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热力学是对热、功、温度和能量之间关系的研究。热力学定律描述了一个系统中的能量如何变化，以及该系统是否能对其周围环境进行有用的工作。
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物理代写|热力学代写thermodynamics代考|Non-Markovian Theory of RDDI in Waveguides
Here we outline a nonperturbative, non-Markovian, theory for RDDI in a fieldconfining structure, such as a waveguide. From Hamiltonian (8.1), if atom 1 is initially excited, the state of the combined (atoms+hath) system is, in the RWA,
$$
|\psi(t)\rangle=\alpha_{1}(t)\left|e_{1}, g_{2}, 0\right\rangle+\alpha_{2}(t)\left|g_{1}, e_{2}, 0\right\rangle+\sum_{k} \beta_{k}(t)\left|g_{1}, g_{2}, 1_{k}\right\rangle .
$$
Upon inserting this state into the Schrödinger equation, we obtain dynamical equations for $\alpha_{1}(t), \alpha_{2}(t)$, and $\beta_{k}(t)$. Taking their Laplace transform for the initial conditions, $\alpha_{1}(0)=1, \alpha_{2}(0)=\beta_{k}(0)=0$, we then obtain the Laplace transform of $\alpha_{1}(t)$,
$$
\tilde{\alpha}{1}(s)=\left[s+J{11}(s)+i \omega_{\mathrm{a}}-\frac{J_{12}(s) J_{21}(s)}{s+J_{22}(s)+i \omega_{\mathrm{a}}}\right]^{-1},
$$
where $J_{j j^{\prime}}(s)=\sum_{k} \frac{\eta_{k, j^{}}^{} \eta_{k, j^{\prime}}}{s+i \omega_{k}}$. It can be shown that $J_{j j^{\prime}}\left(-i \omega_{\mathrm{a}}\right)=-i \Delta_{j j^{\prime},-}$ [cf. (8.12)].
As before, we consider only the MWG transverse mode $m=1, n=1$, here for $\omega_{\mathrm{a}}$ close to the cutoff $\omega_{11}$, such that the denominator of the spectrum (8.34) is approximated by $\sqrt{\left(\omega / \omega_{11}\right)^{2}-1} \approx \sqrt{2} \sqrt{\omega / \omega_{11}-1}$. Upon evaluating the integrals in $J_{j j^{\prime}}(s)$ for the approximated spectrum, we invert the Laplace transform (8.38) to find
$$
\alpha_{1}(t)=\sqrt{i} e^{-i \omega_{11} t} \sum_{l=1}^{5} c_{l}\left[\frac{1}{\sqrt{\pi t}}+\sqrt{i u_{l}} e^{i u_{l}^{2} t} \operatorname{erfc}\left(-u_{l} \sqrt{i t}\right)\right] .
物理代写|热力学代写thermodynamics代考|Cooperative Self-Energy Effects in High-Q Cavities
Cooperative atomic effects in resonant cavities have been studied in Chapter 7 , based on the Tavis-Cummings model that assumes many atoms to be identically coupled to a single mode. The limitation of this model is that it ignores the symmetry-breaking dipole-dipole effects, which are important at near-zone separations.
Here we consider a pair of identical TLS (atoms or excitons), sharing a photon with a high- $Q$ mode in a cavity. We treat the two TLS coupled to a bath with an arbitrary mode-density spectrum in a nonperturbative fashion. The reason for such a treatment is that the standard perturbative theory of two-atom coupling, to second order in the field, consistently with the Markovian approximation, is inadequate for a bath whose mode-density spectrum does not vary smoothly, as shown in Sections $5.2$ and 8.2. Drastic modifications (as compared to open-space scenarios) of interatomic excitation transfer will be shown to occur at both near-zone and farzone atomic separations, due to the competition between strong coupling of each atom to a high- $Q$ mode (vacuum Rabi splitting) and interatomic (virtual) photon exchange via all other modes (RDDI).
热力学代写
物理代写|热力学代写thermodynamics代考|Non-Markovian Theory of RDDI in Waveguides
在这里，我们概述了场限制结构 (例如波导) 中 RDDI 的非微扰、非马尔可夫理论。根据哈密顿量 (8.1)，如果原子 1 最初被激发，则组合 (atoms+hath) 系统的状态是，在 RWA 中，
$$
|\psi(t)\rangle=\alpha_{1}(t)\left|e_{1}, g_{2}, 0\right\rangle+\alpha_{2}(t)\left|g_{1}, e_{2}, 0\right\rangle+\sum_{k} \beta_{k}(t)\left|g_{1}, g_{2}, 1_{k}\right\rangle .
