如果你也在 怎样代写量子力学Quantum mechanics这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。量子力学Quantum mechanics在理论物理学中，量子场论（QFT）是一个结合了经典场论、狭义相对论和量子力学的理论框架。QFT在粒子物理学中用于构建亚原子粒子的物理模型，在凝聚态物理学中用于构建准粒子的模型。
量子力学Quantum mechanics产生于跨越20世纪大部分时间的几代理论物理学家的工作。它的发展始于20世纪20年代对光和电子之间相互作用的描述，最终形成了第一个量子场理论–量子电动力学。随着微扰计算中各种无限性的出现和持续存在，一个主要的理论障碍很快出现了，这个问题直到20世纪50年代随着重正化程序的发明才得以解决。第二个主要障碍是QFT显然无法描述弱相互作用和强相互作用，以至于一些理论家呼吁放弃场论方法。20世纪70年代，规整理论的发展和标准模型的完成导致了量子场论的复兴。
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物理代写|量子力学代写quantum mechanics代考|Spin
In classical mechanics, a rigid object admits two kinds of angular momentum: orbital $(\mathbf{L}=\mathbf{r} \times \mathbf{p})$, associated with motion of the center of mass, and spin $(\mathbf{S}=I \omega)$, associated with motion about the center of mass. For example, the earth has orbital angular momentum attributable to its annual revolution around the sun, and spin angular momentum coming from its daily rotation about the north-south axis. In the classical context this distinction is largely a matter of convenience, for when you come right down to it, $\mathrm{S}$ is nothing but the sum total of the “orbital” angular momenta of all the rocks and dirt clods that go to make up the earth, as they circle around the axis. But a similar thing happens in quantum mechanics, and here the distinction is absolutely fundamental. In addition to orbital angular momentum, associated (in the case of hydrogen) with the motion of the electron around the nucleus (and described by the spherical harmonics), the electron also carries another form of angular momentum, which has nothing to do with motion in space (and which is not, therefore, described by any function of the position variables $r, \theta, \phi)$ but which is somewhat analogous to classical spin (and for which, therefore, we use the same word). It doesn’t pay to press this analogy too far: The electron (as far as we know) is a structureless point, and its spin angular momentum cannot be decomposed into orbital angular momenta of constituent parts (see Problem 4.28). 35 Suffice it to say that elementary particles carry intrinsic angular momentum $(\mathbf{S})$ in addition to their “extrinsic” angular momentum (L).
The algebraic theory of spin is a carbon copy of the theory of orbital angular momentum, beginning with the fundamental commutation relations: $\frac{36}{6}$
$$
\left[S_x, S_y\right]=i \hbar S_z, \quad\left[S_y, S_z\right]=i \hbar S_x, \quad\left[S_z, S_x\right]=i \hbar S_y .
$$
It follows (as before) that the eigenvectors of $S^2$ and $S_z$ satisfy ${ }^{37}$
$$
s^2|s m\rangle=\hbar^2 s(s+1)|s m\rangle ; \quad S_z|s m\rangle=\hbar m|s m\rangle
$$
and
$$
S_{ \pm}|s m\rangle=\hbar \sqrt{s(s+1)-m(m \pm 1)}|s(m \pm 1)\rangle,
$$
where $S_{ \pm} \equiv S_x \pm i S_y$. But this time the eigenvectors are not spherical harmonics (they’re not functions of $\theta$ and $\phi$ at all), and there is no reason to exclude the half-integer values of $s$ and $m$ :It so happens that every elementary particle has a specific and immutable value of $s$, which we call the spin of that particular species: $\pi$ mesons have spin 0 ; electrons have spin $1 / 2$; photons have spin 1 ; $\Delta$ baryons have spin 3/2; gravitons have spin 2; and so on. By contrast, the orbital angular momentum quantum number $l$ (for an electron in a hydrogen atom, say) can take on any (integer) value you please, and will change from one to another when the system is perturbed. But $s$ is fixed, for any given particle, and this makes the theory of spin comparatively simple. $\frac{38}{}$
物理代写|量子力学代写quantum mechanics代考|Spin 1/2
By far the most important case is $s=1 / 2$, for this is the spin of the particles that make up ordinary matter (protons, neutrons, and electrons), as well as all quarks and all leptons. Moreover, once you understand spin $1 / 2$, it is a simple matter to work out the formalism for any higher spin. There are just two eigenstates: $\left|\frac{1}{2} \frac{1}{2}\right\rangle$, which we call spin up (informally, $\uparrow$ ), and $\left|\frac{1}{2}\left(-\frac{1}{2}\right)\right\rangle$, spin down $(\downarrow)$. Using these as basis vectors, the general state $^{40}$ of a spin-1/2 particle can be represented by a two-element column matrix (or spinor):
$$
\chi=\left(\begin{array}{l}
a \
b
\end{array}\right)=a \chi_{+}+b \chi_{-},
$$
with
$$
\chi_{+}=\left(\begin{array}{l}
1 \
0
\end{array}\right)
$$
representing spin up, and
$$
\chi_{-}=\left(\begin{array}{l}
0 \
1
\end{array}\right)
$$
for spin down.
