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力学是物理学的一个分支，主要研究能量和力以及它们与物体的平衡、变形或运动的关系。
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物理代写|力学代写mechanics代考|Anisotropic Materials
In optically anisotropic (birefringent) materials the change of the stress-optical path of a light ray is different along the directions of the two in-plane principal stresses $\sigma_1$ and $\sigma_2$. This change is given by Eq. (6.36) for the rays transmitted through the specimen and by Eq. (6.43) for the rays reflected from the rear face of the specimen. The plus (+) and minus (-) signs in these equations correspond to the two principal stresses. In such materials, two caustics are formed corresponding to the two principal stresses. Figure 6.17a, b presents the experimental double caustics at the crack tip formed by rays reflected from the rear face (a) and transmitted (b) through a specimen made of Polycarbonate of Bisphenol which is an optically anisotropic material. The specimen is loaded to opening mode.
Following the same procedure as in the case of optically isotropic materials presented previously, the opening-mode stress intensity factor $K_I$ can be determined from Eq. (6.61) using the transverse (t) or longitudinal (1) diameter $D_{t, l}$ of the caustic with the corresponding values of $\delta_t^{\max }$ or $\delta_l^{\max }$ (instead of $D$ and $\delta$, with $\mu=0$ ). The quantities $\delta_t^{\max }$ or $\delta_l^{\max }$ are functions of the anisotropy coefficient $\xi$ of the material. Figure 6.18 presents the variation of $\delta_t^{\max }$ and $\delta_l^{\max }$ versus $\xi$ for the transverse and longitudinal diameters of the caustic, respectively, for the outer and inner caustic.
物理代写|力学代写mechanics代考|The State of Stress Near the Crack Tip
The previous analysis of the method of caustics was based on the assumption that plane stress conditions apply in the neighborhood of the crack tip. The value of the stress-optical constant $c$ entered in Eqs. (6.55) and (6.60) for the determination of stress intensity factors $K_I, K_{I I}$ corresponds to plane stress conditions. However, the state of stress in the vicinity of the crack tip changes from plane strain very close to the tip to plane stress further away from the tip. Between these two regions, the stress field is three-dimensional. The value of $c$ changes when the state of stress changes from plane strain to plane stress. In order to use the correct value of $c$ for the determination of stress intensity factors $K_I, K_{I I}$ we should know the state of stress along the initial curve of the caustic.
It was established [3-10] that the state of stress becomes plane stress at distances $r$ from the crack tip larger than approximately half the specimen thickness. Thus, the radius of the initial curve of the caustic should be larger than half the specimen thickness $d, r_0>d / 2$. If $r_0<d / 2$ the initial curve lies in the region where the state of stress is three-dimensional and the plane stress value of $c$ does not apply. For the correct application of the method of caustics, the condition $r_0>d / 2$ should be satisfied. The radius of the initial curve $r_0$ can be determined from Eq. (6.51) after the determination of the stress intensity factor and the above condition should be checked. If the condition $r_0>d / 2$ is not satisfied the experiment should be considered invalid and should be repeated by changing the values of the dimensions of the optical setup and the applied loads.