$$
将此状态揷入辡定谔方程后，我们得到动力学方程 $\alpha_{1}(t), \alpha_{2}(t)$ ，和 $\beta_{k}(t)$. 将他们的拉普拉斯变换作为初始条件， $\alpha_{1}(0)=1, \alpha_{2}(0)=\beta_{k}(0)=0$ ，然后我们得到拉普拉斯变换 $\alpha_{1}(t)$ ，
$$
\tilde{\alpha} 1(s)=\left[s+J 11(s)+i \omega_{\mathrm{a}}-\frac{J_{12}(s) J_{21}(s)}{s+J_{22}(s)+i \omega_{\mathrm{a}}}\right]^{-1},
$$
和以前一样，我们只考虑 MWG 横模 $m=1, n=1$, 这里为 $\omega_{\mathrm{a}}$ 接近截止点 $\omega_{11}$, 使得谱 (8.34) 的分母近似为 $\sqrt{\left(\omega / \omega_{11}\right)^{2}-1} \approx \sqrt{2} \sqrt{\omega / \omega_{11}-1}$. 在评估积分时 $J_{j j^{\prime}}(s)$ 对于近似谱，我们反转拉普拉斯变换 (8.38) 以找到 $\$ \$$
物理代写|热力学代写thermodynamics代考|Cooperative Self-Energy Effects in High-Q Cavities
第 7 章基于 Tavis-Cummings 模型研究了谐振腔中的协同原子效应，该模型假设许多原子相同地耦合到单个模式。该模型的局限性在于它忽略了对称破坏偶极-偶极效应，这在近区分离中很重要。
在这里，我们考虑一对相同的 TLS（原子或激子），共享一个具有高问模腔中。我们以非微扰方式处理耦合到具有任意模式密度谱的浴的两个 TLS。这种处理的原因是双原子耦合的标准微扰理论，到场中的二阶，与马尔可夫近似一致，对于模式密度谱不平滑变化的浴来说是不够的，如5.2和 8.2。由于每个原子的强耦合与高-问模式（真空拉比分裂）和通过所有其他模式（RDDI）的原子间（虚拟）光子交换。
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金融工程代写
金融工程是使用数学技术来解决金融问题。金融工程使用计算机科学、统计学、经济学和应用数学领域的工具和知识来解决当前的金融问题，以及设计新的和创新的金融产品。
非参数统计代写
非参数统计指的是一种统计方法，其中不假设数据来自于由少数参数决定的规定模型；这种模型的例子包括正态分布模型和线性回归模型。
广义线性模型代考
广义线性模型（GLM）归属统计学领域，是一种应用灵活的线性回归模型。该模型允许因变量的偏差分布有除了正态分布之外的其它分布。
术语 广义线性模型（GLM）通常是指给定连续和/或分类预测因素的连续响应变量的常规线性回归模型。它包括多元线性回归，以及方差分析和方差分析（仅含固定效应）。
有限元方法代写
有限元方法（FEM）是一种流行的方法，用于数值解决工程和数学建模中出现的微分方程。典型的问题领域包括结构分析、传热、流体流动、质量运输和电磁势等传统领域。
有限元是一种通用的数值方法，用于解决两个或三个空间变量的偏微分方程（即一些边界值问题）。为了解决一个问题，有限元将一个大系统细分为更小、更简单的部分，称为有限元。这是通过在空间维度上的特定空间离散化来实现的，它是通过构建对象的网格来实现的：用于求解的数值域，它有有限数量的点。边界值问题的有限元方法表述最终导致一个代数方程组。该方法在域上对未知函数进行逼近。[1] 然后将模拟这些有限元的简单方程组合成一个更大的方程系统，以模拟整个问题。然后，有限元通过变化微积分使相关的误差函数最小化来逼近一个解决方案。
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随机分析代写
随机微积分是数学的一个分支，对随机过程进行操作。它允许为随机过程的积分定义一个关于随机过程的一致的积分理论。这个领域是由日本数学家伊藤清在第二次世界大战期间创建并开始的。
时间序列分析代写
随机过程，是依赖于参数的一组随机变量的全体，参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现，其时间序列是一组按照时间发生先后顺序进行排列的数据点序列。通常一组时间序列的时间间隔为一恒定值（如1秒，5分钟，12小时，7天，1年），因此时间序列可以作为离散时间数据进行分析处理。研究时间序列数据的意义在于现实中，往往需要研究某个事物其随时间发展变化的规律。这就需要通过研究该事物过去发展的历史记录，以得到其自身发展的规律。
回归分析代写
多元回归分析渐进（Multiple Regression Analysis Asymptotics）属于计量经济学领域，主要是一种数学上的统计分析方法，可以分析复杂情况下各影响因素的数学关系，在自然科学、社会和经济学等多个领域内应用广泛。
MATLAB代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。