With respect to this basis the spin operators become $2 \times 2$ matrices, $\frac{41}{}$ which we can work out by noting their effect on $\chi_{+}$and $\chi_{-}$. Equation 4.135 says
$$
\mathrm{S}^2 \chi_{+}=\frac{3}{4} \hbar^2 \chi_{+} \quad \text { and } \quad \mathrm{S}^2 \chi_{-}=\frac{3}{4} \hbar^2 \chi_{-}
$$
If we write $\mathrm{S}^2$ as a matrix with (as yet) undetermined elements,
$$
\mathrm{S}^2=\left(\begin{array}{ll}
c & d \
e & f
\end{array}\right)
$$
then the first equation says
$$
\left(\begin{array}{ll}
c & d \
e & f
\end{array}\right)\left(\begin{array}{l}
1 \
0
\end{array}\right)=\frac{3}{4} \hbar^2\left(\begin{array}{l}
1 \
0
\end{array}\right), \quad \text { or } \quad\left(\begin{array}{l}
c \
e
\end{array}\right)=\left(\begin{array}{c}
\frac{3}{4} \hbar^2 \
0
\end{array}\right),
$$
so $c=(3 / 4) \hbar^2$ and $e=0$. The second equation says
$$
\left(\begin{array}{ll}
c & d \
e & f
\end{array}\right)\left(\begin{array}{l}
0 \
1
\end{array}\right)=\frac{3}{4} \hbar^2\left(\begin{array}{l}
0 \
1
\end{array}\right), \quad \text { or } \quad\left(\begin{array}{l}
d \
f
\end{array}\right)=\left(\begin{array}{c}
0 \
\frac{3}{4} \hbar^2
\end{array}\right),
$$
so $d=0$ and $f=(3 / 4) \hbar^2$. Conclusion:
$$
\mathrm{S}^2=\frac{3}{4} \hbar^2\left(\begin{array}{ll}
1 & 0 \
0 & 1
\end{array}\right) .
$$
量子力学代考
物理代写|量子力学代写quantum mechanics代考|Spin
在经典力学中，刚性物体有两种角动量:轨道角动量$(\mathbf{L}=\mathbf{r} \times \mathbf{p})$与质心运动有关，自旋角动量$(\mathbf{S}=I \omega)$与围绕质心运动有关。例如，地球每年绕太阳公转一圈就有轨道角动量，每天绕南北轴自转就有自旋角动量。在经典的背景下，这种区别很大程度上是为了方便，因为当你仔细研究它的时候，$\mathrm{S}$只不过是组成地球的所有岩石和泥土绕地轴旋转时的“轨道”角动量的总和。但类似的事情发生在量子力学中，这里的区别是绝对基本的。除了轨道角动量(在氢的情况下)与电子围绕原子核的运动有关(并由球谐波描述)，电子还携带另一种形式的角动量，它与空间中的运动无关(因此，它不是由位置变量$r, \theta, \phi)$的任何函数描述的，但它有点类似于经典的自旋(因此，我们使用同一个词)。这个类比并不过分:电子(据我们所知)是一个无结构点，它的自旋角动量不能分解为组成部分的轨道角动量(见问题4.28)。只要说基本粒子除了具有“外在”角动量(L)外还具有内在角动量$(\mathbf{S})$就足够了。
自旋的代数理论是轨道角动量理论的复本，从基本的对易关系开始:$\frac{36}{6}$
$$
\left[S_x, S_y\right]=i \hbar S_z, \quad\left[S_y, S_z\right]=i \hbar S_x, \quad\left[S_z, S_x\right]=i \hbar S_y .