力学代考
物理代写|力学代写mechanics代考|Anisotropic Materials
在光学各向异性（双折射）材料中，光线的应力光路的变化沿两个面内主应力的方向是不同的p1和p2. 这种变化由方程式给出。(6.36) 对于通过试样传输的射线和方程式。(6.43) 对于从试样背面反射的光线。这些方程式中的加号 (+) 和减号 (-) 对应于两个主应力。在此类材料中，对应于两个主应力形成两个焦散线。图 6.17a、b 显示了裂纹尖端处的实验性双焦散，由从背面 (a) 反射并透射 (b) 的光线穿过由双酚聚碳酸酯制成的样品（一种光学各向异性材料）形成。试样加载到打开模式。
按照与前面介绍的光学各向同性材料相同的程序，开模应力强度因子钾我可以从方程式确定。(6.61) 使用横向 (t) 或纵向 (1) 直径丁吨,升具有相应值的焦散d吨最大限度或者d升最大限度（代替丁和d， 和米=0). 数量d吨最大限度或者d升最大限度是各向异性系数的函数X的材料。图 6.18 显示了变化d吨最大限度和d升最大限度相对X对于焦散的横向和纵向直径，分别用于外部和内部焦散。
物理代写|力学代写mechanics代考|The State of Stress Near the Crack Tip
先前对焦散方法的分析是基于平面应力条件适用于裂纹尖端附近的假设。应力光学常数的值C输入方程式。(6.55) 和 (6.60) 用于确定应力强度因子钾我,钾我我对应于平面应力条件。然而，裂纹尖端附近的应力状态从非常靠近尖端的平面应变变为远离尖端的平面应力。在这两个区域之间，应力场是三维的。的价值C当应力状态从平面应变变为平面应力时发生变化。为了使用正确的值C用于确定应力强度因子钾我,钾我我我们应该知道沿焦散线初始曲线的应力状态。
已确定 [3-10] 应力状态在一定距离处变为平面应力r来自裂纹尖端的裂纹大于试样厚度的大约一半。因此，焦散的初始曲线半径应大于试样厚度的一半d,r0>d/2. 如果r0<d/2初始曲线位于应力状态为三维的区域，平面应力值为C不适用。为了正确应用焦散方法，条件r0>d/2应该是满意的。初始曲线的半径r0可以从方程式确定。(6.51) 应力强度因子测定后应检查上述条件。如果条件r0>d/2不满意实验应被视为无效，应通过更改光学设置的尺寸值和施加的负载来重复
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金融工程代写
金融工程是使用数学技术来解决金融问题。金融工程使用计算机科学、统计学、经济学和应用数学领域的工具和知识来解决当前的金融问题，以及设计新的和创新的金融产品。
非参数统计代写
非参数统计指的是一种统计方法，其中不假设数据来自于由少数参数决定的规定模型；这种模型的例子包括正态分布模型和线性回归模型。
广义线性模型代考
广义线性模型（GLM）归属统计学领域，是一种应用灵活的线性回归模型。该模型允许因变量的偏差分布有除了正态分布之外的其它分布。
术语 广义线性模型（GLM）通常是指给定连续和/或分类预测因素的连续响应变量的常规线性回归模型。它包括多元线性回归，以及方差分析和方差分析（仅含固定效应）。
有限元方法代写
有限元方法（FEM）是一种流行的方法，用于数值解决工程和数学建模中出现的微分方程。典型的问题领域包括结构分析、传热、流体流动、质量运输和电磁势等传统领域。
有限元是一种通用的数值方法，用于解决两个或三个空间变量的偏微分方程（即一些边界值问题）。为了解决一个问题，有限元将一个大系统细分为更小、更简单的部分，称为有限元。这是通过在空间维度上的特定空间离散化来实现的，它是通过构建对象的网格来实现的：用于求解的数值域，它有有限数量的点。边界值问题的有限元方法表述最终导致一个代数方程组。该方法在域上对未知函数进行逼近。[1] 然后将模拟这些有限元的简单方程组合成一个更大的方程系统，以模拟整个问题。然后，有限元通过变化微积分使相关的误差函数最小化来逼近一个解决方案。
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随机分析代写
随机微积分是数学的一个分支，对随机过程进行操作。它允许为随机过程的积分定义一个关于随机过程的一致的积分理论。这个领域是由日本数学家伊藤清在第二次世界大战期间创建并开始的。
时间序列分析代写
随机过程，是依赖于参数的一组随机变量的全体，参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现，其时间序列是一组按照时间发生先后顺序进行排列的数据点序列。通常一组时间序列的时间间隔为一恒定值（如1秒，5分钟，12小时，7天，1年），因此时间序列可以作为离散时间数据进行分析处理。研究时间序列数据的意义在于现实中，往往需要研究某个事物其随时间发展变化的规律。这就需要通过研究该事物过去发展的历史记录，以得到其自身发展的规律。
回归分析代写
多元回归分析渐进（Multiple Regression Analysis Asymptotics）属于计量经济学领域，主要是一种数学上的统计分析方法，可以分析复杂情况下各影响因素的数学关系，在自然科学、社会和经济学等多个领域内应用广泛。
MATLAB代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。