第二运动定律，在细长体的垂直运动过程中，密度恒定的空气块被物体运动所移位的垂直动量变化等于作用在物体上的微分力。利用这一关系式，考察细长体重心的气动力矩符号，就可以确定细长体的气动稳定性。将垂直力L的变化表示为横截面的升力$S$和体轴$z=z_{\mathrm{a}}(x)$的方程，我们得到如下关系
$$
\frac{d L}{d x}=-\rho U^2 \frac{d}{d x}\left(S \frac{d z_a}{d x}\right)
$$
图1.7所示为影响细长体的垂直力，其轴与自由水流方向成迎角$\alpha$。注意，垂直力只有在机头和机尾区域不为零，因为这些区域的横截面积增加了。由于身体中间部分的面积没有变化，所以在身体的这部分不会产生垂直力
如图1.7所示，力矩随重心攻角的变化决定了物体的稳定性。作用在身体鼻子和尾部的力的净力矩相互抵消，给出总力矩变化的符号$\alpha$。与机头区域的表观面积增加相反，尾部区域的面积增加有助于稳定性
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金融工程代写
金融工程是使用数学技术来解决金融问题。金融工程使用计算机科学、统计学、经济学和应用数学领域的工具和知识来解决当前的金融问题，以及设计新的和创新的金融产品。
非参数统计代写
非参数统计指的是一种统计方法，其中不假设数据来自于由少数参数决定的规定模型；这种模型的例子包括正态分布模型和线性回归模型。
广义线性模型代考
广义线性模型（GLM）归属统计学领域，是一种应用灵活的线性回归模型。该模型允许因变量的偏差分布有除了正态分布之外的其它分布。
术语 广义线性模型（GLM）通常是指给定连续和/或分类预测因素的连续响应变量的常规线性回归模型。它包括多元线性回归，以及方差分析和方差分析（仅含固定效应）。
有限元方法代写
有限元方法（FEM）是一种流行的方法，用于数值解决工程和数学建模中出现的微分方程。典型的问题领域包括结构分析、传热、流体流动、质量运输和电磁势等传统领域。
有限元是一种通用的数值方法，用于解决两个或三个空间变量的偏微分方程（即一些边界值问题）。为了解决一个问题，有限元将一个大系统细分为更小、更简单的部分，称为有限元。这是通过在空间维度上的特定空间离散化来实现的，它是通过构建对象的网格来实现的：用于求解的数值域，它有有限数量的点。边界值问题的有限元方法表述最终导致一个代数方程组。该方法在域上对未知函数进行逼近。[1] 然后将模拟这些有限元的简单方程组合成一个更大的方程系统，以模拟整个问题。然后，有限元通过变化微积分使相关的误差函数最小化来逼近一个解决方案。
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随机分析代写
随机微积分是数学的一个分支，对随机过程进行操作。它允许为随机过程的积分定义一个关于随机过程的一致的积分理论。这个领域是由日本数学家伊藤清在第二次世界大战期间创建并开始的。
时间序列分析代写
随机过程，是依赖于参数的一组随机变量的全体，参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现，其时间序列是一组按照时间发生先后顺序进行排列的数据点序列。通常一组时间序列的时间间隔为一恒定值（如1秒，5分钟，12小时，7天，1年），因此时间序列可以作为离散时间数据进行分析处理。研究时间序列数据的意义在于现实中，往往需要研究某个事物其随时间发展变化的规律。这就需要通过研究该事物过去发展的历史记录，以得到其自身发展的规律。
回归分析代写
多元回归分析渐进（Multiple Regression Analysis Asymptotics）属于计量经济学领域，主要是一种数学上的统计分析方法，可以分析复杂情况下各影响因素的数学关系，在自然科学、社会和经济学等多个领域内应用广泛。
MATLAB代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。