$$
和前面一样，可以得出$S^2$和$S_z$的特征向量满足${ }^{37}$
$$
s^2|s m\rangle=\hbar^2 s(s+1)|s m\rangle ; \quad S_z|s m\rangle=\hbar m|s m\rangle
$$
和
$$
S_{ \pm}|s m\rangle=\hbar \sqrt{s(s+1)-m(m \pm 1)}|s(m \pm 1)\rangle,
$$
在哪里$S_{ \pm} \equiv S_x \pm i S_y$。但这一次，特征向量不是球面谐波(它们根本不是$\theta$和$\phi$的函数)，也没有理由排除$s$和$m$的半整数值:碰巧每个基本粒子都有一个特定的、不可变的$s$值，我们称之为那个特定粒子的自旋:$\pi$介子自旋为0;电子有自旋$1 / 2$;光子自旋为1;$\Delta$重子自旋为3/2;引力子自旋为2;等等……相比之下，轨道角动量量子数$l$(比如氢原子中的电子)可以取任意(整数)值，当系统受到扰动时，它会从一个值变为另一个值。但是对于任何给定的粒子，$s$都是固定的，这使得自旋理论相对简单。
物理代写|量子力学代写quantum mechanics代考|Spin 1/2
到目前为止，最重要的例子是$s=1 / 2$，因为这是构成普通物质(质子、中子和电子)以及所有夸克和所有轻子的粒子的自旋。此外，一旦你理解了自旋$1 / 2$，就很容易计算出任何更高自旋的形式。只有两个特征态:$\left|\frac{1}{2} \frac{1}{2}\right\rangle$，我们称之为自旋向上(非正式地，$\uparrow$)， $\left|\frac{1}{2}\left(-\frac{1}{2}\right)\right\rangle$，自旋向下$(\downarrow)$。使用这些作为基向量，自旋为1/2的粒子的一般状态$^{40}$可以用两元列矩阵(或旋量)表示:
$$
\chi=\left(\begin{array}{l}
a \
b
\end{array}\right)=a \chi_{+}+b \chi_{-},
$$
有
$$
\chi_{+}=\left(\begin{array}{l}
1 \
0
\end{array}\right)
$$
代表向上旋转，和
$$
\chi_{-}=\left(\begin{array}{l}
0 \
1
\end{array}\right)
$$
为了向下旋转。
对于这个基，自旋算符变成$2 \times 2$矩阵，$\frac{41}{}$我们可以通过注意它们对$\chi_{+}$和$\chi_{-}$的影响来计算。公式4.135表示
$$
\mathrm{S}^2 \chi_{+}=\frac{3}{4} \hbar^2 \chi_{+} \quad \text { and } \quad \mathrm{S}^2 \chi_{-}=\frac{3}{4} \hbar^2 \chi_{-}
$$
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金融工程代写
金融工程是使用数学技术来解决金融问题。金融工程使用计算机科学、统计学、经济学和应用数学领域的工具和知识来解决当前的金融问题，以及设计新的和创新的金融产品。
非参数统计代写
非参数统计指的是一种统计方法，其中不假设数据来自于由少数参数决定的规定模型；这种模型的例子包括正态分布模型和线性回归模型。
广义线性模型代考
广义线性模型（GLM）归属统计学领域，是一种应用灵活的线性回归模型。该模型允许因变量的偏差分布有除了正态分布之外的其它分布。
术语 广义线性模型（GLM）通常是指给定连续和/或分类预测因素的连续响应变量的常规线性回归模型。它包括多元线性回归，以及方差分析和方差分析（仅含固定效应）。
有限元方法代写
有限元方法（FEM）是一种流行的方法，用于数值解决工程和数学建模中出现的微分方程。典型的问题领域包括结构分析、传热、流体流动、质量运输和电磁势等传统领域。
有限元是一种通用的数值方法，用于解决两个或三个空间变量的偏微分方程（即一些边界值问题）。为了解决一个问题，有限元将一个大系统细分为更小、更简单的部分，称为有限元。这是通过在空间维度上的特定空间离散化来实现的，它是通过构建对象的网格来实现的：用于求解的数值域，它有有限数量的点。边界值问题的有限元方法表述最终导致一个代数方程组。该方法在域上对未知函数进行逼近。[1] 然后将模拟这些有限元的简单方程组合成一个更大的方程系统，以模拟整个问题。然后，有限元通过变化微积分使相关的误差函数最小化来逼近一个解决方案。
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随机分析代写
随机微积分是数学的一个分支，对随机过程进行操作。它允许为随机过程的积分定义一个关于随机过程的一致的积分理论。这个领域是由日本数学家伊藤清在第二次世界大战期间创建并开始的。
时间序列分析代写
随机过程，是依赖于参数的一组随机变量的全体，参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现，其时间序列是一组按照时间发生先后顺序进行排列的数据点序列。通常一组时间序列的时间间隔为一恒定值（如1秒，5分钟，12小时，7天，1年），因此时间序列可以作为离散时间数据进行分析处理。研究时间序列数据的意义在于现实中，往往需要研究某个事物其随时间发展变化的规律。这就需要通过研究该事物过去发展的历史记录，以得到其自身发展的规律。
回归分析代写
多元回归分析渐进（Multiple Regression Analysis Asymptotics）属于计量经济学领域，主要是一种数学上的统计分析方法，可以分析复杂情况下各影响因素的数学关系，在自然科学、社会和经济学等多个领域内应用广泛。
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MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。